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WO2018020600A1 - 質量分析装置 - Google Patents

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WO2018020600A1
WO2018020600A1 PCT/JP2016/072002 JP2016072002W WO2018020600A1 WO 2018020600 A1 WO2018020600 A1 WO 2018020600A1 JP 2016072002 W JP2016072002 W JP 2016072002W WO 2018020600 A1 WO2018020600 A1 WO 2018020600A1
Authority
WO
WIPO (PCT)
Prior art keywords
mass
ions
voltage
charge ratio
quadrupole
Prior art date
Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
Ceased
Application number
PCT/JP2016/072002
Other languages
English (en)
French (fr)
Inventor
大輔 奥村
Current Assignee (The listed assignees may be inaccurate. Google has not performed a legal analysis and makes no representation or warranty as to the accuracy of the list.)
Shimadzu Corp
Original Assignee
Shimadzu Corp
Priority date (The priority date is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the date listed.)
Filing date
Publication date
Application filed by Shimadzu Corp filed Critical Shimadzu Corp
Priority to PCT/JP2016/072002 priority Critical patent/WO2018020600A1/ja
Priority to JP2018530254A priority patent/JP6627979B2/ja
Priority to EP16910503.8A priority patent/EP3493241A4/en
Priority to CN201680087990.4A priority patent/CN109564849B/zh
Priority to US16/320,673 priority patent/US10705048B2/en
Publication of WO2018020600A1 publication Critical patent/WO2018020600A1/ja
Anticipated expiration legal-status Critical
Ceased legal-status Critical Current

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    • H—ELECTRICITY
    • H01—ELECTRIC ELEMENTS
    • H01J—ELECTRIC DISCHARGE TUBES OR DISCHARGE LAMPS
    • H01J49/00—Particle spectrometers or separator tubes
    • H01J49/26—Mass spectrometers or separator tubes
    • H01J49/34—Dynamic spectrometers
    • H01J49/40—Time-of-flight spectrometers
    • H01J49/401—Time-of-flight spectrometers characterised by orthogonal acceleration, e.g. focusing or selecting the ions, pusher electrode
    • H—ELECTRICITY
    • H01—ELECTRIC ELEMENTS
    • H01J—ELECTRIC DISCHARGE TUBES OR DISCHARGE LAMPS
    • H01J49/00—Particle spectrometers or separator tubes
    • H01J49/26—Mass spectrometers or separator tubes
    • H01J49/34—Dynamic spectrometers
    • H01J49/42—Stability-of-path spectrometers, e.g. monopole, quadrupole, multipole, farvitrons
    • H01J49/4205—Device types
    • H01J49/421—Mass filters, i.e. deviating unwanted ions without trapping
    • H01J49/4215—Quadrupole mass filters
    • H—ELECTRICITY
    • H01—ELECTRIC ELEMENTS
    • H01J—ELECTRIC DISCHARGE TUBES OR DISCHARGE LAMPS
    • H01J49/00—Particle spectrometers or separator tubes
    • H01J49/26—Mass spectrometers or separator tubes
    • H01J49/34—Dynamic spectrometers
    • H01J49/42—Stability-of-path spectrometers, e.g. monopole, quadrupole, multipole, farvitrons
    • H01J49/426—Methods for controlling ions
    • H01J49/427—Ejection and selection methods
    • H01J49/429—Scanning an electric parameter, e.g. voltage amplitude or frequency

Definitions

  • the present invention relates to a mass spectrometer, and more specifically, an orthogonal acceleration time-of-flight mass spectrometer that periodically and repeatedly acquires ion intensity signals over a predetermined mass-to-charge ratio range for a sample introduced continuously. And the like.
  • TOFMS time-of-flight mass spectrometer
  • OA-TOFMS orthogonal acceleration time-of-flight mass spectrometer
  • the OA-TOFMS is configured to accelerate ions in a pulse direction in a direction orthogonal to the initial introduction direction of the ion beam derived from the sample component, and thus ionizes the component contained in the continuously introduced sample.
  • a combination with various ion sources for example, an atmospheric pressure ion source such as an electrospray ion source or an electron ion source is possible.
  • an atmospheric pressure ion source such as an electrospray ion source or an electron ion source is possible.
  • a quadrupole mass filter that selects ions having a specific mass-to-charge ratio from ions derived from sample components, and dissociates the selected ions by collision-induced dissociation.
  • Non-Patent Document 1 discloses a liquid chromatograph mass spectrometer (hereinafter referred to as “LC-MS”) using a Q-TOF mass spectrometer as a detector.
  • LC-MS liquid chromatograph mass spectrometer
  • the Q-TOF mass spectrometer can perform MS / MS analysis and can repeatedly perform normal mass analysis with high mass resolution without ion dissociation in the collision cell.
  • the front quadrupole mass filter functions as a kind of ion guide that converges ions and transports them to the subsequent stage without performing mass separation on the ions, and the collision cell does not perform collision-induced dissociation. It is common to let them pass almost through.
  • FIGS. 7A and 7B are enlarged views in a frame E in the time-of-flight spectrum shown in FIGS. 7A and 7B.
  • Most of the peaks observed in the time range of 0 to 15 [ ⁇ sec] in the time-of-flight spectrum where the measurement period is 100 [ ⁇ sec] are 100 to 115 [ ⁇ sec] on the time-of-flight spectrum if the measurement period is sufficiently long. It is a peak derived from ions with a high mass-to-charge ratio observed in the time range. In this way, if the measurement cycle is shortened, ions that are the object of measurement in the previous measurement cycle appear at different positions on the flight time spectrum, and an accurate flight time spectrum cannot be obtained. It was.
  • Patent Document 1 discloses a technique for identifying an ion-derived peak in a previous measurement cycle by comparing mass spectra obtained under different measurement cycles.
  • the time-of-flight spectrum in which only the peak derived from the original ion is observed is removed from the time-of-flight spectrum in which the peaks derived from ions with a high mass-to-charge ratio in the previous measurement period are mixed.
  • troublesome data processing is required, and in the first place, it is necessary to perform mass spectrometry twice for different samples at different measurement cycles, which takes time and labor for measurement.
  • the present invention has been made in order to solve the above-mentioned problems, and its main object is to perform the previous mass analysis at a predetermined measurement cycle even if the measurement cycle is short. It is an object of the present invention to provide a mass spectrometer capable of preventing an ion having a high mass-to-charge ratio generated in a measurement cycle from being observed on a mass spectrum and obtaining an accurate mass spectrum.
  • a mass spectrometer which has been made to solve the above problems, includes an ion source that ionizes sample components, a flight space in which ions fly, ions generated by the ion source, or the ions
  • a time-of-flight mass spectrometer including an emission unit that gives predetermined energy to ions derived from the ion beam and emits the ion toward the flight space, and a detector that detects ions that have flown in the flight space.
  • an ion transport unit comprising a multipole electrode provided between the ion source and the emission unit; b) Applying a voltage obtained by adding a high-frequency voltage and a DC voltage to the multipole electrode, and when ions pass through the space surrounded by the multipole electrode, the time of flight in the flight space
  • a voltage generator that applies a voltage to the multipole electrode to form a multipole electric field that diverges ions in a range not less than a predetermined mass-to-charge ratio such that at least exceeds the predetermined measurement period; It is characterized by having.
  • the ion transport section is, for example, a quadrupole mass filter in a Q-TOF type mass spectrometer. That is, the mass spectrometer according to the first aspect of the present invention includes a quadrupole mass filter that can selectively pass ions having a specific mass-to-charge ratio, the quadrupole mass filter, and the ejection. And a collision cell for dissociating ions provided between the ion filter and the quadrupole mass filter as the ion transport part.
  • the mass spectrometer according to the first aspect of the present invention may further include an ion guide that converges ions by the action of a high-frequency electric field and sends the ions to a subsequent stage, and uses the ion guide as the ion transport unit. it can.
  • ions having a specific mass-to-charge ratio are selectively passed through a quadrupole mass filter
  • a voltage obtained by adding a DC voltage and a high-frequency voltage having a predetermined relationship is used as an electrode constituting the quadrupole mass filter.
  • both ions with a mass to charge ratio slightly lower than the mass to charge ratio of ions to be passed and ions with a mass to charge ratio slightly higher than A DC voltage and a high-frequency voltage having a predetermined relationship that diverges (that is, does not pass through) are applied to the quadrupole electrode.
  • the voltage generator generates ions in a range not less than a predetermined mass-to-charge ratio such that the time of flight in the time-of-flight mass analyzer exceeds at least the measurement cycle.
  • a DC voltage and a high-frequency voltage having a predetermined relationship for forming a dipole electric field to be diverged are applied to the multipole electrode.
  • the condition of the voltage applied to the multipole electrode is that all ions having a relatively small mass-to-charge ratio other than ions to be diverged pass as described above.
  • the voltage condition under which certain ions pass stably through the interior space of the quadrupole mass filter is known as the Mathieu equation, and the q and a values that are parameters based on the Mathieu equation are It is represented by a substantially triangular stable region on the Matthew diagram taken along the axis and the vertical axis.
  • the mass scan line is tilted so that it passes through a narrow range in the stable region near the top of the stable region that is approximately triangular. Determine.
  • the mass scan line slope remains the same, that is, while maintaining the relationship between the high-frequency voltage and the DC voltage, Change.
  • the mass scanning line is determined so as to have a gentle slope near the horizontal near the base farthest from the top of the stable region having a substantially triangular shape. Thereby, the mass scan line traverses a long region in the stable region. As a result, ions in a wide mass-to-charge ratio range will stably pass through the quadrupole mass filter.
  • the slope of the mass scanning line is always constant, and the high-frequency voltage and DC voltage are set according to the target mass-to-charge ratio. Change each. Therefore, in the mass spectrometer according to the first aspect of the present invention, if the same control is performed, for example, a voltage generation unit that applies a voltage to an ion transport unit that is a quadrupole mass filter, and a control circuit that controls the voltage generation unit As a configuration, a general circuit in a conventional Q-TOF mass spectrometer can be used as it is.
  • the stable region is passed through the origin on the Matthew diagram which takes the q value and the a value which are parameters based on the Matthew equation as two axes.
  • the slope of the mass scanning line determined to cross is constant regardless of the mass-to-charge ratio range of the measurement target, and a constant DC voltage and high-frequency voltage according to the mass-to-charge ratio range of the measurement target are applied to the multipole electrode.
  • a control unit that controls the voltage generation unit may be further provided.
  • the mass-to-charge ratio range of the measurement target As the mass-to-charge ratio range of the measurement target is lowered, the upper limit of the range rapidly decreases, so the mass-to-charge ratio range of the measurement target becomes narrow. Therefore, in order to keep the upper limit as much as possible while lowering the lower limit of the mass-to-charge ratio range of the measurement object, the mass scan line defined to cross the stable region on the Matthew diagram is not constant, and the mass of the measurement object is not constant. It is good to make it change according to a charge ratio range.
  • the mass spectrometer in the mass spectrometer according to the first aspect of the present invention, it is determined so as to pass through the origin and cross the stable region on the Matthew diagram with the q value and the a value that are parameters based on the Matthew equation as two axes.
  • the mass scan line slope is changed according to the mass scan over the mass-to-charge ratio range of the measurement target, and the mass scan line inclination corresponding to the mass scan within the mass-to-charge ratio range of the measurement target is accommodated. It is good also as a structure further provided with the control part which controls the said voltage generation part so that the direct-current voltage and high frequency voltage which change may be applied to the said multipole electrode.
  • the mass-to-charge ratio range to be measured is divided into a plurality of mass-to-charge ratio ranges for different measurement targets. Can be eliminated, and the measurement efficiency can be improved.
  • the mass spectrometer of the first aspect according to the present invention includes a collision cell
  • Collision gas is introduced into the collision cell during MS / MS analysis, but if the collision gas is introduced into the collision cell even when ions are not dissociated, ions introduced into the collision cell are Cooling in contact with the gas (however, the energy imparted to the ions introduced into the collision cell is small so that dissociation does not occur).
  • the ions are cooled, differences such as energy and acceleration that the ions have received by the ion guide, the quadrupole mass filter or the like are temporarily eliminated. Therefore, the influence of the difference in the electric field according to the difference in the mass-to-charge ratio when passing through the ion transport unit described above does not reach the mass analysis in the time-of-flight mass analysis unit, and achieves high mass accuracy and mass resolution. Is advantageous.
  • a mass spectrometer which has been made to solve the above-mentioned problems, has an ion source that ionizes sample components and a specific mass-to-charge ratio among ions generated by the ion source.
  • a quadrupole mass filter capable of selecting ions, a collision cell for dissociating ions selected by the quadrupole mass filter, a flight space in which ions fly, ions generated by the ion source, or
  • a time-of-flight type including an ejection unit that gives predetermined energy to ions generated by ion dissociation in the collision cell and ejects the ions toward the flight space, and a detector that detects the ions that have traveled in the flight space.
  • a controller that controls the voltage generator such that the voltage generator is adjustable within a predetermined range between a predetermined slope state across the base of the stable region; It is characterized by having.
  • the stability near the top of the stable region that is substantially triangular is shown.
  • the inclination of the mass scanning line is determined so as to pass through a narrow range within the region. For this reason, it may be possible to finely adjust the slope of the mass scan line, but it is set to pass a predetermined range (usually a range depending on the target mass resolution) near the top of the stable region. Adjustment of a minute range centering on the mass scanning line.
  • the mass scan line is tilted in a horizontal state along the bottom of the stable region having a substantially triangular shape and a predetermined tilted state across the base of the stable region (for example, It is possible to adjust within a predetermined range between an inclination state in which the mass scanning lines intersect below the midpoint of the right boundary line of the stable region that is substantially triangular.
  • a predetermined range between an inclination state in which the mass scanning lines intersect below the midpoint of the right boundary line of the stable region that is substantially triangular.
  • the slope of the mass scanning line is adjusted within this range, high mass resolution and mass selectivity cannot be obtained, so it cannot be used for normal precursor ion selection, but covers a wide mass-to-charge ratio range. It is useful when passing ions and blocking the passage of ions with a high mass-to-charge ratio that is greater than or equal to the upper limit of the mass-to-charge ratio range. Can be adjusted.
  • a second mode in which the inclination of the mass scanning line on the Matthew diagram is adjustable in a predetermined range between a horizontal state and the predetermined inclination state; Can be selected, and when the second mode is selected, the control unit can control the voltage generation unit in accordance with a mass scanning line having a specified inclination.
  • the first mode is selected as the operation mode of the quadrupole mass filter, and ions are dissociated with the collision cell. If normal mass spectrometry is performed without performing this, the second mode may be selected as the operation mode of the quadrupole mass filter.
  • the mass spectrometer of the present invention when performing mass spectrometry repeatedly at a predetermined measurement cycle, even if the measurement cycle is short, ions with a high mass-to-charge ratio generated in the previous measurement cycle It is possible to acquire an accurate mass spectrum without any influence. In addition, unnecessary high mass-to-charge ratio ions are eliminated by using components that are pre-installed in the Q-TOF mass spectrometer, such as a quadrupole mass filter and ion guide, thus increasing costs. Can be suppressed. In general, since the rod electrode constituting the quadrupole mass filter has very high dimensional accuracy, if the quadrupole mass filter is used for ion removal in the present invention, undesired ions have a high mass. It can be removed with charge ratio accuracy.
  • FIG. 1 is a schematic configuration diagram of a Q-TOF mass spectrometer that is a first embodiment of the present invention.
  • FIG. Explanatory drawing of operation
  • FIG. 8 is a partially enlarged view of the time-of-flight spectrum shown in FIG. 7.
  • FIG. 1 is an overall configuration diagram of the Q-TOF mass spectrometer of the first embodiment.
  • the Q-TOF mass spectrometer of the present embodiment has a multistage differential exhaust system configuration, and has the highest degree of vacuum with the ionization chamber 2 disposed in the chamber 1 and having a substantially atmospheric pressure atmosphere. Three intermediate vacuum chambers 3, 4, and 5, which are first to third, are provided between the high vacuum chamber 6.
  • the ionization chamber 2 is provided with an ESI spray 7 for performing electrospray ionization (ESI).
  • ESI spray 7 for performing electrospray ionization (ESI).
  • the generated various ions are sent to the first intermediate vacuum chamber 3 through the heating capillary 8, converged by the ion guide 9, and sent to the second intermediate vacuum chamber 4 through the skimmer 10. Further, the ions are converged by the multipole ion guide 11 and sent to the third intermediate vacuum chamber 5.
  • a quadrupole mass filter 12 and a collision cell 13 in which a quadrupole ion guide 14 is provided are installed in the third intermediate vacuum chamber 5.
  • Various ions derived from the sample are introduced into the quadrupole mass filter 12, and at the time of MS / MS analysis, only ions having a specific mass-to-charge ratio corresponding to the voltage applied to the quadrupole mass filter 12 are included in the quadrupole mass filter 12. Pass through the polar mass filter 12.
  • the ions are introduced into the collision cell 13 as precursor ions, and the precursor ions are dissociated by contact with a collision gas supplied from the outside into the collision cell 13 to generate various product ions.
  • the produced product ions exit from the collision cell 13 and are introduced into the high vacuum chamber 6 through the ion passage port 15 while being guided by the ion transport optical system 16.
  • an orthogonal acceleration unit 17 that is an ion emission source, a flight space 20 including a reflector 21 and a back plate 22, and an ion detector 23 are provided.
  • the ions introduced in the X-axis direction are accelerated in the Z-axis direction at a predetermined timing to start flying.
  • the ions first fly free, are then folded by a reflected electric field formed by the reflector 21 and the back plate 22, and then freely fly again to reach the ion detector 23.
  • the time of flight from when the ions leave the orthogonal acceleration unit 17 until they reach the ion detector 23 depends on the mass-to-charge ratio of the ions.
  • the data processing unit 30 Upon receiving the detection signal from the ion detector 23, the data processing unit 30 creates a time-of-flight spectrum and obtains a mass spectrum by converting the time-of-flight into a mass-to-charge ratio.
  • the quadrupole mass filter 12 includes four rod electrodes arranged parallel to each other so as to surround the ion optical axis C.
  • the quadrupole voltage generator 40 that applies a voltage to each of the rod electrodes includes a high-frequency voltage generator 41, a DC voltage generator 42, and an adder 43.
  • the control unit 50 connected to the input unit 53 operated by the user includes an m / z selection time voltage setting unit 51 and an m / z range limited time voltage setting unit 52 as functional blocks. In addition to the quadrupole voltage generator 40, description of components for applying a voltage to each part is omitted.
  • the Q-TOF type mass spectrometer of this embodiment it is possible to perform MS / MS analysis by dissociating ions in the collision cell 13, but normal mass without dissociating ions in the collision cell 13 is possible. Analysis can also be performed.
  • characteristic control is performed when normal mass analysis without such ion dissociation operation is executed.
  • the characteristic operation will be described in detail with reference to FIGS.
  • a voltage U + Vcos ⁇ t obtained by adding a DC voltage U and a high-frequency voltage Vcos ⁇ t is applied to two rod electrodes facing each other across the ion optical axis C, and the circumferential direction is applied.
  • a voltage -U-Vcos ⁇ t having a different polarity is applied to the other two rod electrodes adjacent to the two rod electrodes.
  • a and q on the vertical and horizontal axes of the Matthew diagram shown in FIG. 2 are defined by the following equations.
  • a (8eU) / (mr 0 2 ⁇ 2 )
  • q (4 eV) / (mr 0 2 ⁇ 2 )
  • e is the charge of the ion
  • m is the mass of the ion
  • r 0 is the shortest distance (radius of the inscribed circle of the rod electrode) from the central axis (ion optical axis C) to the peripheral surface of the rod electrode. That is, a is proportional to the voltage value U of the DC voltage, and q is proportional to the amplitude value V of the high-frequency voltage.
  • a substantially triangular region indicated by hatching in FIG. 2 is a stable region S in which ions take a stable orbit (do not diverge).
  • the relationship between the parameters a and q is, for example, shown by a one-dot chain line in FIG. U and V are determined so as to be along the mass scanning line A shown.
  • the overlap between the stable region S and the mass scanning line A is a very narrow range near the top of the stable region S. Therefore, only the target mass-to-charge ratio M1 enters the stable region S and deviates from the stable region S regardless of whether the mass-to-charge ratio is larger or smaller than the target mass-to-charge ratio M1.
  • the peak half-value width on the mass spectrum related to the quadrupole mass filter 12 is Preferably, it is 5 u or less, more preferably 3 u or less, more preferably 1 u or less, and even more preferably 0.7 u or less (where unit u means a unified atomic mass unit).
  • the mass to charge ratio corresponding to the lower right end point of the stable region S through which the mass scanning line B passes is the cut-off point on the low m / z side.
  • the lower left end point of the stable region S substantially coincides with the origin, there is theoretically no cutoff point on the high m / z side. Therefore, ions below the cut-off point on the low m / z side diverge and are excluded when passing through the quadrupole mass filter, but the ions on the high m / z side are not theoretically excluded and almost all Ions will pass through. For this reason, when the subsequent OA-TOFMS is operated at a constant measurement cycle, ions having a large mass-to-charge ratio that does not fit in the measurement cycle are also sent to the orthogonal acceleration unit.
  • the DC voltage has a predetermined relationship with the amplitude value V of the high-frequency voltage and is very small compared to that during normal mass analysis.
  • the mass scanning line becomes a straight line slightly inclined upward as shown by the solid line D in FIG. Since the slope of the boundary line on the high m / z side of the stable region S is a very gentle curve near the origin, if the mass scanning line D has a gentle slope to the right as described above, As shown in the enlarged view of FIG. 2, the mass scanning line D and the boundary line of the stable region S intersect with each other and become the cutoff point on the high m / z side.
  • the quadrupole mass filter used by the present applicant has a cutoff coefficient Max (m / z), the cut-off coefficient Min (m / z) on the low m / z side is as follows.
  • the cut-off coefficient here indicates that the mass-to-charge ratio in the range of multiple times on the high m / z side and the low m / z side with respect to the target mass-to-charge ratio determined so as to enter the stable region S. The smaller the difference, the higher the ion mass separation.
  • the quadrupole mass filter 12 is now passed.
  • the mass-to-charge ratio m / z of the target ion is set to 1000
  • the mass-to-charge ratio range of ions that can pass through the quadrupole mass filter 12 is m / z 830 to 3360.
  • the parameter a is appropriately determined according to the mass-to-charge ratio range of ions desired to pass through the quadrupole mass filter 12, and the DC voltage U corresponding thereto can be obtained.
  • mass scanning lines with the same slope on the Matthew diagram for any mass-to-charge ratio means that the parameters (a, q) are common to all mass-to-charge ratios.
  • the relationship between the mass-to-charge ratio m / z of target ions and the mass-to-charge ratio range of ions that can actually pass through the quadrupole mass filter 12 can be obtained as follows.
  • the boundary lines on the high m / z side and the low m / z side in the stable region S on the Matthew diagram are respectively approximated into mathematical formulas.
  • an upper limit m / z value and a lower limit m / z value of ions that can pass through the quadrupole mass filter 12 from these intersections are obtained.
  • FIG. 4 shows the mass-to-charge ratio range calculated when the target ion m / z set values are m / z / 227, m / z 113, m / z 57, and m / z 11.
  • the measurable mass-to-charge ratio range is m / z 180-1824, and when the ion m / z set value is m / z 11, it can be measured.
  • the mass to charge ratio range is m / z 9 to 91.
  • the measurable mass-to-charge ratio range greatly changes when the m / z set value of the target ion is changed.
  • FIG. 4 shows that the change in the cutoff point on the high m / z side is larger than the change in the mass-to-charge ratio on the cutoff point on the low m / z side. For this reason, when it is desired to expand the mass-to-charge ratio range to be measured up to a low mass-to-charge ratio, the mass-to-charge ratio range itself becomes considerably narrow.
  • Parameters (a, q) corresponding to the mass scanning line D which is used in normal mass spectrometry and has a considerably gentler slope (close to horizontal) than the mass scanning line A, are determined in advance.
  • Parameters (a, q) corresponding to the former mass scanning line A are stored in advance in the voltage setting unit 51 when m / z is selected, and parameters (a, q) corresponding to the latter mass scanning line D are m / z.
  • the m / z selection voltage setting unit 51 determines the mass scanning line A determined by the set parameters (a, q). Can be adjusted within an appropriate range.
  • the inclination of the mass scanning line D determined by the set parameters (a, q) can be adjusted within an appropriate range. In this case, it is preferable that the range until the mass scanning line becomes horizontal as indicated by B in FIG. 2 can be adjusted.
  • the mass-to-charge ratio range and the measurement cycle to be measured are also specified. However, the shorter the measurement cycle, the lower the upper limit of the mass-to-charge ratio range.
  • the upper limit of the mass-to-charge ratio range that can be measured in the specified measurement cycle is displayed. The user only has to specify the mass-to-charge ratio range to be measured so that the mass-to-charge ratio range is less than or equal to the upper limit value.
  • the m / z range-limited voltage setting unit 52 is a parameter (a, q) (or a parameter corresponding to a mass scanning line in which the inclination of the mass scanning line determined thereby is finely adjusted as appropriate, as described above. ) And the specified mass-to-charge ratio range of the measurement object, and a DC voltage U that allows ions that enter the mass-to-charge ratio range of the measurement object to pass and excludes (blocks) ions outside the range. The amplitude value V of the high frequency voltage is calculated. Then, based on the calculation result, the high-frequency voltage generator 41 and the DC voltage generator 42 of the quadrupole voltage generator 40 are controlled.
  • the high-frequency voltage generator 41 and the DC voltage generator 42 generate predetermined voltages, respectively, and these voltages are added by the adder 43 and applied to each rod electrode of the quadrupole mass filter 12.
  • these voltages are added by the adder 43 and applied to each rod electrode of the quadrupole mass filter 12.
  • ions having a mass-to-charge ratio included in the mass-to-charge ratio range to be measured stably pass through the space in the quadrupole mass filter 12, pass through the collision cell 13 and the ion transport optical system 16, and the orthogonal acceleration unit 17. To be introduced.
  • a pulsed acceleration voltage is applied to the extrusion electrodes and the like included in the orthogonal acceleration unit 17 at a measurement cycle interval from a voltage generation unit (not shown).
  • the ions introduced into the orthogonal acceleration unit 17 in the X-axis direction are simultaneously accelerated in the Z-axis direction by this acceleration voltage and are sent into the flight space 20. Since ions having a high mass-to-charge ratio whose flight time exceeds the measurement cycle are not introduced into the orthogonal acceleration unit 17, ions are ejected simultaneously from the orthogonal acceleration unit 17 toward the flight space 20, and then orthogonal acceleration is performed. During the period until the acceleration voltage is applied to the unit 17, all the previously ejected ions reach the ion detector 23.
  • ions to be analyzed in one measurement cycle are not detected in the next measurement cycle, and the data processing unit 30 is ejected from the orthogonal acceleration unit 17 in another measurement cycle for each measurement cycle.
  • a good time-of-flight spectrum and further a mass spectrum can be created without any influence of ions.
  • FIG. 5 is a Matthew diagram for explaining the operation of the quadrupole mass filter 12 in the Q-TOF mass spectrometer of the second embodiment.
  • the slope of the mass scanning line on the Matthew diagram is always constant, and the amplitude value V and the DC voltage of the high-frequency voltage according to the mass-to-charge ratio range to be measured. U was fixed.
  • scanning is performed so that the amplitude value V of the high-frequency voltage applied to the rod electrode of the quadrupole mass filter 12 increases, and the mass scanning line is changed accordingly. As shown in FIG.
  • the inclination is gradually increased from D to D ′, for example, and a DC voltage U corresponding to the mass scanning line is applied to the rod electrode of the quadrupole mass filter 12.
  • the upper limit of the mass-to-charge ratio range becomes too high as the amplitude value V of the high frequency voltage increases.
  • the upper limit of the mass-to-charge ratio range can be suppressed by increasing the slope of the line.
  • FIG. 6 shows the mass-to-charge ratio at the upper limit of the high m / z side of the mass-to-charge ratio range that can pass through the quadrupole mass filter 12 when the horizontal axis represents the mass-to-charge ratio of the ions and the vertical axis represents the value a.
  • the mass-to-charge ratio value on the horizontal axis can be read as the amplitude value V of the high-frequency voltage in accordance with the q value to be operated.
  • the a value that is, the DC voltage U may be changed in accordance with the scanning of the amplitude value V).
  • the mass-to-charge ratio scanning (that is, the change in the amplitude value of the high-frequency voltage) and the mass scanning line are associated with the upper limit of the mass-to-charge ratio range to be measured.
  • Information indicating the relationship with the change or the relationship between the scanning of the mass-to-charge ratio and the change in the DC voltage is stored in the m / z range-limited voltage setting unit 52 in advance.
  • the m / z range-limited voltage setting unit 52 acquires information corresponding thereto, and based on the information, the quadrupole mass filter 12 The quadrupole voltage generator 40 is controlled so that both the high-frequency voltage and the DC voltage applied to the rod electrode are repeatedly scanned.
  • the quadrature acceleration unit 17 does not block ions having a mass-to-charge ratio such that the flight time does not exceed the measurement period without being blocked by the quadrupole mass filter 12. Therefore, it is possible to create a mass spectrum with a wide mass-to-charge ratio range below the upper limit of the mass-to-charge ratio limited by the measurement cycle.
  • ions on the high m / z side are blocked by controlling the DC voltage applied to the quadrupole mass filter 12, but the multipole ion guide 11 in the preceding stage is cut off. Even if the direct current voltage applied to is controlled, ions on the high m / z side can be similarly cut off. However, normally, although a DC bias voltage is applied to the ion guide 11, a DC voltage corresponding to the DC voltage U for ion selection applied to the quadrupole mass filter 12 is not applied.
  • a DC voltage generator that can apply a voltage corresponding to the DC voltage U applied to the quadrupole mass filter 12 to the ion guide 11. Need to be added.
  • the present invention is applied to a Q-TOF type mass spectrometer capable of performing MS / MS analysis.
  • a mass spectrometer such as OA-TOFMS capable of performing only normal mass spectrometry.
  • the present invention can also be applied.
  • an ion guide may be disposed in front of the orthogonal acceleration unit so that ions can be blocked by the ion guide.

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Abstract

イオンを解離させずに通常の質量分析を行う際に、m/z範囲限定時電圧設定部（５２）は、四重極マスフィルタ（１２）の各ロッド電極に高周波電圧を印加するとともに、MS/MS分析の際のイオン選択時に比べて小さな直流電圧を印加するように四重極電圧発生部（４０）を制御する。小さな直流電圧を印加すると、マシュー線図上の安定領域を長い範囲に亘り横切るように質量走査線が設定されるため、安定領域に入らない高m/zのイオンは四重極マスフィルタ（１２）で遮断される。直交加速部（１７）を含むＯＡ－ＴＯＦＭＳの測定周期に応じて遮断される高m/z側のカットオフ点を調整することで、周期遅れになるような重いイオンが直交加速部（１７）に導入されることを防止し、それによって周期遅れのイオン由来のピークの重なりがない良好なマススペクトルを取得することができる。

Description

質量分析装置
　本発明は質量分析装置に関し、さらに詳しくは、連続的に導入される試料に対して所定の質量電荷比範囲に亘るイオン強度信号を周期的に繰り返し取得する直交加速方式の飛行時間型質量分析装置等に好適な質量分析装置に関する。
　飛行時間型質量分析装置（以下「ＴＯＦＭＳ」と称す）では一般に、試料成分由来のイオンに一定の運動エネルギを付与して一定距離の空間を飛行させ、その飛行に要する時間を計測して該飛行時間からイオンの質量電荷比を算出する。そのため、イオンを加速して飛行を開始させる際に、イオンの位置やイオンが持つ初期エネルギにばらつきがあると、同一質量電荷比を持つイオンの飛行時間にばらつきが生じ質量分解能や質量精度の低下に繋がる。こうした課題を解決する手法の一つとして、イオンビームの入射方向と直交する方向にイオンを加速して飛行空間に送り込む直交加速式飛行時間型質量分析装置（以下「ＯＡ－ＴＯＦＭＳ」と称す）が知られている。
　上述したようにＯＡ－ＴＯＦＭＳは、試料成分由来のイオンビームの初期導入方向と直交する方向にイオンをパルス的に加速する構成であるため、連続的に導入される試料に含まれる成分をイオン化する様々なイオン源、例えばエレクトロスプレイイオン源などの大気圧イオン源や電子イオン源などとの組み合わせが可能である。また最近では、化合物の構造解析等を行うために、試料成分由来のイオンから特定の質量電荷比を有するイオンを選択する四重極マスフィルタ、及びその選択されたイオンを衝突誘起解離により解離させるコリジョンセルと、ＯＡ－ＴＯＦＭＳとを組み合わせた、いわゆるＱ－ＴＯＦ型質量分析装置も広く利用されるようになってきている。例えば非特許文献１には、Ｑ－ＴＯＦ型質量分析装置を検出器として用いた液体クロマトグラフ質量分析装置（以下「ＬＣ－ＭＳ」と称す）が開示されている。
　上記Ｑ－ＴＯＦ型質量分析装置では、ＭＳ／ＭＳ分析を行うことができるほか、コリジョンセル内でのイオンの解離操作を伴わない、高い質量分解能の通常の質量分析を繰り返し行うこともできる。その場合、前段の四重極マスフィルタをイオンに対する質量分離を行わずに単にイオンを収束させつつ後段へと輸送する一種のイオンガイドとして機能させ、コリジョンセルでは衝突誘起解離を行わずにイオンをほぼ素通りさせるようにするのが一般的である。
　ところで、ＬＣ－ＭＳでは、時間が経過するに伴い異なる成分を含む溶出液が順次質量分析装置のイオン源に導入される。そこで、Ｑ－ＴＯＦ型質量分析装置を用いたＬＣ－ＭＳにおいてＱ－ＴＯＦ型質量分析装置では、所定の測定周期で以て直交加速部から繰り返しイオンが射出され、その射出されたイオンに対する飛行時間スペクトルが取得される。この場合、測定周期を長くするとＱ－ＴＯＦ型質量分析装置での測定時間間隔が広がるため、得られたデータに基づいてクロマトグラムを作成する際にピーク形状の正確性が低くなり、ピーク面積等に基づく定量性が低下するという問題がある。そのため、定量性を高めるには測定周期を短くしたほうがよい。
　しかしながら、Ｑ－ＴＯＦ型質量分析装置において測定周期を短くして通常の質量分析を実行すると、飛行時間の長いイオン（つまりは高質量電荷比のイオン）が飛行空間中に残っている間に次の測定周期のイオンが直交加速部から飛行空間に射出されることになり、一つ前の測定周期における高質量電荷比のイオンに次の測定周期における低質量電荷比のイオンが追いつき又は追い越し、混じって検出器に到達してしまうという問題がある。
　図７（ａ）は測定周期が２００[μsec]であるときの、図７（ｂ）は測定周期がその半分の１００[μsec]であるときの飛行時間スペクトルの例である。図８（ａ）及び（ｂ）は図７（ａ）及び（ｂ）中に示した飛行時間スペクトルにおける枠Ｅ中の拡大図である。測定周期が１００[μsec]である飛行時間スペクトルにおいて０～１５[μsec]の時間範囲に観測されるピークの多くは、測定周期が十分に長ければ飛行時間スペクトル上の１００～１１５[μsec]の時間範囲に観測される高質量電荷比のイオン由来のピークである。このように、測定周期を短くすると一つ前の測定周期における測定対象であるイオンが飛行時間スペクトル上の本来とは異なる位置に現れてしまい、正確な飛行時間スペクトルが得られなくなるという問題があった。
　特許文献１には、異なる測定周期の下で得られたマススペクトルを比較することにより、前の測定周期におけるイオン由来のピークを特定する技術が開示されている。こうした技術により、一つ前の測定周期における高質量電荷比のイオン由来のピークが混じっている飛行時間スペクトルからそうしたピークを除去して、本来のイオン由来のピークのみが観測される飛行時間スペクトルを作成することができる。しかしながら、そのためには面倒なデータ処理が必要になるし、そもそも、同じ試料に対して異なる測定周期の下で二回の質量分析を行う必要があって測定に時間も手間も掛かる。
米国特許第８４１０４３０号明細書
「Agilent 6500 シリーズ Q-TOF LC/MS システム」、［online］、アジレント・テクノロジー株式会社、［平成２８年６月２１日検索］、インターネット＜URL: http://www.chem-agilent.com/contents.php?id=38197＞
　本発明は上記課題を解決するために成されたものであり、その主たる目的は、所定の測定周期で以て繰り返し質量分析を行う際に、その測定周期が短い場合であっても一つ前の測定周期において生成された高質量電荷比のイオンがマススペクトル上で観測されることを防止し正確なマススペクトルを取得することができる質量分析装置を提供することである。
　上記課題を解決するために成された本発明の第１の態様の質量分析装置は、試料成分をイオン化するイオン源と、イオンが飛行する飛行空間、前記イオン源で生成されたイオン又は該イオンに由来するイオンに所定のエネルギを与えて前記飛行空間に向けて射出する射出部、及び、前記飛行空間を飛行したイオンを検出する検出器、を含む飛行時間型質量分析部と、を具備し、該飛行時間型質量分析部において所定の測定周期で以て質量分析を繰り返し行う質量分析装置において、
　a)前記イオン源と前記射出部の間に設けられた、多重極型電極から成るイオン輸送部と、
　b)前記多重極型電極に高周波電圧と直流電圧とが加算された電圧を印加するものであって、該多重極型電極で囲まれる空間をイオンが通過する際に、前記飛行空間における飛行時間が少なくとも前記所定の測定周期を超えるような所定の質量電荷比以上の範囲のイオンを発散させる多重極電場を形成するための電圧を前記多重極電極に印加する電圧発生部と、
　を備えることを特徴としている。
　本発明に係る第１の態様の質量分析装置において、イオン輸送部は例えばＱ－ＴＯＦ型質量分析装置における四重極マスフィルタである。
　即ち、本発明に係る第１の態様の質量分析装置は、特定の質量電荷比を有するイオンを選択的に通過させることが可能な四重極マスフィルタと、該四重極マスフィルタと前記射出部との間に設けられたイオンを解離させるためのコリジョンセルと、をさらに備え、前記四重極マスフィルタを前記イオン輸送部として用いる構成とすることができる。
　また本発明に係る第１の態様の質量分析装置において、高周波電場の作用によりイオンを収束させつつ後段へと送るイオンガイドをさらに備え、前記イオンガイドを前記イオン輸送部として用いる構成とすることもできる。
　例えば四重極マスフィルタで特定の質量電荷比を有するイオンを選択的に通過させる場合には、所定の関係を有する直流電圧と高周波電圧とを加算した電圧を四重極マスフィルタを構成する電極（四重極電極）に印加する。その場合、通常、高い質量分解能でイオンを選択することが望ましいため、通過させたいイオンの質量電荷比よりも少しだけ低い質量電荷比以下のイオンと少しだけ高い質量電荷比以上のイオンとが共に発散する（つまりは通過しない）ような所定の関係の直流電圧と高周波電圧とが四重極電極に印加される。
　これに対し本発明に係る第１の態様の質量分析装置において、電圧発生部は、飛行時間型質量分析部における飛行時間が少なくとも測定周期を超えるような所定の質量電荷比以上の範囲のイオンを発散させる多重極電場を形成するための、所定の関係の直流電圧と高周波電圧とを多重極電極に印加する。言い換えれば、多重極電極に印加される電圧の条件は、上述したように発散させたいイオン以外の、相対的に質量電荷比が小さいイオンを全て通過させるということである。ただし、高周波電圧と直流電圧とを加算した電圧を多重極電極に印加すると、必然的に低質量電荷比にもカットオフ点が生じるため、そのカットオフ点以下の質量電荷比を有するイオンも多重極電極で阻止される。その結果、所定の質量電荷比範囲内の全てのイオンがイオン輸送部を通過し、飛行時間型質量分析部で質量分析される。
　本発明に係る第１の態様の質量分析装置では、飛行時間型質量分析部における飛行中に次の測定周期において射出された速度の大きな軽いイオンに追いつかれてしまうような重いイオンは、イオン輸送部で通過が阻止される。そのため、飛行時間型質量分析部の射出部から飛行空間に向けて射出されるイオンパケットには、そうした重いイオンはもともと含まれない。その結果、一測定周期中に検出器に到達するイオンによる検出信号に基づいて作成される飛行時間スペクトルには、飛行時間が一測定周期を超えるような質量電荷比が大きなイオン由来のピークは現れない。それにより、一つ前の測定周期において生成された高質量電荷比のイオンの影響を受けることなく、正確なマススペクトルを取得することができる。
　或るイオンが四重極マスフィルタの内部空間を安定的に通り抜ける電圧の条件はマシュー（Mathieu、マチウともいう）方程式として知られており、マシュー方程式に基づくパラメータであるｑ値及びａ値を横軸及び縦軸にとったマシュー線図上の略三角形状の安定領域で表される。四重極マスフィルタで特定の質量電荷比を有するイオンを選択する場合には、略三角形状である安定領域の頂部付近の該安定領域内の狭い範囲を通過するように質量走査線の傾きを定める。そして、選択すべきイオンの質量電荷比を走査する（変化させる）際には、質量走査線の傾きはそのままで、つまり高周波電圧と直流電圧との関係を一定に保ったままで、それら電圧をそれぞれ変化させる。これに対し本発明に係る質量分析装置では、略三角形状である安定領域の頂部から最も離れた底辺付近で水平に近い緩い傾きとなるように質量走査線が定められる。それによって、質量走査線は安定領域中の長い領域を横切る。その結果、幅広い質量電荷比範囲のイオンが安定的に四重極マスフィルタを通り抜けることになる。
　上述したように、四重極マスフィルタにおける通常の質量分離やプリカーサイオン選択の際には、質量走査線の傾きは常に一定であって、目的の質量電荷比に応じて高周波電圧と直流電圧とをそれぞれ変化させる。したがって、本発明に係る第１の態様の質量分析装置においても、同様の制御とすれば、例えば四重極マスフィルタであるイオン輸送部に電圧を印加する電圧発生部やこれを制御する制御回路の構成として、従来のＱ－ＴＯＦ型質量分析装置における一般的な回路をそのまま利用することができる。
　即ち、本発明に係る第１の態様の質量分析装置の一つの実施形態として、マシュー方程式に基づくパラメータであるｑ値及びａ値を二軸にとったマシュー線図上で原点を通り安定領域を横切るように定められた質量走査線の傾きを測定対象の質量電荷比範囲に依らず一定とし、その測定対象の質量電荷比範囲に応じた一定の直流電圧及び高周波電圧を前記多重極電極に印加するように前記電圧発生部を制御する制御部、をさらに備える構成とすることができる。
　ただし、上記構成では、測定対象の質量電荷比範囲を低くするに伴いその範囲の上限が急激に下がるため、測定対象の質量電荷比範囲が狭くなってしまう。そこで、測定対象の質量電荷比範囲の下限をできるだけ下げながら上限をできるだけ保つには、マシュー線図上で安定領域を横切るように定められた質量走査線の傾きを一定とせず、測定対象の質量電荷比範囲に応じて変化させるようにするとよい。
　即ち、本発明に係る第１の態様の質量分析装置において、マシュー方程式に基づくパラメータであるｑ値及びａ値を二軸にとったマシュー線図上で原点を通り安定領域を横切るように定められた質量走査線の傾きを測定対象の質量電荷比範囲に亘る質量走査に応じて変化させ、その測定対象の質量電荷比範囲内での質量走査に応じた質量走査線の傾きの変化に対応して変化する直流電圧及び高周波電圧を前記多重極電極に印加するように前記電圧発生部を制御する制御部、をさらに備える構成としてもよい。
　この構成により、幅広い質量電荷比範囲についての質量分析を行いたい場合に、測定対象の質量電荷比範囲を複数に分けてその互いに異なる測定対象の質量電荷比範囲毎に質量分析を行うような手間が不要になり、測定効率の向上を図ることができる。
　なお、本発明に係る第１の態様の質量分析装置がコリジョンセルを備える場合に、該コリジョンセルの前段に配置された四重極マスフィルタやイオンガイド等を上記イオン輸送部として用いることが好ましい。
　ＭＳ／ＭＳ分析時にコリジョンセルの内部にはコリジョンガスが導入されるが、イオンの解離を行わない場合にもコリジョンセル内にコリジョンガスを導入しておくと、コリジョンセル内に導入されたイオンはガスと接触してクーリングされる（ただし、コリジョンセルに導入されるイオンに付与されるエネルギは小さいため解離は生じない）。イオンがクーリングされると、イオンがそれまでのイオンガイドや四重極マスフィルタ等で受けたエネルギや加速度合いなどの相違が一旦解消される。そのため、上述したイオン輸送部を通過する際の質量電荷比の相違に応じた電場の相違などの影響が飛行時間型質量分析部での質量分析に及ばず、高い質量精度、質量分解能を達成するのに有利である。
　また上記課題を解決するために成された本発明の第２の態様の質量分析装置は、試料成分をイオン化するイオン源と、前記イオン源で生成されたイオンの中で特定の質量電荷比を有するイオンを選択することが可能な四重極マスフィルタと、該四重極マスフィルタで選択されたイオンを解離させるコリジョンセルと、イオンが飛行する飛行空間、前記イオン源で生成されたイオン又は前記コリジョンセルでのイオン解離により生成されたイオンに所定のエネルギを与えて前記飛行空間に向けて射出する射出部、及び、前記飛行空間を飛行したイオンを検出する検出器、を含む飛行時間型質量分析部と、を具備する質量分析装置において、
　a)前記四重極マスフィルタの各電極に、高周波電圧と直流電圧とを加算した電圧を印加する電圧発生部と、
　b)マシュー方程式に基づくパラメータであるｑ値及びａ値を二軸にとったマシュー線図上で原点を通る直線である質量走査線の傾きを、ａ＝０である水平状態と該質量走査線が安定領域の基部を横切る所定の傾斜状態との間の所定の範囲で調整可能であるように前記電圧発生部を制御する制御部と、
　を備えることを特徴としている。
　上述したように、一般的なＱ－ＴＯＦ型質量分析装置の四重極マスフィルタにおいて特定の質量電荷比を有するイオンを選択する場合には、略三角形状である安定領域の頂部付近の該安定領域内の狭い範囲を通過するように質量走査線の傾きを定める。そのため、質量走査線の傾きの微調整が可能である場合もあるが、それは安定領域の頂部付近の所定の範囲（通常、目標とする質量分離能に依存する範囲）を通過するように設定される質量走査線を中心とした微小な範囲の調整である。
　これに対し、本発明の第２の態様の質量分析装置では、質量走査線の傾きを略三角形状である安定領域の底辺に沿った水平状態と安定領域の基部を横切る所定の傾斜状態（例えば略三角形状である安定領域の右側の境界線の中点よりも下側で質量走査線が交差するような傾斜状態）との間の所定の範囲で調整可能であるようにしている。当然のことながら、この範囲で質量走査線の傾きを調整しても高い質量分離能、質量選択能は得られないため、通常のプリカーサイオン選択には利用できないが、幅広い質量電荷比範囲に亘るイオンを通過させ、且つ該質量電荷比範囲の上限以上である高質量電荷比のイオンの通過を阻止する際に有用であり、質量走査線の傾きによって通過させる質量電荷比範囲の上限を適切に調整することができる。
　また、本発明の第２の態様による質量分析装置では、
　前記四重極マスフィルタの動作モードとして、
　マシュー線図上で質量走査線が安定領域の頂部付近の所定の範囲を通過するように該質量走査線の傾きを定める第１のモードと、
　マシュー線図上で質量走査線の傾きが水平状態と前記所定の傾斜状態との間の所定の範囲で調整可能である第２のモードと、
　を選択可能に有し、前記第２のモードが選択されたときに前記制御部は指定された傾きの質量走査線に応じて前記電圧発生部を制御する構成とすることができる。
　この構成では、ＭＳ／ＭＳ分析を実行するために四重極マスフィルタでプリカーサイオン選択を行う際には四重極マスフィルタの動作モードとして第１のモードを選択し、コリジョンセルでイオンを解離させずに通常の質量分析を行う際には四重極マスフィルタの動作モードとして第２のモードを選択すればよい。これにより、簡便にＭＳ／ＭＳ分析と通常の質量分析との切り替えを行いつつ、通常の質量分析の際には測定周期が短くても良好なマススペクトルを作成することができる。
　本発明に係る質量分析装置によれば、所定の測定周期で以て繰り返し質量分析を行う際に、その測定周期が短くても、一つ前の測定周期において生成された高質量電荷比のイオンの影響のない正確なマススペクトルを取得することができる。また、四重極マスフィルタやイオンガイドなど、Ｑ－ＴＯＦ型質量分析装置等に予め備わっている構成要素を利用して不要な高質量電荷比のイオンを排除しているので、コストの増加を抑えることができる。また、一般に、四重極マスフィルタを構成するロッド電極は非常に高い寸法精度を有しているため、四重極マスフィルタを本発明におけるイオン除去に利用すれば、不所望のイオンを高い質量電荷比精度で以て除去することができる。
本発明の第１実施例であるＱ－ＴＯＦ型質量分析装置の概略構成図。 第１実施例のＱ－ＴＯＦ型質量分析装置における四重極マスフィルタの動作の説明図。 第１実施例のＱ－ＴＯＦ型質量分析装置における四重極マスフィルタの動作の説明図。 第１実施例のＱ－ＴＯＦ型質量分析装置における測定可能質量電荷比範囲の説明図。 本発明の第２実施例であるＱ－ＴＯＦ型質量分析装置における四重極マスフィルタの動作の説明図。 第２実施例であるＱ－ＴＯＦ型質量分析装置における四重極マスフィルタの動作の説明図。 従来のＱ－ＴＯＦ型質量分析装置において測定周期が２００[μsec]及び１００[μsec]である場合に得られる飛行時間スペクトルを示す図。 図７に示した飛行時間スペクトルの一部拡大図。
　　［第１実施例］
　以下、本発明の第１実施例であるＱ－ＴＯＦ型質量分析装置について、添付図面を参照して説明する。
　図１は第１実施例のＱ－ＴＯＦ型質量分析装置の全体構成図である。
　本実施例のＱ－ＴＯＦ型質量分析装置は、多段差動排気系の構成を有しており、チャンバ１内に配設された、略大気圧雰囲気であるイオン化室２と最も真空度の高い高真空室６との間に、第１乃至第３なる三つの中間真空室３、４、５が設けられている。
　イオン化室２には、エレクトロスプレイイオン化（ＥＳＩ）を行うためのＥＳＩスプレー７が設けられ、目的化合物を含む試料液がＥＳＩスプレー７に供給されると、該スプレー７先端で片寄った電荷を付与されて噴霧された液滴から目的化合物由来のイオンが生成される。なお、イオン化法はこれに限らない。
　生成された各種イオンは加熱キャピラリ８を通して第１中間真空室３へ送られ、イオンガイド９により収束されてスキマー１０を通して第２中間真空室４へ送られる。さらに、イオンは多重極型のイオンガイド１１により収束されて第３中間真空室５へ送られる。第３中間真空室５内には、四重極マスフィルタ１２と、四重極型のイオンガイド１４が内部に設けられたコリジョンセル１３とが設置されている。試料由来の各種イオンは四重極マスフィルタ１２に導入され、ＭＳ／ＭＳ分析時には、四重極マスフィルタ１２に印加されている電圧に応じた特定の質量電荷比を有するイオンのみが該四重極マスフィルタ１２を通り抜ける。このイオンはプリカーサイオンとしてコリジョンセル１３に導入され、コリジョンセル１３内に外部から供給されるコリジョンガスとの接触によってプリカーサイオンは解離し各種のプロダクトイオンが生成される。
　生成されたプロダクトイオンはコリジョンセル１３から出たあと、イオン輸送光学系１６により案内されつつイオン通過口１５を経て高真空室６内に導入される。高真空室６内には、イオン射出源である直交加速部１７と、反射器２１及びバックプレート２２を備えた飛行空間２０と、イオン検出器２３とが設けられており、直交加速部１７にＸ軸方向に導入されたイオンは所定のタイミングでＺ軸方向に加速されることで飛行を開始する。イオンはまず自由飛行したあと反射器２１及びバックプレート２２により形成される反射電場で折り返され、再び自由飛行してイオン検出器２３に到達する。イオンが直交加速部１７を出発した時点からイオン検出器２３に到達するまでの飛行時間はイオンの質量電荷比に依存する。イオン検出器２３による検出信号を受けたデータ処理部３０は飛行時間スペクトルを作成し、飛行時間を質量電荷比に換算することでマススペクトルを求める。
　四重極マスフィルタ１２はイオン光軸Ｃを囲むように互いに平行に配置された４本のロッド電極を含む。それらロッド電極にそれぞれ電圧を印加する四重極電圧発生部４０は、高周波電圧発生部４１と、直流電圧発生部４２と、加算部４３と、を含む。また、ユーザにより操作される入力部５３が接続された制御部５０は、m/z選択時電圧設定部５１と、m/z範囲限定時電圧設定部５２と、を機能ブロックとして含む。なお、四重極電圧発生部４０以外に、各部にそれぞれ電圧を印加するための構成要素については記載を省略している。
　本実施例のＱ－ＴＯＦ型質量分析装置では、コリジョンセル１３においてイオンを解離させることでＭＳ／ＭＳ分析を行うことが可能であるが、コリジョンセル１３内でイオンを解離させずに通常の質量分析を行うことも可能である。本実施例のＱ－ＴＯＦ型質量分析装置では、そうしたイオンの解離操作を伴わない通常の質量分析を実行する際に特徴的な制御を行う。以下、その特徴的な動作について図２～図４を参照しつつ詳しく説明する。
　まず、ＭＳ／ＭＳ分析を行う際に四重極マスフィルタ１２で特定の質量電荷比を有するイオンを選択的に通過させる場合の動作を簡単に説明する。
　よく知られているように、四重極マスフィルタでは、イオン光軸Ｃを挟んで対向する２本のロッド電極に直流電圧Ｕと高周波電圧Ｖcosωｔとを加算した電圧Ｕ＋Ｖcosωｔが印加され、周方向にそれら２本のロッド電極に隣合う他の２本のロッド電極に極性の異なる電圧－Ｕ－Ｖcosωｔが印加される。直流電圧の電圧値Ｕと高周波電圧の振幅値Ｖとを所定の関係とすると、それに応じた特定の質量電荷比を有するイオンがイオン光軸Ｃ付近を振動しながら進行しロッド電極で囲まれる空間を通り抜ける。イオンが四重極マスフィルタの内部空間を安定的に通り抜ける電圧等の条件はマシュー方程式として知られており、しばしば、図２に示すようなマシュー線図上の安定領域で表される。
　図２に示すマシュー線図の縦軸及び横軸のパラメータａ及びｑは次の式で定義される。
　　　ａ＝（８ｅＵ）／（ｍｒ0 2ω2）
　　　ｑ＝（４ｅＶ）／（ｍｒ0 2ω2）
ここで、ｅはイオンの電荷、ｍはイオンの質量、ｒ0は中心軸（イオン光軸Ｃ）からロッド電極周面までの最短距離（ロッド電極の内接円の半径）である。つまり、ａは直流電圧の電圧値Ｕに比例し、ｑは高周波電圧の振幅値Ｖに比例する。図２中に斜線で示した略三角形の領域はイオンが安定軌道をとる（発散しない）安定領域Ｓである。
　四重極マスフィルタにおいて例えばプリカーサイオン選択のように特定の質量電荷比を有するイオンを高い質量分離能で以て選択したい場合には、パラメータａ、ｑの関係が例えば図２中に一点鎖線で示す質量走査線Ａに沿ったものとなるようにＵとＶとが決められる。この場合、安定領域Ｓと質量走査線Ａとの重なりは該安定領域Ｓの頂部付近のごく狭い範囲である。そのため、目的とする質量電荷比Ｍ1のみが安定領域Ｓに入り、質量電荷比がその目的とする質量電荷比Ｍ1よりも大きくても小さくても安定領域Ｓから外れる。それによって、目的とする質量電荷比Ｍ1を有するイオンのみを高い分離能で選択することが可能である。換言すれば、ＭＳ／ＭＳ分析のためのプリカーサイオン選択の際には、プリカーサイオンを高い分離能で選択するために、図２中にＡで示すような経路の質量走査線が定められる。また、安定領域Ｓを質量走査線が横切る長さが質量分離能に対応するから、イオン選択時の質量分離能を調整可能であるように、質量走査線の傾きは安定領域Ｓの頂部を通過する付近の狭い範囲で調整可能となっている。図２中に示した質量走査線Ａの経路で質量走査したときの四重極マスフィルタ１２の質量分離能は、例えば、四重極マスフィルタ１２に関連したマススペクトル上でのピーク半値幅が、好ましく５u以下、さらに好ましくは３u以下、さらに好ましくは１u以下、さらに好ましくは０．７u以下である（ただしここで単位uは統一原子質量単位を意味する）。
　一方、一般的なＱ－ＴＯＦ型質量分析装置において通常の質量分析を実行する際には、四重極マスフィルタでイオン選択を行わないので、各ロッド電極に高周波電圧Ｖcosωｔのみが印加される。これにより形成される高周波電場によって全てのイオンは振動しながら進み、四重極マスフィルタを通り抜けて後段（コリジョンセル）へと輸送される。この場合、Ｕ＝０であるからａ＝０であり、そのときの質量走査線は図２中に点線Ｂで示すように横軸（ｑ軸）に沿ったもの、或いは、安定領域Ｓの底辺に沿ったものとなる。この場合、質量走査線Ｂが通過する安定領域Ｓの右下端点に対応する質量電荷比が低m/z側のカットオフ点である。一方、安定領域Ｓの左下端点は原点とほぼ一致しているため、高m/z側のカットオフ点は理論的には存在しない。そのため、低m/z側のカットオフ点以下のイオンは四重極マスフィルタを通過する際に発散して除外されるものの、高m/z側のイオンは理論上除外されず、ほぼ全てのイオンが通過することになる。そのため、後段のＯＡ－ＴＯＦＭＳを一定の測定周期で動作させるとき、飛行時間がその測定周期に収まらないような質量電荷比が大きなイオンも直交加速部に送られることになる。
　これに対し本実施例のＱ－ＴＯＦ型質量分析装置では、通常の質量分析時に四重極マスフィルタ１２の各ロッド電極に高周波電圧を印加するのみならず適当な直流電圧Ｕを印加することで所定の質量電荷比以上の高m/z側のイオンを遮断してしまい、そうしたイオンが直交加速部１７に導入されることを回避する。この高m/z側のイオンの遮断の原理について説明する。
　四重極マスフィルタ１２の各ロッド電極に高周波電圧Ｖcosωｔを印加しつつ、それに加えて、その高周波電圧の振幅値Ｖと所定の関係を有し、且つ通常の質量分析時に比べるとごく小さい直流電圧Ｕを印加すると、質量走査線は図２中に実線Ｄで示すように僅かに右上がりに傾いた直線となる。安定領域Ｓの高m/z側の境界線のスロープは原点付近で非常に緩やかな曲線状であるため、上記のように質量走査線Ｄが右上がりに緩い傾斜であると、図２の下の拡大図に示すように、該質量走査線Ｄと安定領域Ｓの境界線とが交差してそこが高m/z側のカットオフ点となる。このとき、質量走査線Ｄにおいて高m/z側のカットオフ点と低m/z側のカットオフ点との間の長い範囲が安定領域Ｓ内に入るから、これは、特定の質量電荷比を有するイオンではなく、幅広い質量電荷比範囲内のイオンを全て通過させるマスフィルタであると捉えることもできる。
　一例として、いまパラメータａが０．０７程度となるように直流電圧Ｕとを設定した場合、本出願人が用いている四重極マスフィルタでは、高m/z側のカットオフ係数Max(m/z)、低m/z側のカットオフ係数Min(m/z)は次のようになる。ここでいうカットオフ係数は、安定領域Ｓに入るように定められる目的の質量電荷比に対して高m/z側、低m/z側にそれぞれ何倍の範囲の質量電荷比が安定領域Ｓに入るのかを示す数値であり、この差が小さいほどイオンの質量分離能が高いということができる。
　　　Max(m/z)＝０．７０６／０．２１＝３．３６倍
　　　Min(m/z)＝０．７０６／０．８５＝０．８３倍
そのため、いま四重極マスフィルタ１２を通過させたい目標のイオンの質量電荷比m/zを１０００に設定した場合、四重極マスフィルタ１２を通過し得るイオンの質量電荷比範囲はm/z ８３０～３３６０となる。このようにして四重極マスフィルタ１２を通過させたいイオンの質量電荷比範囲に応じてパラメータａを適切に定め、それに対応した直流電圧Ｕを求めればよい。
　いずれの質量電荷比に対してもマシュー線図上で同じ傾きの質量走査線を用いるということは、いずれの質量電荷比に対してもパラメータ（ａ，ｑ）が共通であることを意味する。この場合には、次のようにして目標のイオンの質量電荷比m/zと実際に四重極マスフィルタ１２を通過し得るイオンの質量電荷比範囲との関係を求めることができる。
　まず図３（ｂ）、（ｃ）に示すように、マシュー線図上の安定領域Ｓにおける高m/z側及び低m/z側の境界線をそれぞれ近似的に数式化する。この例では、図３に示した安定領域Ｓにおいて、高m/z側の境界線はｙ＝０．４９１７ｘ1.9925、と数式化でき、低m/z側の境界線はｙ＝－１．１５９１ｘ＋１．０５２９、と数式化できる。こうして数式化した二つの境界線とパラメータａ、ｑを定めた質量走査線（本例ではａ＝０．０１、ｑ＝０．４であるので図３ではｙ＝０．２５ｘ）との交点をそれぞれ求める。そして、それら交点から四重極マスフィルタ１２を通過し得るイオンの上限m/z値及び下限m/z値を求める。
　いま、目標のイオンのm/z設定値をm/z ２２７、m/z １１３、m/z ５７、m/z １１としたときに計算される質量電荷比範囲を図４に示す。例えばイオンのm/z設定値をm/z ２２７にしたとき測定可能な質量電荷比範囲はm/z １８０～１８２４となり、イオンのm/z設定値をm/z １１にしたとき測定可能な質量電荷比範囲はm/z ９～９１となる。このように質量走査線の傾き、つまりはパラメータ（ａ，ｑ）を一定にした場合には、目標のイオンのm/z設定値を変化させると測定可能質量電荷比範囲が大きく変化する。また、図４から、低m/z側のカットオフ点の質量電荷比の変化に比べて高m/z側のカットオフ点の変化が大きいことが分かる。このため、低質量電荷比まで測定対象の質量電荷比範囲を拡大したい場合には、その質量電荷比範囲自体はかなり狭くなる。
　本実施例のＱ－ＴＯＦ型質量分析装置では、四重極マスフィルタ１２でプリカーサイオン選択を行う際の例えば図２中での質量走査線Ａに対応するパラメータ（ａ，ｑ）とは別に、通常の質量分析の際に用いる、質量走査線Ａに比べて傾きがかなり緩やかな（水平に近い）質量走査線Ｄに対応するパラメータ（ａ，ｑ）を予め定めておく。前者の質量走査線Ａに対応するパラメータ（ａ，ｑ）はm/z選択時電圧設定部５１の内部に予め記憶され、後者の質量走査線Ｄに対応するパラメータ（ａ，ｑ）はm/z範囲限定時電圧設定部５２に予め記憶される。ただし、上述したようにプリカーサイオン選択等の際には質量分離能を調整できることが望ましいため、m/z選択時電圧設定部５１では、設定されたパラメータ（ａ，ｑ）によって決まる質量走査線Ａの傾きが適宜の範囲で調整可能である。一方、m/z範囲限定時電圧設定部５２においても同様に、設定されたパラメータ（ａ，ｑ）によって決まる質量走査線Ｄの傾きが適宜の範囲で調整可能である。なお、この場合、質量走査線が図２中にＢで示すように水平状態となるまでの範囲についても調整可能としておくとよい。
　ユーザが入力部５３から通常の質量分析の実行を指示する際には、測定したい質量電荷比範囲や測定周期を併せて指定する。ただし、測定周期を短くするほど質量電荷比範囲の上限は低くなるから、まずユーザが測定周期を指定すると、指定された測定周期で以て測定が可能である質量電荷比範囲の上限値が表示され、ユーザは質量電荷比範囲がその上限値以下であるように測定対象の質量電荷比範囲を指定すればよい。
　m/z範囲限定時電圧設定部５２は、上述したように予め記憶されているパラメータ（ａ，ｑ）（又はそれにより決まる質量走査線の傾きが適宜微調整された質量走査線に対応したパラメータ）と指定された測定対象の質量電荷比範囲とに基づいて、その測定対象の質量電荷比範囲に入るイオンを通過させ、その範囲を外れるイオンを除外する（遮断する）ような直流電圧Ｕ及び高周波電圧の振幅値Ｖを算出する。そして、その算出結果に基づいて四重極電圧発生部４０の高周波電圧発生部４１及び直流電圧発生部４２をそれぞれ制御する。それに応じて、高周波電圧発生部４１及び直流電圧発生部４２をそれぞれ所定の電圧を発生し、それら電圧は加算部４３で加算されて四重極マスフィルタ１２の各ロッド電極に印加される。これにより、ＥＳＩスプレー７から液体試料が静電噴霧されることで生成された試料成分由来の各種イオンの中で、上記測定対象の質量電荷比範囲を外れる質量電荷比を有するイオンは四重極マスフィルタ１２を通過しようとする際に発散し、消滅したり或いは外部へと排出されたりする。一方、上記測定対象の質量電荷比範囲に含まれる質量電荷比を有するイオンは四重極マスフィルタ１２内の空間を安定的に通り抜け、コリジョンセル１３、イオン輸送光学系１６を経て直交加速部１７に導入される。
　直交加速部１７に含まれる押出電極等には、図示しない電圧発生部からパルス状の加速電圧が測定周期間隔で印加される。直交加速部１７にＸ軸方向に導入されたイオンはこの加速電圧によってＺ軸方向に一斉に加速され、飛行空間２０に送り込まれる。飛行時間が測定周期を超えるような高質量電荷比のイオンは直交加速部１７に導入されないので、直交加速部１７から飛行空間２０に向けて一斉にイオンが射出されたあと、その次に直交加速部１７に加速電圧が印加されるまでの期間中に、先に射出された全てのイオンがイオン検出器２３に到達する。そのため、或る一つの測定周期において分析対象であるイオンが次の測定周期において検出されることはなく、データ処理部３０では測定周期毎に、他の測定周期において直交加速部１７から射出されたイオンの影響を何ら受けることなく、良好な飛行時間スペクトル、さらにはマススペクトルを作成することができる。
　　［第２実施例］
　上記第１実施例では、パラメータ（ａ，ｑ）は常に一定であるため制御が容易である。一方、四重極マスフィルタ１２に印加する高周波電圧の振幅値Ｖが小さいときには、本来、周期遅れとはならないような質量電荷比のイオンまで遮断してしまうため、測定可能な質量電荷比範囲が狭くなる。これは図４に示したとおりである。そこで、第２実施例のＱ－ＴＯＦ型質量分析装置では、必要以上のイオンの遮断を回避し測定対象の質量電荷比範囲をできるだけ広くするために第１実施例とは異なる制御方法を採用している。第２実施例のＱ－ＴＯＦ型質量分析装置の構成は上述した第１実施例のＱ－ＴＯＦ型質量分析装置と基本的に同じであるので、以下の説明では構成図として図１を用いる。
　図５は第２実施例であるＱ－ＴＯＦ型質量分析装置における四重極マスフィルタ１２の動作を説明するためのマシュー線図である。
　上記第１実施例のＱ－ＴＯＦ型質量分析装置では、マシュー線図上の質量走査線の傾きは常に一定であり、測定対象の質量電荷比範囲に応じて高周波電圧の振幅値Ｖと直流電圧Ｕとを固定していた。それに対し、この第２実施例のＱ－ＴＯＦ型質量分析装置では、四重極マスフィルタ１２のロッド電極に印加する高周波電圧の振幅値Ｖが増加するように走査し、それに伴い質量走査線をその傾きが図５中に示すように例えばＤからＤ’まで徐々に大きくなるように移動させ、その質量走査線に応じた直流電圧Ｕを四重極マスフィルタ１２のロッド電極に印加する。質量走査線の傾きを一定に保ったまま高周波電圧の振幅値Ｖ及び直流電圧Ｕを走査すると、高周波電圧の振幅値Ｖが大きくなるに伴い質量電荷比範囲の上限が高くなりすぎるが、質量走査線の傾きを大きくすることで質量電荷比範囲の上限を抑えることができる。
　図６は、横軸にイオンの質量電荷比、縦軸にａ値をとったときに、四重極マスフィルタ１２を通過し得る質量電荷比範囲の高m/z側上限の質量電荷比を示す等高線図である。ここで、横軸の質量電荷比値は動作させるｑ値に応じて高周波電圧の振幅値Ｖに読み替えることができる。四重極マスフィルタ１２を通過させるイオンの質量電荷比の上限を常にm/z　８４００～８８００に維持するには、図６中に一点鎖線で示すように、質量電荷比（つまりは高周波電圧の振幅値Ｖ）の走査に応じてａ値、つまりは直流電圧Ｕを変化させればよいことが分かる。
　質量走査線の傾きを一定に保ったまま高周波電圧の振幅値Ｖを走査する際にも直流電圧Ｕを走査する（変化させる）必要があるが、その場合には、振幅値Ｖと直流電圧Ｕとの関係は常に一定である。それに対し、ここでは質量走査線の傾きを変化させるため、高周波電圧の振幅値Ｖを走査する際の直流電圧Ｕの変化は質量走査線の傾きが一定である場合とは異なるものとなる。これは、スキャン測定等のための四重極マスフィルタにおける一般的な質量走査とは異なる制御となるため、その点で第１実施例のＱ－ＴＯＦ型質量分析装置に比べると制御が複雑になるものの、飛行時間が測定周期を超えてしまうような高質量電荷比のイオンを確実に遮断しつつ、第１実施例に比べて測定対象の質量電荷比範囲をかなり広げることが可能である。
　この第２実施例のＱ－ＴＯＦ型質量分析装置では、測定対象の質量電荷比範囲の上限に対応付けて、質量電荷比の走査（つまりは高周波電圧の振幅値の変化）と質量走査線の変化との関係、又は質量電荷比の走査と直流電圧の変化との関係を示す情報を、予めm/z範囲限定時電圧設定部５２に格納しておく。そして、ユーザの指定により測定対象の質量電荷比範囲の上限が決まると、m/z範囲限定時電圧設定部５２は、それに対応した情報を取得し、該情報に基づいて四重極マスフィルタ１２のロッド電極に印加する高周波電圧及び直流電圧を共に繰り返し走査するように四重極電圧発生部４０を制御する。
　これにより、第１実施例と同様に、飛行時間が測定周期を超えるような質量電荷比が大きなイオンは四重極マスフィルタ１２で遮断されるので、良好な飛行時間スペクトル、さらにはマススペクトルを作成することができる。また、この第２実施例のＱ－ＴＯＦ型質量分析装置では、飛行時間が測定周期を超えないような質量電荷比を有するイオンについては四重極マスフィルタ１２で遮断することなく直交加速部１７へと導入させることができるので、測定周期で制限される質量電荷比の上限以下の幅広い質量電荷比範囲のマススペクトルを作成することができる。
　上記第１、第２実施例では、四重極マスフィルタ１２に印加する直流電圧を制御することで高m/z側のイオンを遮断していたが、その前段の多重極型のイオンガイド１１に印加する直流電圧を制御しても、同じように高m/z側のイオンを遮断することができる。ただし、通常、こうしたイオンガイド１１には直流バイアス電圧は印加されるものの、四重極マスフィルタ１２に印加されるイオン選択用の直流電圧Ｕに相当する直流電圧は印加されない。そのため、イオンガイド１１で高m/z側のイオンを遮断したい場合には、四重極マスフィルタ１２に印加される直流電圧Ｕに相当する電圧をイオンガイド１１に印加可能である直流電圧発生部を追加する必要がある。
　また、上記実施例は本発明をＭＳ／ＭＳ分析が可能であるＱ－ＴＯＦ型質量分析装置に適用したものであるが、通常の質量分析のみが可能であるＯＡ－ＴＯＦＭＳ等の質量分析装置にも本発明を適用することができる。例えば、ＯＡ－ＴＯＦＭＳでは、直交加速部の前段にイオンガイドを配置し、該イオンガイドでイオンの遮断を可能とすればよい。
　さらにまた、上記実施例は本発明の一例であり、本発明の趣旨の範囲で適宜変更、修正、追加などを行っても本願請求の範囲に包含されることは明らかである。
１…チャンバ
２…イオン化室
３…第１中間真空室
４…第２中間真空室
５…第３中間真空室
６…高真空室
７…ＥＳＩスプレー
８…加熱キャピラリ
１０…スキマー
９、１１、１４…イオンガイド
１２…四重極マスフィルタ
１３…コリジョンセル
１５…イオン通過口
１６…イオン輸送光学系
１７…直交加速部
２０…飛行空間
２１…反射器
２２…バックプレート
２３…イオン検出器
３０…データ処理部
４０…四重極電圧発生部
４１…高周波電圧発生部
４２…直流電圧発生部
４３…加算部
５０…制御部
５１…m/z選択時電圧設定部
５２…m/z範囲限定時電圧設定部
５３…入力部

Claims (6)

  1. 　試料成分をイオン化するイオン源と、イオンが飛行する飛行空間、前記イオン源で生成されたイオン又は該イオンに由来するイオンに所定のエネルギを与えて前記飛行空間に向けて射出する射出部、及び、前記飛行空間を飛行したイオンを検出する検出器、を含む飛行時間型質量分析部と、を具備し、該飛行時間型質量分析部において所定の測定周期で以て質量分析を繰り返し行う質量分析装置において、
    　a)前記イオン源と前記射出部の間に設けられた、多重極型電極から成るイオン輸送部と、
    　b)前記多重極型電極に高周波電圧と直流電圧とが加算された電圧を印加するものであって、該多重極型電極で囲まれる空間をイオンが通過する際に、前記飛行空間における飛行時間が少なくとも前記所定の測定周期を超えるような所定の質量電荷比以上の範囲のイオンを発散させる多重極電場を形成するための電圧を前記多重極電極に印加する電圧発生部と、
    　を備えることを特徴とする質量分析装置。
  2. 　請求項１に記載の質量分析装置であって、
    　特定の質量電荷比を有するイオンを選択的に通過させることが可能な四重極マスフィルタと、該四重極マスフィルタと前記射出部との間に設けられたイオンを解離させるためのコリジョンセルと、をさらに備え、前記四重極マスフィルタを前記イオン輸送部として用いることを特徴とする質量分析装置。
  3. 　請求項１又は２に記載の質量分析装置であって、
    　マシュー方程式に基づくパラメータであるｑ値及びａ値を二軸にとったマシュー線図上で原点を通り安定領域を横切るように定められた質量走査線の傾きを測定対象の質量電荷比範囲に依らず一定とし、その測定対象の質量電荷比範囲に応じた一定の直流電圧及び高周波電圧を前記多重極電極に印加するように前記電圧発生部を制御する制御部、をさらに備えることを特徴とする質量分析装置。
  4. 　請求項１又は２に記載の質量分析装置であって、
    　マシュー方程式に基づくパラメータであるｑ値及びａ値を二軸にとったマシュー線図上で原点を通り安定領域を横切るように定められた質量走査線の傾きを測定対象の質量電荷比範囲に亘る質量走査に応じて変化させ、その測定対象の質量電荷比範囲内での質量走査に応じた質量走査線の傾きの変化に対応して変化する直流電圧及び高周波電圧を前記多重極電極に印加するように前記電圧発生部を制御する制御部、をさらに備えることを特徴とする質量分析装置。
  5. 　試料成分をイオン化するイオン源と、前記イオン源で生成されたイオンの中で特定の質量電荷比を有するイオンを選択することが可能な四重極マスフィルタと、該四重極マスフィルタで選択されたイオンを解離させるコリジョンセルと、イオンが飛行する飛行空間、前記イオン源で生成されたイオン又は前記コリジョンセルでのイオン解離により生成されたイオンに所定のエネルギを与えて前記飛行空間に向けて射出する射出部、及び、前記飛行空間を飛行したイオンを検出する検出器、を含む飛行時間型質量分析部と、を具備する質量分析装置において、
    　a)前記四重極マスフィルタの各電極に、高周波電圧と直流電圧とを加算した電圧を印加する電圧発生部と、
    　b)マシュー方程式に基づくパラメータであるｑ値及びａ値を二軸にとったマシュー線図上で原点を通る直線である質量走査線の傾きを、ａ＝０である水平状態と該質量走査線が安定領域の基部を横切る所定の傾斜状態との間の所定の範囲で調整可能であるように前記電圧発生部を制御する制御部と、
    　を備えることを特徴とする質量分析装置。
  6. 　請求項５に記載の質量分析装置であって、
    　前記四重極マスフィルタの動作モードとして、
    　マシュー線図上で質量走査線が安定領域の頂部付近の所定の範囲を通過するように該質量走査線の傾きを定める第１のモードと、
    　マシュー線図上で質量走査線の傾きが水平状態と前記所定の傾斜状態との間の所定の範囲で調整可能である第２のモードと、
    　を選択可能に有し、前記第２のモードが選択されたときに前記制御部は指定された傾きの質量走査線に応じて前記電圧発生部を制御することを特徴とする質量分析装置。
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