RU2008141889A

RU2008141889A - Способ количественного разделения эффектов электромагнитной индукции и вызванной поляризации

Info

Publication number: RU2008141889A
Application number: RU2008141889/28A
Authority: RU
Inventors: Петр Юрьевич Легейдо (RU); Петр Юрьевич Легейдо; Сергей Александрович Иванов (RU); Сергей Александрович Иванов; Евгений Владимирович Агеенков (RU); Евгений Владимирович Агеенков; Иван Юрьевич Пестерев (RU); Иван Юрьевич Пестерев; Елена Олеговна Кудрявцева (RU); Елена Олеговна Кудрявцева; Светлана Юрьевна Гарина (RU); Светлана Юрьевна Гарина; Юрий Александрович Давыденко (RU); Юрий Александрович Давыденко
Original assignee: Общество с ограниченной ответственностью "Сибирская геофизическая научно-производственная компания" (RU); Общество с ограниченной ответственностью "Сибирская геофизическая научно-производственная компания"
Priority date: 2008-10-23
Filing date: 2008-10-23
Publication date: 2010-04-27
Also published as: CN102265188B; WO2010047613A1; EP2352041A4; EP2352041A1; US8138763B2; CN102265188A; RU2399931C2; US20100164500A1; MX2011002163A

Abstract

1. Способ количественного разделения эффектов электромагнитной индукции и вызванной поляризации, включающий измерение процесса становления над поляризующейся средой, моделирование электромагнитных измерений в рамках горизонтально-слоистой поляризующейся среды, выделение электродинамической составляющей из процесса становления, выделение гальванической составляющей вызванной поляризации из процесса становления, оценки изменения гальванической составляющей вызванной поляризации по площади и ее геологическая интерпретация, отличающийся тем, что регистрируют несколько входных функций, зависящих от параметров среды, и измеренных на поверхности среды, формируют эти функции так, что они по-разному зависят от полей электромагнитной индукции и вызванной поляризации, при этом одну из этих функций рассчитывают так, чтобы повысить соотношение электромагнитной индукции и вызванной поляризации по сравнению с DU(t), вторую из этих функций рассчитывают так, чтобы понизить соотношение электромагнитной индукции и вызванной поляризации по сравнению с DU(t), и третью из этих функций рассчитывают как комбинацию временных и пространственных производных поля становления, после чего осуществляют инверсию одновременно для всех входных функций и получают геоэлектрическую модель разреза, при этом число параметров среды, характеризующих вызванную поляризацию, является заведомо избыточным, так что найденная модель среды не является единственной, а лежит в некоторой области эквивалентности, в полученной модели обнуляют поляризуемость для всех слоев и путем решения прямой задачи рассчитывают поле электромагнитной ин�

Claims

1. Способ количественного разделения эффектов электромагнитной индукции и вызванной поляризации, включающий измерение процесса становления над поляризующейся средой, моделирование электромагнитных измерений в рамках горизонтально-слоистой поляризующейся среды, выделение электродинамической составляющей из процесса становления, выделение гальванической составляющей вызванной поляризации из процесса становления, оценки изменения гальванической составляющей вызванной поляризации по площади и ее геологическая интерпретация, отличающийся тем, что регистрируют несколько входных функций, зависящих от параметров среды, и измеренных на поверхности среды, формируют эти функции так, что они по-разному зависят от полей электромагнитной индукции и вызванной поляризации, при этом одну из этих функций рассчитывают так, чтобы повысить соотношение электромагнитной индукции и вызванной поляризации по сравнению с DU(t), вторую из этих функций рассчитывают так, чтобы понизить соотношение электромагнитной индукции и вызванной поляризации по сравнению с DU(t), и третью из этих функций рассчитывают как комбинацию временных и пространственных производных поля становления, после чего осуществляют инверсию одновременно для всех входных функций и получают геоэлектрическую модель разреза, при этом число параметров среды, характеризующих вызванную поляризацию, является заведомо избыточным, так что найденная модель среды не является единственной, а лежит в некоторой области эквивалентности, в полученной модели обнуляют поляризуемость для всех слоев и путем решения прямой задачи рассчитывают поле электромагнитной индукции ЕМ, одновременно в той же модели обнуляют волновые числа и путем решения прямой задачи рассчитывают поле гальванической составляющей вызванной поляризации IP.

2. Способ количественного разделения эффектов по п.1, отличающийся тем, что формируют входные функции, при этом одной из этих функций является функция Ps, которую рассчитывают с повышением соотношения электромагнитной индукции и вызванной поляризации по сравнению с DU(t), вторая из этих функций является функция P₁, которую рассчитывают с понижением соотношения электромагнитной индукции и вызванной поляризации по сравнению с DU(t), и третья из этих функций является функция - Dϕ, которую рассчитывают как комбинацию временных и пространственных производных поля становления.

3. Способ количественного разделения эффектов по п.1, отличающийся тем, что формируют параметр P₁, принимая его за фильтр, повышающий, в сравнении с ΔU(t), соотношение ВП/Электродинамика, и определяют P₁ как отношение второй осевой разности потенциалов поля становления Δ2U(t) к первой осевой разности потенциалов поля становления ΔU(t) в режиме выключения тока по формуле

P₁(t)=Δ²U(t)/ΔU(t)I_{time off},

4. Способ количественного разделения эффектов по п.1, отличающийся тем, что формируют параметр Ps, принимая его за фильтр, понижающий, в сравнении с ΔU(t), соотношение ВП/Электродинамика, и определяют Ps как отношение 2-й осевой разности потенциалов поля становления Δ2U(t) к первой осевой разности потенциалов ΔU(t) в режиме включения тока по формуле Ps(t)=Δ2U(t)/ΔU(t)I_{time on}.

5. Способ количественного разделения эффектов по п.1, отличающийся тем, что формируют параметр Dφ(f) как разность параметра I_t (t) и параметра P₁(t) в соответствии с формулой Dϕ(1)=It(t)-P₁(t), при этом I_t (t) рассчитывают по формуле I_t(t)=Δ_t(Δ²U(t))/Δ_t(ΔU(t)), как отношение производных по времени Δ²U(t) и ΔU(t).

6. Способ количественного разделения эффектов по п.1, отличающийся тем, что осуществляют одновременную минимизацию параметров, полученных в одной точке записи, для чего подают на вход программы минимизации параметры:

DU(t)=ΔU(t)/ΔU₀, где ΔU₀ - разность потенциалов ΔU, измеренная во время пропускания тока,

P₁(t)=Δ²U(t)/ΔU(t), который рассчитан в режиме выключения тока

Ps(t)=Δ²U(t)/ΔU(t), который рассчитан в режиме включения тока

Dϕ(t)=I_t(t)-P₁(t), где I_t(t)=Δ_t(Δ²U(t))/Δ_t(ΔU(t))

и осуществляют их инверсию в рамках горизонтально-слоистой поляризующейся среды при заведомо избыточном числе геоэлектрических параметров модели, характеризующих ее поляризационные свойства.

7. Способ количественного разделения эффектов по п.1, отличающийся тем, что определяют поле IP как результат решения прямой задачи полученной при минимизации модели при обнуленных волновых числах.

8. Способ количественного разделения эффектов по п.1, отличающийся тем, что определяют поле ЕМ как результат решения прямой задачи полученной при минимизации модели при обнуленной поляризуемости.

9. Способ количественного разделения эффектов по пп.1-8, отличающийся тем, что осуществляют проверку воспроизводимости решения.