JP4397394B2

JP4397394B2 - 高密度照明システム

Info

Publication number: JP4397394B2
Application number: JP2006502999A
Authority: JP
Inventors: ホルマン，ロバート・エル; コックス，アーサー
Original assignee: ディジタル・オプティクス・インターナショナル・コーポレイション
Priority date: 2003-01-24
Filing date: 2004-01-22
Publication date: 2010-01-13
Anticipated expiration: 2024-01-22
Also published as: US20040218390A1; US6871982B2; US7210806B2; JP2006520518A; US20070211449A1; WO2004068182A2; US20050185419A1; US7520642B2; WO2004068182A3

Description

［関連出願の相互参照］
本願は、引用することにより本明細書の一部をなすものとする２００３年１月２４日に出願された米国仮出願第６０／４４２，６２４号である。

［発明の分野］
２００１年１２月１４日に出願され、出願番号第１０／３１９８０Ｃ号の一様な照明システム（ＵｎｉｆｏｒｍＩｌｕｍｉｎａｔｉｏｎＳｙｓｔｅｍ）と題される過去に出願された出願で説明される発明の詳述であり、引用することにより本明細書の一部をなすものとする本発明は、一般に、薄くコンパクトな多層光学システム、及び、別々の発光ダイオード（light emitting diode：以下、「ＬＥＤ」とよぶ）の一次元または二次元アレイから十分に組織化された出力照明を生成する方法に関し、該出力光は、反射ビンと隆起した光配向フィルムから構成される一意に多層化されたシステムから生じる一方、該システムのアパーチャの上に一様に拡散される。本発明は、それぞれがＬＥＤを含む入力アパーチャである４つのテーパ付きの側壁を有する、金属のように反射するビンの薄いアレイの幾何学パラメータと、それらの上に置かれる直交方向に向けられるプリズムシート（及び／または偏光変換シート）の幾何学パラメータとの間の有益な相互作用に主に焦点を当てる。本発明は、それらの性能差を検討する一方、このような多層の基本的な幾何学的な構成を説明し、そうする際にさもなければ無駄にされる光の外部再利用による追加の効率利得のための手段を追加するだけではなく、配向されるＬＥＤライティング及び照明に関する２つの特定の実施形態も説明する。第１のＬＥＤ光源アレイ実施形態は、実際的に最高密度のルーメンを有する出力ビームを達成し、最も早急な機会に実用的なビデオプロジェクタで発生するような非常に高出力の照明用途を作成するために光学的な効率を引き換えにする。このエテンデュを保存しない（non-etendue-preserving）実施形態では、反射ビンと隆起プリズムシート、偏光変換フィルム及び／またはマイクロレンズアレイ間の相互作用によりアレイの有効ルーメン密度を増加するビン出力の有益な空間的な重複を引き起こす。第２のＬＥＤ光源アレイ実施形態は考えられる最高の光学効率を達成し、考えられる最も少ないＬＥＤ及び／または最低量の電力を使用して高輝度照明用途を可能にする。このエテンデュを保全する実施形態では、特に正方形または矩形の照明ターゲットのために照明パターンを操作するために、成形した反射ビンが隆起マイクロレンズ及び偏光変換フィルムと結合される。したがって、これらの多層発光アレイを含む特定の光学システムにより生じる照明視野は、（ＬＣＤまたはＤＭＤからのような）電子画像を画面上へと投影するための適切な照明ビーム、あるいはその合計がいかなる瞬間にも、看板及びビデオ用のＬＥＤ画像ディスプレイのように直接的に見られる空間的に変調された画像を形成する別々に制御された画像ピクセルからそれ自体が構成される照明を提供する。有向照明の視野も、照明器具及び発光体のように一般的な照明の手段としても使用されてよい。さらに詳細には、この有利な性能を達成する多層光学システムは、熱抽出層、電子的に相互接続されたＬＥＤ（好ましくはフリップチップ方式）の規則正しい一次元または二次元のアレイを含む電子バックプレーン、１つのビンが各ＬＥＤ（またはＬＥＤのグループ）を囲む、成形したあるいは平らなテーパ付きの側壁のある隣接する（あるいはほぼ隣接する）反射ビンの微細加工されたアレイ、及び反射ビン上にあるいは反射ビンアパーチャから好ましい間隔で配置され、層の構造が光源アレイの出力電力及び特定の角度範囲内の、あるいは特定の角度範囲及び偏光状態の中の視野範囲を最大限にするために、下にある反射ビンの幾何学的な配列に連動して設計される少なくとも１つの追加の光学光配向層のシーケンスから構成される。なんらかの追加の拡散混合を必要とする構成における１以上の追加の層は、空間的均一性を改善するために追加されるホログラフィック拡散器、レンズ状の拡散器、レンズアレイ、バルクまたは表面散乱拡散器、オパールガラス、またはグランドグラスなどの従来の光拡散材料である場合がある。

従来の光学素子だけを使用して同等な輝度均一性（及びルーメン密度）を達成できる現在使用可能な照明システムは、少なくとも２倍少ない平方ミリメートルあたりルーメンで、（輝度に関して）あまり効率的ではなく、はるかに厚く、さらにあまり十分に統合されていないパッケージング構造で達成できる。現在使用可能なＬＥＤ照明システムは別々にパッケージ化されたＬＥＤ素子の、または（その有効光学収集範囲が制限される）従来の屈折光学素子の下に配置される相互接続平面上のＬＥＤチップのアレイを使用する。比較すると、本発明の独自性は、その区画に分けられたパッケージング層及びその協調的に設計される光オーバーレイヤ（ｏｖｅｒｌａｙｅｒｓ）が共にアレイ全体に対して連続する素子であるように作られる―その材料の選択及びそれらの幾何学的配列が大幅に強化された性能を達成する―という事実に関係している。反射ビン及び光学層をそれらの上にインタラクティブに設計すると、現実的な、実験で妥当性を検査されたコンピュータモデルによって、より便利な設計と比較して光学出力が最大限になることが判明している。このようなＬＥＤ光源アレイの性能の上昇は、アレイの中、反射パッケージの中でＬＥＤが過去に使用されていたにも関わらず、及び多くの種類の従来の二次光学素子と連動して明白なステップではない。

このようなコンパクトなＬＥＤ照明システムは、反射ＬＣＤとＤＭＤ及び透過型ＬＣＤとＤＭＤなどの空間光変調器から画面上への画像の映写にとって最も重要である。ＬＥＤ照明は、ほぼ１００倍増加するその操作寿命時間に関して、及びＬＥＤ内で発生する伝導熱がガス放電により発せられる放射熱より抽出するのがさらに容易いため、一般的に使用されている放電ランプより優れていると考えられている。しかしながら、ショートアーク放電ランプの代わりにＬＥＤを使用することはいくつかの理由から簡単ではない。放電ランプは１３０ワットから１５０ワットで、１ワットあたり６０（白）ルーメンを発生させ、今日の映写システムは１５％以下の範囲でやや低いエンドツーエンド光学効率を有する。最高の発光効果が１ワットあたり単に１５ルーメンから２５ルーメンという範囲内にあるに過ぎないことを考慮すると、今日の最高の高出力ＬＥＤを７０００ルーメンから９０００ルーメンの光レベルで使用することを想像することは極めて困難と考えられる。その上重要なことには、製造業の節約行為により典型的なＬＣＤ及びＤＭＤ画像アパーチャは対角線上で１．２”未満に保たれ、このような素子は＋／−１２℃を超える角度の光を効果的に使用できない。つまり、＋／−９０度の発光ＬＥＤのための総有効照明面積は１９．２８ｍｍ²未満でなければならない、あるいは標準的な画像４：３アスペクト比の場合は矩形面積５．０７ｍｍ×３．８０ｍｍ未満でなければならない。このようなジャンボチップは遠い未来には使用可能になる可能性はあるが、今日知られている最大のチップは、（カリフォルニア州サンノゼ（ＳａｎＪｏｓｅ，Ｃａｌｉｆｏｒｎｉａ）、ルミレッズ（ＬｕｍｉＬｅｄｓ）により製造されるように）正方形であり、まだ１ｍｍまたは２ｍｍより大きくない。たとえこのような特大のチップが使用可能であるとしても、依然として問題となるのは、その発生した全てのルーメンを十分に高い効率及び空間的な照明均一性を備える実用的な画像プロジェクタにおいて必要とされる＋／−１２度に変換することであろう。５０ルーメン／ｍｍ²という今日の最高のＬＥＤルーメン密度で、このような小さい照明アパーチャからの合計ルーメン歩留まりは、商業的に重要な多くの製品応用例にとって少なくとも１０００白−フィールドルーメンでなければならない競争力のある映写画面電力に達するためには映写システム透過損失後ほとんど十分ではないであろう。

この制限を克服するための基本的な手法は前述され、分離された赤、緑及び青のＬＥＤの空間的に分離された高ルーメン密度多層アレイを使用することを必要とし、これらの層はその出力発光を、現代の画像映写システムの従来の光学的諸特性によって効率的に処理できる、狭められた出力角度（及び偏光状態）の特定の範囲に集中させるように配列、設計されている。いったんこのように作成され、それぞれの反射ＬＣＤまたは透過型ＬＣＤ（または反射デジタルマイクロミラー素子、ＤＭＤまたはテキサスインスツルメンツ（ＴｅｘａｓＩｎｓｔｒｕｍｅｎｔｓ）によって商標登録されたＤＬＰ）と一体化されると、ＬＥＤアレイ出力ビームは、単色ビームアパーチャを互いの上で重ね合わせることを可能にする標準的な二色性の混合立方体を使用して混合される。

本発明は、該基本的な手法を、来るべき高出力フリップチップＬＥＤの最善を尽くして幅広い範囲のコンパクトで実用的な画像プロジェクタを可能にする特定の非常に高いルーメン密度の照明器の実施形態に拡張する。

本発明は、潜在的には、非常に低出力であり、電池動作に適した携帯式の画像プロジェクタにも及ぶ。

このようなコンパクトな高ルーメン密度ＬＥＤ照明システムは、特定の交通信号及び警報、屋内照明、街路照明、舞台及び劇場照明、自動車のヘッドライトとテールライト、安全警告ランプ、ＬＣＤ画面のバックライト、及び特定の光ファイバ医療用照明器にも重要である。

同じコンパクトな高ルーメン密度多層照明システムは、ピクセライズされた画像を直接的に表示するそれらの本来の能力のために適応することができ、関与する光源アレイの中の各反射ビンは、赤のＬＥＤ、緑のＬＥＤ及び青のＬＥＤの各１個を含み、アレイの中のあらゆるＬＥＤは個別にアドレス指定される。

したがって、改善された高ルーメン密度照明システム及び使用方法を提供することが本発明の目的である。

別々の薄膜電気相互接続をダイオードに提供し、別個の鏡面反射するいくつかのコンパートメント内において１以上のダイオードチップを隔離する１つの層の上に発光ダイオードチップのスパース二次元アレイ（sparse two dimensional array）を含む高ルーメン密度光源パネル構造用の多層パッケージング手段を提供することが、本発明の別の目的である。このコンパートメント自体は、そのうちの１つがビン自体を含む機械的なスペーサである光学層の堆積物（stack）によって覆われている対応する二次元アレイ中に配列されており、この光学層の堆積物によって各コンパートメントからの光透過が透明なプラスチック材の中に作られるプリズム状の溝の線形アレイを含む２つの光配向層に到達できるようにし、２つの光配向層中にある溝は互いに対して９０度に位置合わせされている。

十分に高いルーメン密度の光源パネルシステム及びコンパクトビデオ映写システム内のＬＣＤ及びＤＭＤ空間光変調器に指向性の照明の効率的で均一なビームを提供するための方法を提供することが、本発明のさらなる目的である。

４つのテーパ付きの側壁を有する金属のように反射する反射ビンのアレイから構成される層を結合する多層パッケージング手段を提供することも本発明の目的である。各ビンの底部アパーチャは電気的に相互接続されるバックプレーンから該ビンの中に突出する１以上のフリップチップＬＥＤを含み、各ビンの内部は空気または透明な誘電性の封入剤によって充填されており、該ビンのアパーチャは、２つのプリズムシート層と、いわゆる四分の一波長の位相遅延層と、反射偏光層とからなる薄膜スタックによって覆われている。

選択された角度範囲内での出力光の集中を増加して最大限にするように、基礎をなすＬＥＤを含むビン構造の幾何学的配列と連動して作用するプリズムシートの幾何学的配列を設計するための改善されたシステム及び方法を提供することも、本発明のさらに別の目的である。

入力アパーチャ及び出力アパーチャの開放格子と共に作られる、金属のように反射するビンの相対的に薄いアレイを製造するための改善されたシステム及び方法を提供することも、本発明のさらに別の目的である。

そのビン自体にある外部への反射手段によりもたらされる角度及び偏光の状態を再利用して最大にするためにそのビンの幾何学的配列及び側壁の形状が調整されている、金属のように反射するビンの薄いアレイを設計する改善されたシステム及び方法を提供することが、本発明のさらなる目的である。

映写システムの光学軸にその軸が沿っている円筒形の素子の内壁に半球状の反射器を形成するために、平面的なＬＥＤアレイをベースにしたプロジェクタシステムの中に半球形の反射器を構築するための改善されたシステム及び方法を提供することが、本発明の追加の目的である。

その出力角度が、さらに大きい角度の光が楕円の湾曲を有する直交する、金属のように反射する側壁の２つのセットにより遮られるように角度を変換する集光レンズの入力アパーチャを抜かす平面的なＬＥＤ光源により発せられる光を収集し、再利用するための改善されたシステム及び方法を提供することが、本発明のさらなる他の目的である。各側壁の一方の焦線はＬＥＤ光源アパーチャの平面内にあり、他方の焦線はＬＥＤ光源アレイと集光レンズとの間に配置される実質的に透明なライトパイプの入力端縁にある。このライトパイプは、該ライトパイプから集光レンズの該入力アパーチャへと収集された光の一部を向けるようにする、光リダイレクト手段の分布に合わせられている。

アレイの出力アパーチャ及びディスプレイの入力アパーチャに近接する位置にその前部焦点距離と後部焦点距離とが合わされた二次角度変換または集光素子によって、平面的な多層ＬＥＤビンアレイをＬＣＤまたはＤＭＤマイクロディスプレイに結合するための改善されたシステム及び方法を提供することが、本発明のさらなる目的である。

変換する素子のアパーチャにより収集されない全ての発せられた光を収集し、再利用するために設置される二次角度変換素子及び外部半球反射器によって、平面的なＬＥＤアレイ光源をＬＣＤまたはＤＭＤマイクロディスプレイに結合するための改善されたシステム及び方法を提供することが、本発明のさらに追加の目的である。

連続的な球面半径またはカットされた球面半径のいずれかを有する外部に設置される反射器によって、多層ＬＥＤ光源アレイから広角出力光を効率的に回収し、再循環し、再利用するためのコンパクトな手段を提供することが、本発明の１つの追加の目的である。

部分的に構造化された表面平面を有する隆起した透明なライトパイプと共に、外部に設置される四面の楕円形の反射器によって、多層ＬＥＤ光源アレイから広角出力光を効率的に回収し、再循環し、再利用するためのコンパクトな手段を提供することが、本発明の１つのさらなる追加の目的である。

本質的には非散乱であるが、結果として生じる光線の角度方向をランダム化するのに役立つように金属のように反射するビンアレイの傾斜する側壁を形成するための改善されたシステム及び方法を提供することも、本発明のさらに追加の目的である。

本質的には非散乱であるが、反射した光線の角度方向をランダム化するのに役立つように金属のように反射するビンアレイの一部の中にＬＥＤ及び封入剤表面を形成するために改善されたシステム及び方法を提供することが、本発明の１つの他の目的である。

一方が角度変換素子の入力アパーチャと関連付けられ、他方が金属のように反射するＬＥＤ光源アレイの出力アパーチャと関連付けられ、その金属のように反射する内部の焦点がＬＣＤアパーチャの中心点または中心点の近くにある半球状の反射素子に結合される反射偏光子及び四分の一波長の位相遅延平面によって、直交偏光状態の光を再利用し、再利用する一方、ＬＣＤマイクロディスプレイ素子の入力アパーチャを通してＬＥＤ光源システムから１つの偏光の光を効率的に透過させるための改善されたシステム及び方法を提供することが、本発明の追加の目的である。

この層の上にあるいくつかの層は、その円柱軸がビンアレイの直交するアパーチャの対角線と、四分の一の波長の位相遅延層と、広帯域反射偏光層とに平行に位置合わせされる２つの直交する円柱レンズまたはレンズアレイを含む二次光配向層であるが、ある層は、その側壁湾曲がＸ経線（ｍｅｒｉｄｉａｎ）とＹ経線とのそれぞれにおいて入力アパーチャから出力アパーチャに伝送されるＬＥＤのフラックス（ｆｌｕｘ：または束）を最大限にする、金属のように反射する４つの側面をもつビンの隣接するアレイである、高効率多層ＬＥＤ光源アレイを製造するための改善されたシステム及び方法を提供することが、本発明のもう１つの目的である。

行及び列に配列される物理的に分離されたフリップチップＬＥＤの一次元アレイまたは二次元アレイの電気的な結合及び相互接続を可能にする、電気導電性のある回路網のパターンを含むシリコン基板を製造するための改善されたシステム及び方法を提供することが、本発明のもう１つの目的である。

その配列により、アレイ内の物理的なスルーホール（through-hole）が入力アパーチャと出力アパーチャとの両方を形成できるようにする、傾斜した側壁またはテーパ付きの側壁を有する金属のように反射するビンの一次元アレイまたは二次元アレイを製造するための改善されたシステム及び方法を提供することが、本発明の追加の目的である。関連付けられる入力アパーチャアレイは、対応するアレイの各ＬＥＤチップのサイズ及び形状に一致するように各入力アパーチャが空間的に配列されて１つになるときに、各ＬＥＤチップは、それにより各チップが各ビンへと突出する嵌合のように機械的な干渉を防止して、それぞれの対応する入力アパーチャを通じて同時に嵌合する。

隆起した偏光変換フィルム（elevated polarization converting film）と共に、関与する反射ビンの金属のように反射する性質及びＬＥＤの電極の金属のように反射する性質を使用して、多層ＬＥＤ光源アレイから偏光されていない出力光を実質的に偏光された出力光に効率的に変換するためのコンパクトな手段を提供することも本発明の追加の目的である。

本発明は、その構造上の詳細が、初期の多層パッケージング構造より優れており、相互接続された発光ダイオード（ＬＥＤ）のアレイからの光学出力を最大限にする多層パッケージング構造に関する。特に、本発明は、出力アパーチャの平方ミリメートルあたりの出力ルーメンが最高の集光度になるようにする。この改善は、ビデオ映写などの厳しい用途における電球の実用的な代替品としてのＬＥＤアレイのできる限り早期の使用ができるようにする設計をもたらす。また、この改善は、本来の目的のために最小数のＬＥＤを使用する関連設計ももたらす。

図１Ａから図１Ｂの１０や図２Ａの６６などの従来の発明では、例えば図１Ａから図１Ｂのプリズムシート４および６や図２Ａの反射偏光子５６のように、ビンがそれらの真上に配置される一定の反射多層の設計と共に作用するように配列され、アレイ内の各ＬＥＤ（またはＬＥＤのグループ）を取り囲んでいる、特別に形作られた特別なサイズの反射ビンの使い方を説明している。図１Ａから図１Ｂの反射側壁２（及び２２では）と図２Ａの５０の反射側壁２の形状とは、図１Ａから図１ＢのＬＥＤ２０から反射多層（または図２Ａ内の封入されたＬＥＤエミッタ７０）に向かって出力光を向け直すために調整される。そして、反射素子の間の複数の反射は、多岐に渡る照明用途のために有利な方法によりシステム１０および６６を通過する光の出力角分布を変えるために使用される。この多層手法は、ＬＥＤのアレイからの高密度出力光を達成するための基礎となるものの、アレイの出力密度を最大限にするための実用的な（ｗｏｒｋｉｎｇ）関係はまだ確立されていない。

図１Ａから図１Ｂに紹介され、フリップチップＬＥＤ２０と共に示される形式では、平らなテーパ付きの側壁２のある浅い反射ビン１２を使用する。ＬＥＤ光は、１個（または複数）のフリップチップＬＥＤ２０とメインビンのすぐ下に位置する封入剤１４とを含むサブビン２２からアパーチャ２４を通ってビン１２に入る。フリップチップＬＥＤは、透明な基板層４２と、その中にダイオードが形成されて光が発生するエピタキシャル素子層４０とからなる。（反射率が高い表面下ミラーと結合される）電気接点４４は、サブマウント２４及び熱抽出層への取り付けができるようにする。形作られた反射側壁１６と共にＬＥＤチップを囲むサブビン２２は、その基板４２を通って、ビンアパーチャ２４（及びオプションの拡散層８）を通って発せられるＬＥＤ光を収集して伝達する。サブビン２２及びメインビン１２が連続エンティティとして形成され、共通の誘電体媒質１８を共用し、同じ側壁傾斜度３８（垂直面から測定される角度α）を有する図１Ａから図１Ｂに、１つの特定の構成が示されている。

ビンから反射される光を角度分布と空間分布との両方により制御するように、その２枚のプリズムシート４及び６がＬＥＤの好ましい高さＧ１’及びＧ１’＋Ｇ４の上に持ち上げられた状態において、図１Ａから図１Ｂの形式は機能する。追加の反射偏向子層２８は、出力偏光も制御するために必要なときに追加される。プリズムが９０度の頂角を有するように作られると、出力の優先順位３６は、＋／−２２．５度内の角度に与えられる。ビーム均一性は、プリズムシート間隔の係数に依存する。

図２Ａから図２Ｃの類似した形式は、ビン側壁５０の曲線状の形状により反射角制御プリズムシートの役割に代わる形式である。そのようにすることにより、ビンからの出力光は、ビンの上に持ち上げられた偏光子層５６との反射相互作用によって角度及び偏光についてなおさらに厳しく制御される。

図１Ａから図１Ｂと図２Ａから図２Ｃとの両方の構造形式は、継ぎ目なく配列された出力アパーチャからの斜めに向けられた出力ビームを生じさせるが、どちらのシステムの（発せられた総ＬＥＤルーメンで除算された指定角度範囲内に入る出力ルーメンで表される）光学効率及び出力密度（アパーチャ面積で除算された指定角度範囲に入る出力ルーメン）も最大限にされていない。

ＬＥＤアレイ出力を最大限にすることの重要性は、（前部または後部）映写スクリーンに１０００以上の白フィールドルーメンを送達することを必要とする現代のＬＣＤまたはＤＭＤ（ＤＬＰ）ビデオプロジェクタにより提示される困難な性能要件により説明できる。１つの共通ＲＧＢ白フィールド分布は、緑が６０％、赤が３０％、青が１０％であり、６００緑スクリーンルーメン、３００赤スクリーンルーメン、及び１００青スクリーンルーメンを必要とする。プロジェクタは、そのそれぞれのアスペクト比が４：３でありその対角サイズのそれぞれが１．２”である、３つの反射ＬＣＤをｆ／２．４で使用すると仮定する。緑のチャネルとして、９０％効率の映写レンズと８１％の透過型二色性色分割立方体とを用いる限界の例とすると、＋／−１２度（つまりｆ／２．４）の角度範囲内の反射ＬＣＤに８２３．７偏光緑ルーメンがなければならないことに気付く。そして、前記に説明し、さらに詳細に後述される疑似ケーラー偏光ビームスプリッタ型角度変換器（pseudo-Kohler polarizing beam-splitter type angle-transformer）（２５度から１２度）を使用すると、関連付けられるＬＥＤアレイ照明器が＋／−２５度内に１１７０偏光緑ルーメンを供給できなければならないことに気付く。＋／−２５度より大きい角度で生じた光は見ることができない。さらに、１１７０ルーメンのビームは、ＬＣＤの空間及び角度アパーチャに関係する根本的な幾何学方程式により定められる特定の矩形アパーチャ領域内に生成されなければならない（注記：正方形のアパーチャを使用することもでき、この変形はさらに後述する）。特に、そして周知の正弦関係から、照明アパーチャ端縁Ｘ_ILLとＹ_ILLは、方程式１および２に示されるとおりである。

従って、Ｘ_LCDとＹ_LCDとのそれぞれが２４．３８４ｍｍと１８．２８８ｍｍとであれば、ＬＥＤ照明器アパーチャは約１２ｍｍ×９ｍｍになる（さらに詳細な説明は後述する）。このアパーチャ領域の外に形成される光は、ＬＣＤアパーチャの範囲内に有効におさまることができない。したがって、十分な数の緑ルーメンがスクリーンに到達するためには、この特定の１０８−ｍｍ²照明アパーチャ領域内に１１７０の偏光緑ルーメンを生じさせることが実用的でなければならない。それらのルーメンは＋／−２５度に制限される。

このようにすることは、適切に効率的な高密度角度制御パッケージ内にＬＥＤチップのアレイを配備することのない重大な課題に相当する。

この問題の１つの表れとして、（Ｌｕｘｅｏｎ（商標）として）ルミレッズ（ＬｕｍｉＬｅｄｓ）により製造される最近の５ワット高出力ＬＥＤパッケージが、直径が約４ｍｍである（後に示される）ドーム形の円形レンズから＋／−９０度のランベルト角分布（Lamvertian angular distribution）で１２０の偏光されていない緑ルーメンを発することを考える。当面、このような４ｍｍのドームを閉じて詰めることができる（そして、それらはそれらの外部パッケージ用及び電極設計用には閉じて詰めることができない）ものと仮定すると、幾何学的配列から、実例となる９ｍｍ×１２ｍｍの照明矩形の中では合計７．５レンズドームという発光効果しか対応できないことが分かる。これらの７．５ドームは、必要とされる＋／−２５度ではなく、＋／−９０度の範囲内で偏光されていない９００ルーメンを生じさせる。ルミレッズ（ＬｕｍｉＬｅｄｓ）は、公開されたデータシートの中で、このルミナスパワーの半分（４５０ルーメン）が＋／−６０度の範囲内に存在することを報告し、偏光されていない１０７ルーメンだけが＋／−２５度の範囲内にあることを暗示している。１００％の偏光変換効率（約５０％が実際的である）を可能にするとしても、このようなアレイは１０倍以上プロジェクタニーズに及ばない。

このＬｕｘｅｏｎ（商標）パッケージ内においてルミレッズ（ＬｕｍｉＬｅｄｓ）により使用されるＬＥＤチップは２ｍｍ×２ｍｍの正方形である。パッケージがこのチップにより発生するルーメンを有効な出力に送る際にほぼ１００％の効率であると仮定すると、５ワットのチップは１ｍｍ²あたり３０ルーメンという密度で発光するであろう。電気的な効率が目的ではなかった（そしてそれは目的ではない）ならば、２７もの数のこのようなスーパーチップが必要とされる１２ｍｍ×９ｍｍの照明アパーチャの中に適合し、＋／−９０度で偏光されていない３，２４０ルーメンを、または＋／−６０度で偏光されていない１，６２０ルーメンを生じさせることができるであろう。したがって、＋／−２５度の範囲内の歩留まりは、３８５．８未偏光ルーメンとなり、５０％の変換効率の場合には、２８９．３偏光ルーメンとなるであろう。１３５ワットで動作するこのようなモンスターアレイも４倍プロジェクタの緑ルーメンのニーズに及ばない。

これらの同じ高出力フリップチップＬＥＤの発光密度が現在１ｍｍ²あたり５０ルーメンと同程度に高く、２００４年までに、許容できる出力密度が２倍（または以下）で１ｍｍ²あたり１００ルーメンのレベルに上昇することが証明されている。このような進展にも関わらず、いま説明されたモンスターアレイは２７０ワットで＋／−９０度で６，４８０未偏光緑ルーメンを生じさせるであろう。これは、ちょうど必要とされる数程度である１１５７の偏光緑ルーメンを生じさせるであろう。しかし、Ｒ−Ｇ−Ｂ用の総プロジェクタ電力が５５０ワットを超えて上昇していくため、このために必要なワット量は非現実的である。

最高性能のＬＥＤを用いてもなお必要とされているのは、このような従来の手段によって実現できるであろうものよりも、さらに斜めに効率的なＬＥＤ照明アレイである。

３つの基本的な形式で示され、このニーズ及び関係するニーズに対処する本発明は、図１Ａから図１Ｂ及び図２Ｂから図２Ｃに示される２つのオリジナル形式に基づいている。それぞれが、狭い角度範囲内及び限られた空間的な領域内に非常に多くの数のルーメンが必要とされることから、このような実用的な高ルーメン密度用途、特にビデオ映写をさらに促進にする。改善された形式は、商業的な優先順位が、最も少ない数のＬＥＤを使用するときに可能なコスト削減を求める交通信号などの他の領域における実用的な用途も促進する。

Ａ．第１の形式：（図３Ａから図３Ｂと図５Ａから図５Ｃとのように）直線壁付きビン及び修正されたプリズムシートを使用する浅い外形（ＳＨＡＬＬＯＷ−ＰＲＯＦＩＬＥ）の多層ＬＥＤアレイ
本発明の第１の形式は図３Ａから図３Ｂに示され、浅い反射ビン８２から構成される連続する規則正しいアレイ構造の使用を必要とし、平らな側壁１０６が、修正のある２枚の直交方向に向けられたプリズムシート８８と９２と、いわゆる四分の一の波長の位相遅延フィルム８６と反射偏光子８４とを含む、ビンアパーチャを覆う反射膜の縦の重なりのすぐ下に位置する。このコンパクトな形式、つまり図１Ａから図１Ｂに示されている従来の形式の拡張は、システム９０のバックプレーン９４の上にＬＥＤチップ１１８の最も密集した許容アレイを可能とすることにより最高のルーメン密度を達成する。ＬＥＤ自体のサイズに等しい、ＬＥＤ間の空の空間１０５を有するアレイの中にＬＥＤチップを配置するよりもむしろ、この構造は、プリズムシート層８８及び９２の設計にその建設的な関係が依存するビンの側壁角度α３８によって制限される、ＬＥＤのさらに密なパッキングを可能にする。

さらに、ＬＥＤアレイと修正されたプリズムシートとの間の間隔は、最も下にあるプリズムシートとビン層自体との間の空隙によってではなく、浅い反射ビン８２の深さにより設定される。このように、最適性能は、ビンとプリズム構造との間に存在する幾何学的な関係に依存する。

この構造において使用されるＬＥＤは、任意の形または数でありうるが、（現在はサファイアである）透明な基板材料１２０が、その構造及び隣接する電極１１４及び１１６が発光を生じさせるｐ−ｎ接合を形成するために作用する、（現在は窒化ガリウムベースである）エピタキシャル層１２２と結合されるいわゆるフリップチップ態様１１８により最良に製造される。電極１１４及び１１６は反射型に作られ、その結果、これらの素子に向けて発せられるあらゆる光は透明な基板層に向かって反射して、ＬＥＤから外側に反射する。

その電極を下方に向けた状態でＬＥＤチップを向けることの１つの特定の優位点とは、それにより電気的な相互接続を行う困難さが削減されるという点である。この場合では、ＬＥＤ電極の間に置かれるはんだ材料と、（バックプレーン９４、または図３Ａから図３Ｂの例に示されるように、サブマウント１１２のどちらかの）取り付け面に配置される反対に配置されるバー（つまりストライプ（ｓｔｒｉｐｅ））１００と１０８をリフローで接合するために、はんだ−バンピングとして知られるプロセスが最も良く使用される。フリップチップ向きのもう一つの優位点とは、それが熱発生源（電極とｐ−ｎ接合）及びＬＥＤ取り付けバックプレーン９４に付着される熱抽出層９６から最低の熱抵抗を提供するという点である。システムの正味の熱抵抗が、約１５０Ｃ未満の値に制限されなければならない運転中のその定常状態の温度を決定するため、または、材料障害からの重大な性能の劣化を危険にさらすため、全ての熱抵抗経路を最小限に抑えることは不可欠である。

図３Ａから図３Ｂに示される断面は、各ビン装置内の単一のＬＥＤチップだけを表している。現代のＬＥＤは、空気中で直接的に操作できるが、最高性能は実現可能なくらい高い屈折率（通常約１．４９）の媒質内に封入１０１されるときに達成される。この誘電性の封入１０１の理由とは、全反射によってこの層の中、及び取り付けられた素子基板１２０内に保持できる発光層１２２内の光放射量を最小限に抑えることである。全反射のための臨界角が、光を含有する媒質とその周囲の間の屈折率の差異に依存していることは周知である。この差異が大きいほど、全反射により閉じ込められ、それにより適用されなくなる視感エネルギー（luminous energy：または光量）は多くなる。

図３Ａから図３Ｂのビン構造の幾何学的な形式は、図１Ａから図１Ｂの下部のように、同じ側壁角度α、３８、及び同じ内部誘電体媒質１８を有するように作られたサブビン層１２及びメインビン層１２付きの我々の従来の発明に説明されたビン構造の特別なケースである。ビン構造１２６は、図４Ａから図４Ｂに概略して示されるように、形成されるアレイ構造１２６の陰の（つまり逆の）形状に形成された機械設備１２８を使用して製造される。示されている対称的な（正方形）のビンの場合には、型ツール１２８は、例えば、特別に成形されたダイヤモンド工具を使用して繰り返し罫線をプランジカットすることにより母材基板から図４Ｂのように製造され、最終的な総グルーブ角度が２αとなるように成形され、αは図３Ａから図３Ｂに示されるように側壁角度３８である。単一点切削またはフライカッティングなどの他の等しく安定した切削方法も使用されてよい。いったん適切に成形された型ツールが作成されると、それは、電鋳、成形、エンボシング、及び鋳造及び硬化などの多くの安定した成形プロセスの内の任意の１つのマスタとして使用され、結果として図４Ａに示されるようにパーツ１２６が形成される。型ツールのメサ１３５は、結果として生じるパーツ１２６に清潔で遮るもののないスルーホールが作られることを保証し、鋳造、成形またはエンボシングの製品を打ち抜くことができるようにするために、わずかに引き延ばされてよい。

図４のガイドライン１３０は、図４Ａ内の成形されたパーツ１２６の一部が図４Ｂ内の型ツール１２８内の溝付きのパターンの一部からどのようにして取れるのかを示す。例えば、化学エッチング、放電機械加工、及び実際のビンサイズによっては、ワイヤ放電機械加工などの任意の適切な直接成形方法によりビンパーツ１２６を形成することは等しく実現可能である。これらのうち、金属などの導電材料を形成するという優位点は、システムの熱抽出能力を増大させ、構造の全体を通ってその下にある熱抽出層６（図３Ａから図３Ｂ）に熱を拡散するという点である。ビンパーツ１２６が金属により成形されるのか、またはプラスチックにより成形されるのかに関係なく、その側壁表面は、以後（または同時に）保護金属または強化アルミニウムなどの高反射率の鏡面反射膜でコーティングされる。

フリップチップＬＥＤ１１８が図３Ａから図３Ｂの個々のサブマウント１１２上でそれらの製造メーカによって事前に取り付けられるケースでは、ビンパーツの下面は、後述されるように、関連付けられた電気相互接続ストライプ１００と１０８のための基板として便利に使用される。

ビンパーツ１２６は、１２６などの物理的な構造の内部空洞内を普通に充填する誘電性のカプセル化ビン構造１０１を機械的に支えるための技術でありうる。この場合、反射側壁は金属によってではなく、結合されていない誘電体と金属面の間の空気の薄い層によって境界が付けられる誘電体構造の内部側壁になる。この誘電体構造の物理的な形状は、直接的に型ツール１２８の物理的な形状を模倣し、主要な違いはそれが、代わりにコーティングされていない光学的にクリアで（clear）透明な誘電材料から作られているという点である。誘電性の金属境界よりむしろ、このような誘電性の空気境界から反射する光のための従来の優位点とは、全反射（total internal reflection：以下、「ＴＩＲ」とよぶ）を行う際に達成される反射率が純粋に金属性の反射の反射率よりかなり高いという点である。しかしながら、誘電体反射構造の改善された反射率によりなされる、相殺する利得は、ＴＩＲをあきらめ、誘電体を空気の中に逃がす光線の損失である。これらの損失は、回避されない場合には、全ての光線を処理する金属性の反射壁１０６を使用するための優先を生じさせるであろう。このような損失を回避する１つの方法は、（図４Ａにおいて１２６として成形される）反射ビン構造の使用を（図４Ｂにおいて１２８として成形される）誘電性インサートに結合することである。これが行われると、ＬＥＤチップから誘電体の中に結合される全ての光は、直接的に、または切り離された金属反射面から空気ギャップ全体に外部反射によって、ビンの出力アパーチャＸ_i（９８）を通じて誘電体１０１に通される。この手法をとる唯一の欠点は、誘電性媒質１０１の中にＬＥＤチップを浸漬しなければならないという点である。これは、物理的なビン１２６（図４Ａ）をシリコーンなどの弾性絶縁材で充填するときには簡単であるが、ＬＥＤチップを前もって形成された誘電材料の中に侵入させるときにはあまり簡単ではない。この手法に対処する１つの方法は、成形ツールの中に小型のチップサイズ・ボス（chip-sized-boss）を前もって形成し、その結果それが成形された誘電体内にチップサイズのウェルを生じさせるであろう。それから、チップと誘電体との間に光学接点を作るために光接着剤が使用されるであろう。

本発明の主な改善策は、そのより現実的なフリップチップＬＥＤ取り付け構造及びその浅いビン構造の他に、図５Ａから図５Ｃにさらに詳細に示される２枚の隆起したプリズムシート８８及び９２の構造及び位置にある。

Ｂ．ビンの深さ及び改良されたプリズムシート
図５Ａから図５Ｂのように、新しい発明においては、ビン深さＧ１、１０２は、（図５Ｃに別にも示されるような）プリズムシート８８及び９２とＬＥＤアレイの発光面との間に最善の隙間を設定するために使用される。従来の発明では、下部プリズムシートとＬＥＤアレイとの間の隙間はビン深さによってだけではなく、プリズムシート基板とビン層の上部との間の物理的な間隔によっても設定された。

任意のビンの深さは、アレイの有効出力ルーメンを大きく制限してよいことが分かる。

プリズムシート自体も、図５Ａから図５Ｃのように改良されていてもよく、その結果それらの頂角β₁＋β₂（１３８と１４０）が下にある浅いビン層８２との反射相互作用を最適化するが、一定のケースでは、基板層１６１は、例えば正のまたは負の円柱レンチキュラレンズ構造のために改変されていてもよい。このような任意選択的な拡散構造を含むことは、全体的なビーム均一性に対するそれらの有利な影響が所望されるときに保証される。

もとの発明では、２枚の直交方向に向けられるプリズムシート（図１Ａから図１Ｂの４と６を参照すること）は、３Ｍの商業上の輝度強化フィルム（ＢＥＦ（商標））に類似する、それ以外の場合平面的な基板上で平行した９０度のプリズム溝を使用する。３Ｍの９０度ＢＥＦプリズムシートは、（ラップトップコンピュータ及びデスクトップモニタで使用されるもののような）フラットパネルＬＣＤ画面での視認輝度を増すために使用される。パッシブフラットパネルバックライトを背にして直接的に、及び照明されるＬＣＤ画面のすぐ後ろに配置されるＢＥＦとは異なり、本プリズムシートは、図１Ａから図１Ｂのように、光源（つまりビンに入れられたＬＥＤアレイ）に関して、及び互いに関して、それぞれ特定の距離持ち上げられる。シートの上昇は、出力アパーチャの全域でＬＥＤアレイにより生成される照明ビームの全体的な空間均一性を改善する目的で、シートのそばに生じる各ＬＥＤの発光領域の４つの仮想画像のために最善の位置を達成するために使用される。

目標が、（例えば、上記ビデオプロジェクタ例によって必要とされる＋／−２５度のように）所与の角度範囲内において反射型でビンに入れられたＬＥＤアレイから結合される光のビームの中で総出力ルーメン数を最大限にするものであるときでも、光源の上に任意に配置される（平らな基板及びその頂角が９０度であるプリズム溝を使用する）従来のプリズムシートは、最高性能を生じさせない。

その前面（図５Ａ）及び側面（図５Ｂ）の断面という点から見て、図５Ａから図５Ｃと、２枚の改良されたプリズムシートの斜視図（図５Ｃ）とに好ましい構造が示されている。好ましい構成では、ビン層８２は、深さＧ１、１０２及び垂直面γ、３９から測定された側壁角度を有し、それらの関係性は、方程式（３）でのように、（前面図及び側面図の）各経線においてＬＥＤチップ１１８のサイズＸ_cである９７と、ビン底部Ｘ_i１００の相対的なサイズと、ビンの出力アパーチャＸ_oである９８とによって決定される。最適値は、ビン幾何学的配列と改良されたプリズムシート上部構造の幾何学的配列の間の反射相互作用の特定の性質に依存するが、アレイ内でＬＥＤの密度（及び数）を最初に確立するのは、ビンの出力アパーチャであるＸ₀のサイズである。入力アパーチャに対する出力アパーチャの比（Ｘ₀／Ｘ_i）が大きいほどアレイはまばらになり、入力アパーチャに対する出力アパーチャの比が小さいほどアレイは密になる。
経線（ＸまたはＹ）：

１Ｄアレイ及び２Ｄアレイには今日のＬＥＤを配列する密度に対する実用的な制限があり、コスト及び総サポート可能ワット量によって主に動かされる。さらに詳細に後述されるように、平方ミリメートルあたりに必要とされるＬＥＤワット量が高いほど、熱抽出のタスクは難しくなる。

改良されたプリズムシートは、角度β₁である１３８と角度β₂である１４０との合計である、曲率半径Ｒのプリズム頂角と、正または負の円柱レンズ状構造（positive or negative cylindrical lenticular lens）を任意選択的に含む基板層とからなる。それらを含む各シートでは、円柱レンズ軸が対応するプリズム溝の軸に実質的に平行に通る。（図５Ｃのように、下部シート９２内の１４１と上部シート８８内の１４３との）プリズムシート対角線は、好ましくは互いに対して直交方向に位置合わせされるが、図４Ａのようにビンアパーチャ対角線１２９及び１３１に対する任意の角度向きに位置合わせされていてもよい。

Ｃ．最適化の方法
完全にパラメータ化された予測コンピュータモデルが、ビンアレイ幾何学的配列とプリズムシートの幾何学的配列との間の性能に対する根本的な影響を探索するように構築される。従来の研究室実験ではなく、この目的に予測モデルを使用することの優位点は、柔軟性、時間効率、及びコストである。ビンアレイの幾何学的配列とマイクロプリズムシートの幾何学的配列との十分に多様な組み合わせのものを製造することは、かなり大きな費用がかかる課題であろう。コストが対象でないとしても、幾何学的な変数を探索できる適合性の度合いに対して実際的な制限があろう。

方程式３の幾何学的な配列関係の他に、方程式３のパラメータと、プリズムシートパラメータ、つまり、下部シートの場合β₁とβ₂、下部シートの場合Ｒ、上部シートの場合β₁とβ₂、上部シートの場合Ｒ、Ｇ２とＧ４との間で同等に簡単な数学的関係を引き出すことはできない。各界面での反射と透過の機構は十分に理解され、金属性界面と誘電性界面との反射及び屈折の法則だけに基づいているが、数学的な複雑さは、図５Ａから図５Ｃの平面の内部と外部との両方（つまり近軸光線及びスキュー光線）を移動する、多数の幾何学的な光線の集合的な挙動を定量化する必要性から生じる。この必要性は、従来、その原値からそれらの目的地の点に多数の無作為に生成された光線の経路に従う光線トレースプログラムによって対処される。

このような手法は、図５Ａから図５Ｂに提供される断面詳細を条件に、図３Ａから図３Ｂのシステム９０について取られた。複雑な光学システム、特に反射プロセスと屈折プロセスと吸収プロセスとだけがある光学システムの光線軌跡の有効な法則は、この目的のために製造された商業的な光線トレースソフトウェア製品のほぼいずれかにより確信的に確実に表される。現在の作業は、ＡＳＡＰ（商標）７．０、アリゾナ州タクソン（Ｔｕｃｓｏｎ、Ａｒｉｚｏｎａ）にあるＢｒｅａｕｌｔ研究組織の製品を使用して簡単な方法により実行された。

計算精度は、主に、光線のソースが表される実在論（realism）に依存しており、この場合のソースは現代のフリップチップＬＥＤである必要がある。とはいえ、図３Ａから図３Ｂのシステム９０は、実際には非イメージング光学システムであるため、必要とされる以上にＬＥＤ自体の正確なデバイス内部の物理学についてのさらに詳しい表現から恩恵を受けない。必要なのは、ＬＥＤの最も重大な構造上の機構の十分な光学表現を示すために使用されるフリップチップ型ＬＥＤの適度な幾何学的な配置だけである。

我々が使用したフリップチップＬＥＤソースモデルの詳細な説明は、図３Ａから図３Ｂに象徴される一般化されたフリップチップ断面の後に、図６Ａから図６Ｃに提供されている。このモデルは、ルミレッズ（ＬｕｍｉＬｅｄｓ）によって現在製造されている高出力緑及び青の窒化ガリウムオンサファイアＬＥＤの適度な表現となることを意図されている。ルミレッド（ＬｕｍｉＬｅｄｓ）のＬＥＤは、鏡として働く図６Ｂに表されている新規の（そして高反射率の）相互に分離された（ｉｎｔｅｒ−ｄｉｇｉｔａｔｅｄ）電極構造１２５（１２５Ａ及び１２５Ｂ）を特徴とする。それは実際には素子アパーチャ全体を覆うため、この鏡の構造を忠実に近似する試みはなされなかった。窒化ガリウムエピタキシャル層１２２（屈折率約２．４）は、光線が平面内で及び考えられるあらゆる角度方向で無作為に空間的に生成される発光面１２３の近似位置を示すために１２２Ａと１２２Ｂとして分割される。サファイア基板（屈折率約１．８）は、厚さ約１００ミクロンである。エピタキシャル層１２２内に生成される多くの光線は、高屈折率の波長内に閉じ込められたままである。エピタキシャル層を逃れる光線は、それらの境界端縁またはサファイア基板１２０の界面のいずれかを通して逃れる。同様に、サファイア基板内の全反射を逃れる光線は、５つの露呈したサファイア面を通る出力として逃れる。

図３Ａから図３Ｂと、図５Ａから図５Ｃのように、フリップチップＬＥＤ１１８を取り囲む（封入する）屈折率は、通常、約１．４９である。ソースモデルは、露出する素子について報告される（または期待される）実験結果に対して、事前に校正される。校正変数は、（約２ミクロンであるとして解釈される）エピタキシャル層１２２のミクロン単位の厚さ、（約０．８９であると解釈される）電極鏡１２５の反射率と、素子のシミュレーションされたｐ−ｎジャンクション平面１２３内で実際に生じる、１平方ミリメートルあたりの平均ルーメン（lumen/mm²）とを含む。校正は、総ルーメンの全ての出力光線を収集、分析することと、この結果を実験において観察された結果と比較することとによりなされる。モデル値及び実験値が一致するまで、性能制御変数のいずれかに対して賢明な（judicious）変更が加えられる。この特定のケースでは、変数が実際にそれらの物理的な現実を表すことは、それらがＬＥＤの総出力ルーメンの正しいシミュレーションを可能とするために結合するより重要ではない。

いったんＬＥＤソースは確実に校正されると、それは、システムの出力予測がまさに正確及び現実的であることが判明するという自信をもって、図３Ａから図３Ｂの完全な照明システム９０内に組み込まれる。

Ｄ．幾何学的な関係性及びそれらのＬＥＤ照明器性能に対する影響
必要とされる角度範囲内に含まれる出力ルーメンの総数がＬＥＤ照明器性能を規定する。

図３Ａから図３Ｂの照明システム９０の一例として、我々は前述されたＬＥＤソースモデルと、１ｍｍ²あたり１００ルーメン（２００５年前半までの最高性能のルミレッズ（ＬｕｍｉＬｅｄｓ）生産装置から予測される性能）を生じさせることができる１平方ミリメータあたりのルミレッズ（ＬｕｍｉＬｅｄｓ）型フリップチップＬＥＤ１１８のアレイのケースを使用する。

前記したプロジェクタの例に一致するアレイのアパーチャは、１２ｍｍ×９ｍｍの矩形（または１２ｍｍ×１２ｍｍの正方形）の断面と、名目上＋／−２５度の有効照明角度とにほぼ制限される。このアレイで使用されるＬＥＤ数は、コスト及びワット量を制御するために約４０〜５０チップに制限される。つまり、正方形のビンアパーチャの場合には、Ｘ₀は１．６ｍｍ（つまり（１２）（９）／（１．６）²）＝４２、または（１２２）／（１．６２）＝５６）である。ＬＥＤチップの回りのビンの底部での小さなマージンを見越すと、Ｘ_iは１．１ｍｍとなり、ビンの側壁角度αは、方程式３により決定される（図３Ａから図３Ｂの）ビン深さＧ１、１０２の幾何学関数となる。

他の構成変数は図５Ａから図５Ｂにより明確に示され、下部プリズムシート隙間間隔Ｇ２、１３２、下部プリズムシートレンズ半径Ｒ_L、１４４、下部プリズムシート頂角β₁＋β₂、（下部シートの上部を基準とした）上部プリズムシート隙間隔Ｇ４、３１、上部プリズムシートレンズ半径Ｒ_H、１４２、及び下部プリズムシート頂角β₁＋β₂を含む。簡単にするために、四分の一波長層８６及び反射偏光子層８４は分析に含まれていない。

プリズムシート基板層１６１の上にレンズ構造１４２または１４４を含み、有効出力ルーメン、空間ビーム均一性、またはその両方が改善されるいくつかの場合がある。

全ての出力光線は上部プリズムシート８８の先端の点の上にじかに配置される大きな吸収面上で収集される。全ての角度（＋／−９０度）での総フラックスはシステム９０の全体的な収集及び透過効率を反映する。＋／−２５度という角度範囲内に検出されるフラックス断片は、より詳細に進展されるように、ビデオプロジェクタ応用例の長所の重大な基準と、最大限にされる性能インジケータとである。

説明される１．６ｍｍビン内での１ｍｍのＬＥＤチップの最善の結果は、１７４ミクロンビン深さと、対称的な５２度プリズム頂角αとにより達成される。

この独特な設計組み合わせの開発は、以下の分析から生じる。

Ｅ．ビン深さ及びプリズム角度の影響
優良ＬＥＤアレイ照明器は、完全（ＬＣＤまたはＤＭＤ）視野カバレージ（この場合では＋／−２５度）を達成するために必要とされる角度範囲内の出力ルーメンの最高数を生じさせ、ＬＥＤアレイアパーチャ上で均一に生じさせる。この挙動は、図５Ａから図５Ｂのようにプリズムシート８８及び９２の中にあるプリズムの、反射ビン深さ１０２、Ｇ１と完全頂角β₁＋β₂との間の協調関係に依存している。

最大可能出力性能を達成するときのビン深さ１０２の重要性は、図７の３つの特定のまっすぐな壁の場合または平らな壁のケースについて確認される。すなわち、ビンだけ（曲線１４１）の場合と、ビンと業務用の輝度強化フィルムＢＥＦシート（曲線１４３）の場合と、ビンと特別に最適化されたプリズムルーメン強化フィルムＬＥＦの交差したシート（曲線１４５）の場合である。

ビンに入れられたフリップチップＬＥＤ単独のケースでは、チップ厚さ自体よりわずかに深いだけである１３５ミクロンというビン深さでアレイについて約１０００ルーメンのわずかな出力ピークがある（図７の曲線１６８を参照のこと）。後述されるように、このピーク性能に対応するビン深さは、理想的に成形された曲線状の壁の非イメージング光学集光器ビンを厳密に近似する。

２枚の業務用のプリズムシートが、それぞれ９０度の頂角を備え、プリズム溝が互いに垂直に通るビン付きＬＥＤの上にじかに追加されると、出力ピークは約１２８０ルーメンまで２８％上昇し、対応するビン深さは約１７４ミクロンまで増加する（図７の曲線１７０を参照のこと）。この結果は、重大な設計要因としてのビン深さの重要性を強調している。プリズムシートが１３５ミクロンの深さのビンの上に使用されるときには性能利得はほとんど、またはまったく見られない。しかし、同じプリズムシートが１７４ミクロンのビンの上に使用されると、見かけの利得は６０％である。したがって、ビンに入れられたＬＥＤチップの上にプリズムシートがじかに配置された状態での意味のある有効ルーメン利得の場合には、ビン深さは任意に選ばれてはならない。

通常、ＢＥＦ（ときにはＶｉｋｕｉｔｉ（商標）ＢＥＦ９０／５０）と呼ばれる９０度のプリズムシートは、全ての直視型ＬＣＤディスプレイ画面に共通する蛍光バックライトにおいて輝度強化のために使用される、３Ｍによって製造販売されているプラスチックフィルム製品である。９０度のプリズムは直視型ディスプレイの見かけの輝度を増加するためには最善でありうるが、９０度はＬＥＤアレイ照明器の出力ビーム内の有効ルーメン数を強化するために最善の頂角であることは判明していない（図７の曲線１７２を参照のこと）。この場合には、頂角は、下部プリズムシートと上部プリズムシートとの両方について１０４度の全角度まで増加される。これが行われると、総有効ルーメンは、ちょうど１７４ミクロンとほぼ同じビン深さの１５８０までさらに２３％上昇する（図７の曲線１７２を参照すること）。

ＢＥＦは、通常、高度に散乱する白空洞（white cavity）と共に使用される。ここで、開発された最適の１０４度のプリズムシートは、その反射面が高い鏡面反射率をもつビンアレイと共に使用するために開発される。

ビン深さ１０２とプリズムシート頂角１３８及び１４０との間に存在する詳細な物理的な関係性は、ビン側壁１０６とＬＥＤのフリップチップの内部構造１１８とプリズム切子面自体との間の複数の３次元反射を必要とする非常に複雑なものである。

１３４ｕｍ、１５４ｕｍ、１７４ｕｍ、２０４ｕｍ及び２３４ｕｍというビン深さについてこの関係性の基本的な（ｎｅｔ）影響を要約する１つの方法が、総有効ルーメンが、下部シート及び上部シートについて等しくされている完全プリズム頂角の関数として描かれる図８に示されている。この場合では、ピーク性能は、より従来の９０度、１７８ではなく１０６度、１７６を通して１００度の近傍で発生することが判明しており、１７４ｕｍ、１８０の近傍でのビン深さに強い好みが見られる。ビン深さが大きくなると、１．６ｍｍ、側壁角度１５０、γで一定に保持されるビンアパーチャは、総有効ルーメン数が減少するように減少する。ビン深さが減少すると、側壁角度は大きくなり、有効ルーメン数も減少する。

１７４ｕｍビン深さについて図８において発生する総有効ルーメンのピークは、図９の９４度と１０９度との間の一連のプリズム頂角にわたってさらに綿密に調べられる。図９に示される各データポイント（白抜き正方形）は、少なくとも５００，０００光線のコンピュータ光線トレースランを表す。小さな変動にも関わらず、この挙動は、上部プリズム角度と下部プリズム角度とが、１００度と１０６度との全角度１７６の間になる図５の構造のための相対的な性能安定性の領域を示唆する。性能ピークは、約１０２度（１８０）と１０６度（１８１）との間に見出される。

この重要な物理的な関係性を示すさらに別の方法は、やはり実例となる１．６ｍｍビンアパーチャについて図１Ａから図１Ｂに示されている。総有効ルーメンは、ローエンドでの従来の９０度全角度プリズムからハイエンドでの１０６度プリズムへ、種々のプリズム頂角のためのビン深さの関数として描かれる。プリズムシート頂角の全てのケースにおいて、好ましいビン深さは、１６０〜１８０ミクロンである１８２の範囲内にあることが分かる。

Ｆ．多層ビンプリズムシート構成の独自性
従来のレンズベースの収集光学より優れる図３Ａから図３Ｂ及び図５Ａから図５ＣのこのＬＥＤ照明器発明の独自性は、前述されたプロジェクタの例との関連により評価できる。１つの例として、１２ｍｍ×９ｍｍの４０ＬＥＤアレイからの光が、出力光が＋／−１２℃についてプロジェクタのニーズを満たすように従来のレンズにより収集されてから、中継されると仮定する。この場合には、使用されるレンズは、約＋／−２５度でのみアレイから有効光を収集するであろう。４０個のＬＥＤは、全ての角度にわたって均等に拡散される４，０００ルーメンを生成するであろうが、７１４ルーメン［（４０００Ｓｉｎ²（２５））だけが＋／−２５度の範囲内に含まれるであろう。したがって、本発明において一意の寸法のビン（１３４ミクロンと１７４ミクロン、図７）を使用することによる利得は、この性能を４０％以上超えるであろう。本発明において一意の寸法のビンを従来の９０度プリズムシートと共に使用することによる利得は７０％以上であろう。そして、本発明において一意のサイズのビンを対応する最適化された１０２度から１０６度のルーメン強化プリズムシートと共に使用するための利得は１００％以上（つまり２ｘ）であろう。

ビンアレイ−プリズムシート組み合わせの独特な性能は、第２．２．６．２項でなおさらに徹底的に探索される。

Ｇ．プリズムシート構造及び他の改良の効果
複数の構造上の変形物を、基本的なプリズムシート８８及び９２（図３Ａから図３Ｂ及び図５Ａから５Ｃ）に加えてもよい。１つの変形物は、球状または非球面の湾曲を、下部プリズムシート９２、上部プリズムシート８８、または両方の上のプリズム切子面（図５Ａから図５Ｃの８９）自体に追加することを必要とする。第２の変形物は、光表面構造１４２及び１４４を、上部プリズムシート基板及び下部プリズムシート基板１６１に追加することを必要とし、この構造は構造深さ１６０（下部シート９２）または１６４（上部シート８８）のプリズム切子面または円柱状レンズのどちらかである。しかしながら、単独にまたは組み合わされて含まれる、これらの追加のいずれも、総有効ルーメンに好ましい効果を与えることは判明していない。１つの例外がある。球状の円柱レンズ１４２及び１４４をプリズムシート基板に追加することは、ビーム均一性の処理において後述されるようにビームの全体的な空間均一性を改善することが判明している。

Ｈ．偏光再利用の有益な効果
本発明の中に含まれるいくつかの考えられる偏光再利用と変換の機構の内の１つが図１１に描かれている。より大きなアレイの中の単独のＬＥＤアレイ要素だけが明確にするために示される。この場合では、図５Ａから図５Ｃのようなプリズムシート１５９のセット（第１のプリズムシート９２及び第２のプリズムシート８８）と四分の一波長の位相遅延層８６と反射偏光層８４とを含むフィルムスタックの下に、フリップチップＬＥＤ１１８を含む浅いテーパ付きの側壁１１６反射ビン８２を描く。この例では、反射偏光層８４及び位相遅延層８６は、図１１に示されるようにプリズムシート１５９の下か、またはそれらの上に置かれてもよい。最善の配列は、使用される材料の物理特性に依存する。

一般的には、最も効率的な偏光変換は、偏光層８４及び８６が金属性の反射ビンの真上とプリズムシート１５９の真下とに配置されるときに予測される。この配列を使用すると、プリズムシート１５９は、以後の偏光解消を引き起こさないように不均一な応力を受けない非複屈折材料から作られなければならない。偏光層をプリズムシートに配置すると、偏光解消の可能性を最小限に抑えるが、場合によっては、利得が増加される前に必要な再利用の数を増加する。角度及び偏光（ａｎｇｕｌａｒａｎｄｐｏｌａｒｉｚａｔｉｏｎ）の成功に必要な収集再利用が多いほど、収集吸収及び散乱からの光線から失われる出力は多くなる。

偏光回収機構は、偏光変換層がプリズムシートの上にある後者の場合のための実例となる多くの考えられる光線経路の内の２つに従うことによって説明される。任意の光線セグメントの偏光は図１１の底部にある偏光キーに要約され、３本の平行する線が偏光されていない光線を表し、単一破線が線形ｓ−偏光を表し、二重破線が左側の円形偏光を表し、一連の円形の点が右側の円形の偏光を表し、単一の実線の黒い線がｐ−偏光を表す。

第１の例として、サファイア基板１２０を通過する空間ポイントＡでのＬＥＤのエピタキシャル層内で生成される１つの無作為な光線１９０を考える。偏光されていない光線１９０は、次に、未偏光光線１９２として、サファイア基板の中からビンの誘電性封入材１０１の中に屈折する。光線１９２は、大まかに図示されているように未偏光光線１９４、１９６、１９８、２００、２０２及び２０４として、連続して空隙１５０プリズムシート９２、プリズムシート８８、四分の一波長の遅延層８６及び反射偏光子８４を通って進む。ｓ線形偏光状態とｐ線形偏光状態との分離は反射偏光子８４で起こり、ｐ偏光光線２０５は出力として透過され、ｓ偏光光線２０６は、通常、その出元であるＬＥＤ１１８に向かって反射して戻される。光線２０６は、四分の一波長の位相遅延層８６を通過するにつれて、その偏光状態は光線２０８として線形から円形に（すなわち、ｓ−偏光から左円形偏光に）変化する。そして、円形偏光光線２０８は、それぞれ光線２１０、２１２、２１４、２１６、２１８及び２２０として上部プリズムシート８８、下部プリズムシート９２、空隙１５０、封入剤１０１及びサファイア基板１２０を通って連続して伝搬して戻る。しかしながら、円形偏光光線２２０はＬＥＤの金属性電極鏡１２５に当たると、それは円形偏光状態での従来の直交変化を受け、右円形偏光反射光線２２２になる。そして、光線２２２は、実質的に均一な媒質内で反射及び屈折の法則により述べられる決定論的な物理的な軌跡に従って、光線２２４、２２６、２３０、及び２３２として封入剤１０１、空隙１５０、下部プリズムシート９２、及び上部プリズムシート８８を通って戻る。右円形偏光光線２３２が四分の一波長の位相遅延層８６を通過すると、それは円形偏光から線形偏光に変換し、（厳密には再利用されるｓ偏光光線２０６に直交の）ｐ偏光光線２３４になる。このようにして、ｐ偏光光線２３４は、それがｐ偏光の最大透過及びｓ偏光の最大反射のために向けられるので、ｐ偏光出力光線２３５として最小損失のある反射偏光子８４を通過する。

これに関連して、未偏光光線２０４は、線形偏光光線２０５と２０６にほぼ均等に分割されたが、ｐ偏光光線２０５だけが偏光感知ＬＣＤ映写システムでは有効である。普通、光線２０４の送達されるルーメンの半分がこのようなシステムでの出力使用から遮られる。しかし、この場合では、光線２０６のような遮られた光線は、増分ｐ偏光出力としてそれらの偏光により変換されて出現するように、ビンアレイ中へと戻されて再利用される。

別の実例となる光線の軌跡は、偏光されていない光線２４０として空間ポイントＢに開始する図１１に示される。光線２４０は、過去の説明とは異なり、ビンを離れる前に光線２４としてビンの金属性の側壁１０６に当たる。反射された光線２４２は未偏光のままとなり、光線２４６、２４８、２５０、２５２及び２５４として前記のように外へ進む。反射偏光子８４に達すると、偏光分離が再度発生し、ｐ偏光光線２５５を出力し、ｓ偏光光線２５６を再利用する。再利用された光線２５６は、前記のように、光線２５８、２６０、２６２、２６４、２６６、２６８、２７０、２７２、２７４、２７５、２７６、２７８及び最終的にはｐ偏光出力光線２８０として、システムを通って伝播して戻る。ポイントＡから開始する光線と同様に、再利用されるｓ偏光光線の効率的な回収のキーは、四分の一波長の遅延層８６での線形から円形への偏光変換と、金属性の反射器１２５での左円形から右円形への偏光変換とである。

ｓ偏光光線２０６及び２５６のような再利用される光線の効率的な偏光回収は、再利用経路に沿って偶数の金属性の反射を含む、ビンアレイシステム８２を通るそれらの復帰経路に依存する。ＬＥＤ１１８から外へ初期経路上でなされる金属性の反射の数に対するこのような制限はない。奇数の金属性反射を含むあらゆる再利用される光線は常にｓ偏光として反射偏光器８４に戻り、それによりそれらの軌跡は、それらが偶数の金属性反射を有する復帰サイクルを達成する点に外乱されるまで、複数の復帰サイクルへと閉じ込められたままとなる。

図１１に描かれているシステムは、全ての実際の材料表面に存在する無作為表面−傾き変形物などの空間的なランダム性の小さな度合いによっても強化される。今度の項は表面ランダム性の問題及び一般的にその再利用の効率に対する有利な影響を扱っている。

３Ｍによって製造されるようなＤＢＥＥ（商標）などの反射偏光膜は、主に、偏光変換が無作為拡散散乱による再利用光の完全な偏光解除によって無作為に進展する「白」再利用空洞と共に使用されてきた。本発明では、再利用機構は、ビン層８２（図５Ａから図５Ｂ）及びフリップチップＬＥＤ（図６Ａから図Ｃ）の内部と、その表面の鏡面反射金属性（及び誘電性）表面とによって、ほぼ完全に提供される。反射偏光子８４の下と金属性ビンアレイ８２の上とに配置される位相遅延層８６は、偶数の金属性反射が再利用プロセスで行われるときに偏光変換の成功を保証する。

図５Ａから図５Ｂの幅広く浅いビン構造は、再利用偏光が透過型出力に変換される前にほとんど側壁反射が必要とされないという点で、効率的な偏光変換に特によく適している。

一般的には、反射偏光子は出力として好ましい状態を伝達し、直交状態を反射的に再利用することにより一方の線形偏光状態のパーセンテージを他方に関して増加する。いったん再利用されると、直交状態の光は好ましい状態に変換され、それにより余分な出力光として透過に適格とされる。

反射偏光層８４及び偏光変換層８６を使用しないと、出力光は本質的に偏光されておらず、多くの一般的な偏光と無関係な照明用途には理想的である。ＬＣＤベースのビデオ映写などの他の照明用途は、可能な限り多くの純粋な出力偏光を必要とする。

Ｉ．第２の形式：曲線状の壁反射ビン及び改良されたプリズムシートを使用する浅い外形（ＳＨＡＬＬＯＷ−ＰＲＯＦＩＬＥ）の多層ＬＥＤアレイ
本発明の第２の形式は第１の形式に非常に類似しているが、平らな側壁ではなく曲線状の側壁を有する隣接するビンを使用する。図５Ａから図５Ｂにおいて平らであるとして示されている反射ビン８２の側壁の形状は、例えば図２Ａから図２Ｂに示されるもののように数学的に指定された曲線状の外形を有してよい。図５Ａから図５Ｂに描かれているまっすぐな壁付きの反射ビンの場合とまさに同様に、数学的に成形された側壁曲線は、上にあるプリズムシートとの反射相互作用に関する制御の手段を導入するもう一つの密接した関連方法である。数学的に成形された側壁を選ぶことの１つの利点とは、ビンの出力光の角分布が、大部分のまっすぐな壁付きビン構成より重要な角度範囲内でさらに厳しく制御できるという点である。

あらゆる光線が、各ビンアパーチャ、入力アパーチャ、及び出力アパーチャの中で経験する側壁反射の数を最小限に抑える一方で角分布を改変する能力を有する数学的に成形される側壁の１つの重要なクラスがある。この種のビンは、従来技術では非イメージング集光器（そして、複合放物集光器、つまりＣＰＣとしても）一般的に知られている。これらの理想的に成形された側壁を有するビンで作られるビンアレイは、アレイ内の各ビンが、十分に安定した正弦法則：Ａ_iＳｉｎ²θ_i＝Ａ₀Ｓｉｎ²θ₀によって最大角度θ_iのＬＥＤ入力光を最大角度θ₀の出力光に変換するという点でθ_i／θ₀変換器として動作し、式中Ａ_iは各個別発光領域の面積であり、Ａ₀は各個別出力アパーチャの面積であり、θ_iとθ₀はそれぞれ入力半角度と出力半角度である。各アパーチャ全域でアパーチャ面積と極端な角度の積を保つように設計される光学システムは、最高のルーメン伝達効率をもってこれを行うことが知られている。この遅延が、誘電体媒質１０１から作られるかまたは誘電体媒質１０１により充填される、図５Ａから図５Ｂの層８２のビンなどのビンに適用されると、正弦法則により予測される極端な出力角度θ₀は、あらゆるビンの出力アパーチャ内であるが、ビンの媒質のすぐ内側に存在する。誘電体−空気界面でスネルの法則によって各ビンから発せられる（または抽出される）出力光の全角度範囲を決定するのは、ビン媒質のすぐ内側のこの計算された極端な角度である。

このような曲線状の壁ビンが有利に使用できる１つの方法は、ＬＥＤの普通の＋／−９０度の入力発光を、ビンの誘電体媒質１０１（図５Ａから図５Ｂ）内の＋／−θ_cに、または＋／−θ_cのあたりに制限される出力角度に変形することであり、θ_cはビンの誘電体−空気界面のための臨界角度である。このビン設計が使用されると、ＬＥＤ基板によって発せられる全ての光を周囲の誘電体媒質１０１の中に抽出することが可能になる。通常、＋／−θ_cより高い（または大きい）軌跡を有する角度でビンアパーチャに達する任意の光は、全反射によってビンの誘電体媒質の中に閉じ込められたままとなる。

この例として、以下のシナリオを考える。名目上実例となる屈折率がｎ＝１．４９の誘電体充填媒質１０１（図５Ａから図５Ｂ）は、θ_cという臨界角を有しており、θ_cはＳｉｎ^-1（１／ｎ）＝４２．１６度である。Ｘ経線では、１．１ｍｍという実例となる入力アパーチャサイズを使用して、正弦法則は対応する理想的な出力アパーチャサイズが１．１／Ｓｉｎ（４２．１６）＝１．６４ｍｍであることを規定する。このアパーチャ値は、まっすぐな壁付きのビンについて前記で使用されるような好ましい出力アパーチャサイズに近い。しかしながら、この曲線状の側壁のケースでのビン深さは、理想的な非イメージング集光器の数学的に引き出された長さ、Ｌ＝０．５（Ｘ₀−Ｘ_i）／Ｔａｎθ₀、つまり（図５Ａから図５Ｂの傾斜平坦側壁付きビンの必須深さより８．５倍深い）１．５ｍｍによって規定されるようにかなり深くされなければならない。

まっすぐな壁付きの反射ビンよりむしろ曲線状で可能なさらに高い出力結合効率にも関わらず、それがイメージプロジェクタのケースでのように、性能利点は照明アパーチャがそれ以外の場合面積で制限されない用途に限定される。全体的なビンアレイがプロジェクタの例の矩形面積に限定されるとき、このアパーチャ内に収まるビンの数は、方程式４のように数学的に制限される。

例えば、Ｘ_ILLが１２ｍｍでありＹ_ILLが９ｍｍであり、ビンの出力アパーチャが正方形であり、側面が１．６ｍｍであるとき、アレイの中には４２個のビンがある場合がある。ビンが出力角度の範囲（ｒａｎｇｅｏｕｔｐｕｔａｎｇｌｅｓ）を、例えば（誘電体内で）＋／−４３．４度から＋／−３８度に特に狭めるように成形されるとき、アパーチャのサイズは１．６ｍｍから１．９７ｍｍに増加し、１２ｍｍ×９ｍｍのアレイアパーチャに収まるビンの最大数は４２個から３４個に低下する。ビンの数が少ないほど、使用できるＬＥＤチップ数が少なくなり、それにより開発される総有効ルーメン数も低くなる。

この挙動は、個々のビン対空気中のビンの出力光の半角度によって貢献される総出力ルーメンを描く図１２において確かめることができる。前述された妥当性検査されたコンピュータモデルがこの目的に使用される。曲線１６３と１６５と１６７は、図５Ａから図５Ｃ及び図１１の層８８及び９２のような任意のプリズムオーバレイヤ（ｏｖｅｒ−ｌａｙｅｒｓ）のない、単独の曲線状の壁付きビンのためである。これらの曲線は、それぞれ（＋／−９０度、＋／−４８度、＋／−３０度の空気中の角度に対応する）＋／−４３．２度、＋／−３０度、＋／−２０度というビンの内部誘電体媒質１０１の出力角度のための性能に関連している。曲線１６７のケースでは、期待されるように、空気中の最大ルーメン出力が３０°という半角度近くに達することに注意する。図１２の基準曲線１６１は、前記項において説明された１．６ｍｍの正方形のまっすぐな壁付きビンのケース用である。つまり、比較を容易にするために含まれている。

図１２のプロットの凡例は、各曲線の顕著な特性を要約する。記号表示Ａは、空気中の＋／−２５度の出力角度での曲線１６１上の点を指す。記号表示ＢとＣとＤは、曲線１６３と１６５と１６７上の対応する点を指す。曲線１６１と１６３が極めて類似していることに注意する。これは、曲線１６１の１７４ミクロンの深さのまっすぐな壁付きビンがほぼ理想的な１．５ｍｍ深さのエテンデュ−保持曲線壁角度変換設計１６３に適度に密接に近似して動作するように（図７において）最適化されているので、完全に予想されている。両方の場合とも、各ビンタイプはビンアパーチャの上で空気中に、１ビンあたり可能な１００ルーメンの内約２３から２５ルーメン（＋／−２５度の範囲内）を出力し、可能な１００の内約９３ルーメン（完全＋／−９０度の範囲内）を出力する。この同等は、均等なサイズのビンアパーチャのためだけに存在する。曲線状の壁のビンは出力光をさらに密に集光するように成形されるので、それらのビン効率は、空気中の＋／−３０°（点Ｃ）の場合４０ルーメンまで、そして空気中の＋／−２０度（点Ｄ）の場合７３ルーメンまで上昇するが、（それぞれ２．２ｍｍ及び３．２ｍｍの正方形の）それらのビンアパーチャの対応するサイズも大きくなる。ビンサイズが大きくなるにつれ、固定された１２ｍｍ×９ｍｍのアレイに収まることができるビンの数は大幅に減少する。４０％の効率では２２ビンであり、７３％の効率では１０．５ビンである。

図１２の全てのデータは、ビン単独のためである。プリズムシート８８及び９２をビンの上に追加することの比較効果は、次の項において検討される。

Ｊ．改良されたプリズムシートを使用するまっすぐな壁付きビンアレイ及び曲線状の壁付きビンアレイの性能比較
まっすぐな壁付きビンアレイのための＋／−２５度の間の総出力ルーメンは、ビン深さ及びプリズム頂角の関数として図８に示されている。曲線状の壁のビンの場合には、ビン深さは、アパーチャサイズに依存するため、１．６ｍｍという同程度のアパーチャサイズの場合には、性能曲線は１つしかない。

性能比較は、同一の角度範囲及び同一の照明アパーチャを使用して行われなければならない。このような条件を比較のために選ぶことは、特定の用途次第である。ビデオプロジェクタの場合には、方程式１と２のエテンデュ（ｅｔｅｎｄｕｅ）関係は、必要とされる唯一の境界条件ではない。我々の過去の発明に説明された疑似ケーラー変換器などの角度変換の追加の段階が使用されるとき、追加の条件が働き始める。疑似ケーラー第２段階角度変換器３０８と統合されるような平面的なＬＥＤアレイソース３００の基本的な幾何学的配列が図１３に要約される。

ＬＥＤアレイ３００と、その物理的なアパーチャ３０２と、この例ではＬＣＤ３０６である使用のアパーチャ３０４との間の効率的な界面（または結合）を提供するのは、角度変換またはその関数同等物の第２の段階である。角度変換手段は、その有効焦点距離３１０ＦＬが、ＬＥＤ光源パネルアレイ３００とＬＣＤ３０６の位置に理想的に一致される、（レンズまたはミラーのどちらかである場合がある）光学焦点システムまたは集光システム３０８である。光源アレイ３００とＬＣＤ３０６が（ＬＣＤ画像を表示するまたは投射するために使用される任意のイメージングシステムのためにテレセントリック照明を提供するように）同軸上に位置し、それぞれが集光システム３０８のそれぞれの同等な焦点面３１２と３１４にあるとき、ＬＣＤアパーチャ３０４全域に伝達される角度が変化した光の空間均一性は、前述されたように最大限にされる。

映写例のターゲットとされるＬＣＤ（またはＤＭＤ）の視野カバレージは、集光要素３０８の焦点動作の後に、照明角度θ_ILL、３２２だけによって、または、特に、その結果生じる光線３２６と共に中心点光線３２４によって強制される。光線３２６は各経線中の出力ターゲット（ＬＣＤまたはＤＭＤ）３０６の端縁に当たる。ＬＥＤアレイソース３００によって発せられる全てのさらに高い角度の光線３２８は、（まったく集光要素３０８を見失うか、またはターゲットで有用な出力角度３２０よりさらに大きな出力角度を生じさせるかのいずれかによって）実用的にターゲット３０６に到達しない（未使用の光線３２８を再利用及び再使用するための新規の機構は以下に説明される）。

この点において、図３Ａから３Ｂと図５Ａから５Ｃと図１１との光源アレイ３００の１つの優位点とは、さらに大きな角度で生じたルーメンを犠牲にしてさらに小さな角度で生じたルーメンを増やす一方、照明器の全体的な出力が角度範囲全体で円滑に広がるという点である。つまり、ＬＣＤ（またはＤＭＤ）３０６上の視野カバレージは、その特定のアスペクト比に関わりなく自動である。

図１３の角度変換システムにより課される幾何学的な関係性は、さらに明らかにするために、やはり陰影が付けられ（そして拡大されて）示されている三角形３１６と３１８によって制御される。上部の三角形３１６は、ＬＣＤ（またはＤＭＤ）３０６によって処理される光に対して許容される最大角度３２０ω_LCDによって制御される。継続中のプロジェクタ例のように、この角度は、ｆ／２．４映写システムと関連付けられる空気中＋／−１２度（屈折率１．４９の透明な誘電対媒質の中では＋／−８度）で日常的に固定されている［注記：ｆ／２．４を作業例として使用することは、ＤＭＤ内のデジタルマイクロミラーで許容される既存のミラー移動により課される制限と、それらの照明角度が＋／−１２度を超えるときに現在のミクロサイズのＬＣＤで一般的なコントラスト比の急激な減少があることにより予測されていた。ＤＭＤの中での鏡の揚動は根本的な制限である場合があるが、ＬＣＤ内の照明角度に対する画像コントラストの感度は、ラップトップコンピュータ及びデスクトップモニタにおいて使用されるさらに大型フォーマットのＬＣＤで現在周知である種々の手段により改善されてもよい。同等な角度拡大手段がミクロサイズのＬＣＤ及び／またはその中でそれらが使用される光学システムのために開発されるのであれば、現在の発明の類似した例が、画像コントラストを著しく削減することなく、ｆ／２．０（＋／−１４．５度）及びさらにｆ／１．７（＋／−１７度）の映写システムについて作成できるであろう］。

下部三角形３１８は、各それぞれの経線（ＸとＹ）のＬＣＤアパーチャ３０４のサイズにより制御される。これらの２つの幾何学的な条件を組み合わせると、方程式１と２の各経線での変形である、方程式（５）において示される式が生じる。この式は、図１３の同じ角度変換方法を使用して任意の他のＬＥＤアレイ照明用途に一般化できる。

このような疑似ケーラー（焦点面対焦点面）光結合方法を使用することは、一般的な実務では極めて安定しているが、図１Ａから図１Ｂ、図２Ａから図２Ｂ、図３Ａから図３Ｂ、図５Ａから図５Ｃ、及び図１１の独特の密集したＬＥＤ光源アレイを用いるその特定の実施形態は安定していない。さらにこのような配列が、事実上（ＬＥＤアレイ３００などの）平面的な光源アレイから（ＬＣＤ３０６などの）平面的な照明ターゲットに光を効率的に結合するには好ましいことが示されるであろう。

プロジェクタシステムの使用では、Ｘ_LCDとω_LCDは、設計意図により固定されているため、許容される照明サイズ及び最大照明角度の製品は方程式５によって定義される。Ｘ_LCDが（１．２インチ対角線で４：３アスペクト比のように）２４．３８４ｍｍであり、ω_LCDが（ｆ／２．４の例でのように）１２度であるとき、照明器サイズ及び角度の製品は、正弦法則により示される５．０７とは対照的に約５．１８３でなければならない。＋／−２５度では、正弦法則によって制限される照明器サイズは図１３のタンジェントにより決定される幾何学的配列により支配されるサイズよりわずかに大きい。実際のシステム例では、これらの関係は、光源パネルアレイ３００と焦点システム３０８とＬＣＤパネル３０６との間に配置される任意の誘電体媒質の屈折率にも依存する。初期の発明で説明された設計の多くでは、有利なことにこれらの空間は、屈折率が約１．４９を有する誘電性ビームスプリッティング立方体により占有されていてもよい。これが当てはまると仮定されるとき、それは照明角度θ_ILL、３２２だけではなく有効焦点距離３１０（及び３１１）の値にも影響を及ぼす。光学方向コサインは、あらゆる誘電体−空気境界全域でエテンデュ（ｅｔｅｎｄｕｅ）の保全を維持するが、屈折媒質内の光の物理的な経路長（及び角度）はスネルの法則によって空気中の屈折率が異なる。

曲線状の壁のビンとまっすぐな壁付きビンの出力アパーチャが同じにされ、例えば１．６ｍｍに設定されると、性能の比較は公平に行われる。それぞれの場合では、同じ数のＬＥＤチップ及びビンが、図１３の許容される照明アパーチャ３０２の中に収まる。完全視野カバレージのために方程式５及び有効照明角度（＋／−２５度）を使用すると、照明アパーチャは１１．６２ｍｍ×８．７１ｍｍであり、アパーチャあたり約４０個のビンがある。その結果、総有効ルーメンは、図１４では、深さ１７４ミクロンのまっすぐな壁付きビンの場合と深さ１．５ｍｍの曲線状の壁のビンの場合との両方について、シート８８及び９２で使用されるプリズムについて頂点半角度（β₁＝β₂）としてプロットされている。

図１４は、これらの条件下では、まっすぐな壁付きのビンの性能が、検討されているプリズム角度の範囲を通して、約１２％、より深い曲線状の壁のビンの性能を上回ることを示している。他の用途のために曲線状の壁のビンとプリズムシートのさらに有利な組み合わせがある可能性があるが、まっすぐな壁付きのビンの使用は図１３のシステムについて好ましい。これは、より浅いまっすぐな壁付きビンアレイの製造がさらに深い曲線状の壁のビンアレイより容易であるので便利である。

Ｋ．ＬＥＤ充填ビンアレイからの光フラックスの再利用及び再使用
アレイ内の各ビンからの再利用されたＬＥＤ出力光の再利用は、図１Ａから図１Ｂ、図２Ａから図２Ｂ、図３Ａから図３Ｂ、図５Ａから図５Ｃ、及び図１１の本発明での上昇する効率にとって欠かせない。プリズムシート８８及び９２は、該２つのプリズム層を通過する光線の軌跡が、それらの出元であるビンへ潜在的な出力光を戻す全反射を受けない、一定の許容角度だけでビン８２から出力光を透過させる。一般的には、全反射は、ちょうどｓ偏光光線が図１１の反射偏光子８４で反射から戻されたように、影響を受けた光線をビンアレイ８２に向かって後方に戻す。図１１の偏光再利用機構は、誘電性偏光変換層８６及び金属性偏光変換層１０６と１２５の作用のために、ただ一度の往復で、遮られた偏光状態を透過偏光状態に無事に変換するが、偏光されているのか、あるいは偏光されていないのかに関わりなく全反射された光線の変換が成功するかどうかは、前述された表面傾斜微細構造などの角度ランダム化の手段があることにも左右される。

再利用された光線の最も効率的な再利用を容易にする光学経路ランダム化の手段を調べる前に、我々はいくつかの追加の再利用機構及び構成を紹介する。

Ｌ．（図１５Ａから図１５Ｅ及び図１６Ａから図１６Ｄのような）疑似ケーラー角度変換照明システムにおける半球形の再利用ミラー
半球形のミラー３３２は、さもなければ無駄になるであろうＬＥＤ光源アレイ３００からの３３４などの高角度光出力を収集し、リダイレクトするために、図１５Ａから図１５Ｅのように図１３の本発明に加えられる。

球形３３２の焦点は、その曲率中心である図１５Ａの点３０１にある。球形の内部反射面に衝突する、この点３０１（または近く）から発する任意の光は、その出元から中心点３０１に（また近くに）戻る。したがって、反射球形（つまりこの場合では、反射半球体）はその中心の近傍から発する光のリサイクラ（recycler）として機能する。

図１３の疑似ケーラー角度変換システムは、実例となる光線３５４のような集光素子３０８の物理的なアパーチャを通過する光線だけを処理する。このアパーチャを超えて移動する３３４、３３８及び３５５のようなさらに高い角度の光線は使用されなくなる。半球体３３２は、反射的にそれらを回収するための手段となる。ほぼＬＥＤアレイ３００の出力アパーチャ３０２から発する実例となる高角度光線３３４を考える。半球形のミラー３３２の焦点３０１はこの点３０２に配置されるので、３３８のような広角光線はその最初の出て行く経路に沿って反射的に戻される。この復帰機構の別の例として、ＬＥＤ光源アレイ３００の左端縁点３３７を離れるＬＥＤ出力光線３３８を考える。光線３３８は、その内側の点３３６で半球形のミラー３３２に到達し、反射後、厳密には同一ではない場合も幾何学的に予測可能な光学経路に沿ってその対応する右端縁点３３９にある光源３００に戻る。ミラー面３３２上の傾斜誤差だけがアレイソース３００内の正確な光学復帰に干渉する。

光線３３４、３３８及び３４０により説明される対称的な幾何学的配列が、光源中心点３０１から特定の距離、つまりＸ_ILL／２、アレイソース３００の左端縁ビンから出る光線３３８が、アレイの中心点から等しい距離のアレイの反対の端縁上の端縁ビンに光線３４０として戻ることを決定する。この幾何学的配列は、さらに複雑な面外のスキュー光線だけではなく、図１５Ａに描かれている光線のような近軸光線にも当てはまる。

図１６Ａから図１６Ｄは、ワイヤフレーム様式の半球形ミラー３３２の４つの異なる斜視図３４０を示す。平面図３４２（図１６Ｃ）は、集光レンズ３０８及び全ての有効出力光線の通過に必要とされる正方形のアパーチャ削除部分を示す。側面図３４６（図１６Ｂ）は、ミラーの表面積に正方形の削除部分３３４が及ぼす影響を示す。図１６Ａと図１６Ｄの斜視図は、有効ミラー表面をさらに明確に示している。名目ミラー半径Ｒ、３１９は、Ｒ＝ＦＬ／Ｃｏｓθ_ILLであるとして、図１３と図１５Ａの三角形３１８の幾何学的配列により選ばれる。

図１５Ｂから図１５Ｅの象徴的な断面で最も一般的に描かれているような光源３００は、多くの正方形、矩形、または円形の光源発光アパーチャのいずれか１つである場合がある。全てはなくてもいくつかの実用的な例は、本発明における９０のような下部プリズムシートと上部プリズムシート、本発明では単独で使用される平らな壁付き（または曲線状の壁の）ビンアレイ８２、本発明の（図示されていない下部プリズムシート及び上部プリズムシートのケースを含む）個別の平らな壁付き（または曲線状の壁の）ビン３５０、及び／または商標名Ｌｕｘｅｏｎでルミレッズ（ＬｕｍｉＬｅｄｓ）によって製造されるような市販の別々にパッケージされたＬＥＤ３５２の１以上に結合される図３Ａから図３Ｂ及び図５Ａから図５Ｃの平らな壁付き（または曲線状の壁付き）のビンアレイを含む。最高出力用途の場合には、８２、９０及び３５０のように構造化される光源が、１ｍｍ²あたりのルーメンを最大にする構造として好ましい。

Ｍ．（図１７から図１８のような）疑似ケーラー角度変化照明システム内のフレネル型半球再利用ミラー
図１５Ａ及び図１６Ａから図１６Ｃに使用されるようなさらにコンパクトで空間的に効率的な形式の半球形の再利用ミラー３３２が図１６Ｄのワイヤフレーム斜視図３７０及び図１７のシステム断面に示されている。本発明のこの形式では、図１６Ａから図１６Ｃの半球形の再利用ミラー３３２は、例えば図１６Ｄと図１７の４番目のスライス３７２などのｎ個の半球形のスライスに分けられている。これらのスライスを切断することは、疑似円柱フレネル型ミラーを作るのに類似している。環状の反射素子３７４の形を構築するために使用される多くの考えられる設計方法の内の１つは、円筒管の仮想内径Ｄ_c、３７６を、（図１６Ｄ及び図１７のように）集光器要素３０８の空間的な外形３４４を取り囲む境界となる円の内径であるとして制約することである。この場合には、円筒状に切子面のある反射管であるものの内部切子面３７６は、（強化アルミニウムまたは保護銀などの）薄い高反射性の前面金属性コーティングを含む。

本発明の考えられる１つの例は、図１７の断面に図示されるような擬似フレネル切子面角度の７リングミラー設計である。標準的なフレネル設計でより通常当てはまるように、各リングに単一の半球形の半径を使用するよりむしろ、切子面半径は各連続するリングについて別の値で設定される。いずれにせよ図１７のように、適切なフレネル型半球反射再利用管が生じる。

図１７の７リング構成は、以下の幾何学的配列の推論（ａｒｇｕｍｅｎｔｓ）に沿って作成される。集光器レンズ３０８のための経線端縁長は、ＣＬＸとＣＬＹとして解釈され、対角線長ＣＬＤは幾何学的配列により決定される。簡単にするために、各リング３７２には等しいリング高さＲＨが与えられる。ＬＥＤ照明器アレイ３００は、等しいＸとＹ経線端縁長、ＸＩＬＬをもって考えられる。集光器レンズ３０８の上部焦点距離と下部焦点距離ＦＬ１とＦＬ２は、本発明では、領域３８０と３８２（等しい媒質、等しい値）の中の媒質、撮像素子３０６のアパーチャサイズ、及び撮像素子３０６と集光器レンズ３０８の間に必要とされる物理的な空間に依存する値を有する。開始点として、各リングセクションの曲率中心は光源アパーチャ３００の中心点３８４に位置する。他の焦点、つまりセクション毎の別の焦点も再利用分布を微調整する手段と見なされてよい。内部管直径３７４は、集光器レンズの対角線長ＣＬＤより短くされない。Ｎが１から７に等しい、この実例となる構造における各ｎ番目のリングセクションの半径Ｒ_Nは方程式６で示される。

該７リングセクションのための１つの薄型支持管の形状は台形の断面３８６に示されている。反射リングのためのこのような支持形状または基板は、リングセクションの数が増加するにつれてさらに薄くなる。構造全体３７０はプラスチックセクション（半分または３分の１）で成形し、それから共にパチッとしめる、あるいはそれ以外の場合捕捉される成形部分の抽出を可能にするために動的射出成形を使用して完全に成形できる。１つの数値例として、Ｘ_LCDが２４．３８４ｍｍであり、ＦＬ₁が３９．５４ｍｍであり、屈折率１．４９の媒質で充填されると、ＦＬ₂は空気中では２６．２１ｍｍであり、Ｘ_ILLは１２ｍｍであり、したがってＣＬ_Xは３５．５４ｍｍであり、ＣＬ_Yは２９．４６ｍｍであり、ＣＬ_Dは４６．１６ｍｍであり、６ｍｍのリングセクション、高さＲＨの場合、連続リング半径はそれぞれ４６．５４、４７．６９、４９．５５、５２．０３、５５．０５、５８．５４、及び６２．４１である。

図１８は、本質的に円筒形３９０の内部リングの回りにも根本的に異なる反射再利用構造が配置された、類似する構造を示す。本発明のこの関連する構造では、実例となる１３リングセクションのそれぞれが、各コーナーキューブのアパーチャ内の光線束が入射方向に沿って通常逆反射されるように、その最適ポインティング方向に照準が定められている、３９２などのコーナーキューブ反射器の円形アレイを含む。これは、各連続円筒リングセクション内のコーナーキューブの別々の照準を必要とする。

Ｎ．再利用された光の効率的な再利用に影響を及ぼす要因
光源３００からの光の再利用がプリズムシート８８と９２内の全反射から生じるかどうかに関係なく、半球形の反射器３９２からの反射、フレネル型半球形反射器３７０の環状の切子面からの反射、コーナーキューブ型逆反射器３９４からの復帰光、または、復帰の同等な形式、それらの出元から光源３００の内部にこのように戻る光線方向は、使用可能な増分出力としては以後の再透過のために誤った角度方向にある。戻される光の出る角度方向を変更するために光源内３００に手段が存在し、光源３００内にまたは光源の外部に人工的に設けられない限り、図３Ａから図３Ｂ、図５Ａから図５Ｃ、図１１、図１３、図１５Ａから図１５Ｅ、図１７または図１８のシステムの総光出力に正味増加はない。正味出力光増加があるためには、なんらかの角度変更機構を導入する必要がある。光を戻す収集光学光経路は、集光器素子３０８を通る透過が可能になるように、角度方向の十分に大きな変更を得なければ（ｎｅｔ）ならない。

呼び出すことのできる１つの潜在的な角度変更手段は、関係する全ての反射、屈折及び回折を含む光源３００の物理的な構造を通る復帰光の再通過である。この場合では、光源アレイ反射ビンはランダム化空洞として働く。再利用された復帰経路は、もとの出力経路とまったく同じではないので、光源３００への復帰は通常発生点からの空間的な偏位をもって発生する。この空間的な偏位のため、光源３００を通る再利用の出力角度に対する正味の影響は極めて異なる場合がある。図１５Ａの光線３３８は、アレイの左側にある反射空洞内で発したが、右端縁にある反射空洞に光線３４０として戻る。

この空間的な偏位にも関わらず、角度方向の収集変更は、最終的な出力透過が集光器レンズ３０８のアパーチャ内のどこかで発生するように、再利用される出力光が、存在するならばプリズムシート８８と９２を通過するほど十分に大きくなくてはならない。有利な角度変換の可能性は、以下のようにして促される。

図１９Ａから図１９Ｂは、ビンアレイ層８２（ビン側壁の拡大部分を示す図１９Ｂ）を含む本発明内にビン要素４００を含む１つの実例となるＬＥＤの基本的な概略断面を示す。この同じ一般的な構造は、図１３、図１５Ａから図１５Ｅ、図１７及び図１８の一般化された光源３００内だけではなく、図３Ａから図３Ｂ、図５Ａから図５Ｄ及び図１１に出現する。断面４００に示される全ての主要な表面（及び界面）は、滑らかで規則正しい鏡面反射する表面、滑らかで規則正しく屈折する界面で描かれている。これらの本来の環境下では、発せられた光線４０２の経路は完全に決定論的である。光線４０２は、光線４０４としてサファイア基板１２５、光学封入媒質１０１を通過し、それから光線４０６として外側へビン４００上の媒質（通常は空気）の中に移る。完全スネルの法則の屈折は、それぞれ点４０８と４１０、基板／充填媒質境界、及び充填媒質／空気境界で発生する。前述された反射再利用機構を介した反射復帰時、各反射のための損失によりエネルギー内で補正され、この光線は、光線４１２として、その出軌跡４０６からある程度の距離だけ変位されて戻る。この特定の軌跡の復帰位置は、おおよそでしかなく、単に説明のためだけである。それにもかかわらず、屈折そして点４１４及び４２２と、点４１６での反射とにもかかわらず、光線経路セグメント４１２と４１８と４２０とは、少なくともこの場合には入射復帰光線軌跡４１２と異なる実質的な出力光線４２４方向を生じさせない。この状況がこのように留まる限り、そしてどのくらい多くの復帰サイクルがビン４００（または任意の近隣のビン４００）の間にあったとしても、システムの有用な出力光に対する効果的な正味貢献はないであろう。

この結果の過程変更は構造上のランダム性の導入を必要とする。

Ｏ．（図２０及び図２１Ａから図２１Ｅのような）構造上のランダム性及び再利用効率
構造上のランダム性の１つの形式は、（複数の非常に拡大された考えられる例の内の１つだけ、ビン側壁１０６上の波紋が起きたミクロ表面を示す）図１９詳細４３０でのように、平均的な表面傾斜の回りでの連続面傾斜誤差４３２の存在を奨励することにより生じる。一般的には約＋／−５度より大きくないこのような傾斜誤差は、多くの場合に表面形成中に生じるとても大きい、または極小の欠陥として自然に発生する。このような極小の特徴は慎重に導入できる。どちらかのケースでは、図１９Ａから図１９Ｂに描かれている再利用された光に対する影響は、角度リダイレクションの正味変更を増加するために通常の反射及び屈折と組み合わされて作用する。このような表面欠陥は、＋／−９０度の角度範囲を超え、光線を散乱するさらに粗く、さらに突然の表面欠陥とは明白に区別される。散乱表面は角度変換成功の可能性を増加する一方で、それらは、それ以外の場合最初に出力光線が無事に逃れるのを妨げることもある。

非散乱微細構造は、球状粒子の衝突により生じる物理的な表面変形により引き起こされた表面傾斜におけるゆるやかな凹みまたは窪みである。これを達成するための１つのプロセスは、球状粒子が液体の流れの中に含まれる液体ホーニング（liquid honing）と呼ばれている。このための別の手段は、図４Ｂのような型ツール１２８の側壁１２７の中への表面レリーフパターンの機械加工（または穏やかなエッチング）である。型ツールで作られるこのようなパターンは、成形されたまたは浮き彫りにされたパーツ図４Ａに転写される。

構造上のランダム性の影響の１つの例は、図１９Ｂ、詳細４３０に示されるように実例となる復帰光線４１８の挙動により示される。この入射する復帰光線４１８は、表面垂線４３４の回りの点４１６で平らな平均的な表面から反射する。破線の光線軌跡４２０と４２４は、平面図に示されるように、表面が平らであるならば通常の光学経路を表す。点４１６での局所的な微細構造が、もとの表面垂線４３４に関して５度または６度以上傾く表面垂線４４０を生じさせるとき、反射された光線４４２及びその反射された出力成分４４６は、それら自体同等な量だけ傾き、この場合には好ましい出力方向にさらに近くなる。

復帰光線がビン４００を通るその移動中に行う表面反射と屈折が多い（高効率）ほど、結果として生じる出力光線はそのさもなければ理想化された軌跡からさらに逸脱することになる。

臨界光学界面で変化する角度の程度は、再利用可能のパーセンテージを高める。その結果、別のグループは好ましい受け入れ範囲近くにまたは受け入れ範囲内に戻るが、光線のあるグループは好ましい出力受け入れ範囲外でさらに遠くに戻る。図７から図１０及び図１２の初期のシステム性能分析の場合と同じように、このような正味改善の大きさを予測するには、扱いづらく高価である直接的な実験、または前述された等しく予測的な実際的なコンピュータモデルのいずれかが必要になる。スキュー光線及び複数の反射と屈折の可能性が分析予測を複雑にする。

角度変化微細構造は、媒質／空気界面４０６と、サファイア界面４５０及び４５２と、ＬＥＤの反射復帰ミラー１２５とに類似した（あるいはさらに大きな）利点をもって適用できる。

図２０は、ビン４００の別の概略断面を示し、今回は、角度変化影響を、それらが下部プリズムシート９２と共に発生するときに描いている。ビン側壁１０６に（及びおそらくビン媒体の空気との界面に）適用される微細構造のおかげで、プリズムシートの角度変化作用と組み合わせて、それ以外の場合プリズム内の全反射により遮られる光線の復帰軌跡は、出力を達成する軌跡に変換できる。いくつかの変換された出力光線は、すでに好ましい角度範囲（つまり、集光器要素３０８のアパーチャを通過するもの）内にあるものを増加させる。同は好ましい角度範囲外に存在し、前述された逆反射または半球形の反射により、ビン４００のアパーチャ、または近隣のビン４００に戻るプリズムシート出力光線に当てはまるであろう。

この特定の復帰機構の一例は、連続光線セグメント４５０、４５２、４５４、４５６、４５８、４６０、４６２、４６４、４６６、４６８、４７０、４７２及び４７４の挙動により図２０に描かれる。図面の平面の中に（または中から）方向成分を有するＬＥＤ１１８内で始まるこの特定の光学経路では、光線セグメント４５６の軌跡がプリズムの誘電体媒質の臨界角度を越える点でプリズム切子面に垂線との角度を強制するほどである。したがって、反射光線セグメント４５８はプリズム要素全域を移動し、点４６１で対向する切子面に衝突し、そこでそれは臨界角度も超え、それによりその方向が実質的にはその出元からビン及びＬＥＤの中への後方である全反射光線セグメント４６０を生じさせる。この復帰プロセスによって、発せられたＬＥＤ光線４５０は、その第１の通過でシステムの有効な出力光になることができないが、光線がセグメント４６２、４６４、４６６、４６８、４７０、４７２及び４７４を介してビン４００内で反射及び屈折を続けるので別の可能性を得る。この光学経路は、ビンの点４７６と４８２で反射を、プリズムシート基板表面点４８４で屈折を、ビンの側壁の点４７８と４８０で反射を含む。この結果、プリズムシート出力光線４７４が、好ましい角度範囲内で出力として透過して、増分的に総有効出力を増加させる。

プリズムシート９２及び複数の復帰反射と屈折を使用しないと、もとのＬＥＤ出力光線セグメント４５０、４５２、及び最終的に４５４は、好ましい角度範囲外に留まることになるであろう。

図２０は、例えば図１７のようなフレネル型半球再利用ミラー３７０の反射する切子面から反射して戻ったと推定される一般化された外部復帰光線４９０に対するシステムの収集影響を描く。相対的に高い角度光線４９０は、光線セグメント４９３、４９４、４９６、４９８、５００、５０２に沿って、そして最終的には出力セグメント５０４として図２０のシステムを通って遡る。これは、この種の多くの考えられる光線軌跡例の一つにすぎない。点５１０で導入された空間的に変化する表面微細構造なしに、光線セグメント４９６は、破線の軌跡セグメント４９７に沿って反射し、破線の経路セグメント５１２、５１４及び５１６に沿って外側へ続行し、経路５１６は、好ましい角度出力範囲の十分に外に向かい、実質的には入射復帰セグメント４９０の角度方向で改善されない。点５１０での表面微細構造の結果、実際の出光線経路セグメントは引き続いて４９８、５００、５０２及び５０４であり、光線セグメント５０４は好ましい角度範囲内で十分に外へ向く。

ビン側壁１０６に沿って作成される微細構造は、いくつか挙げるだけでも球面バンプ、球面凹み、正弦波振動、プリズム成長、プリズム凹み回折格子などの局所的な表面傾斜を空間的に変える任意の幾何学的配列であってよい。一般的には、表面傾斜の滑らかまたは予測可能な変動のある球面反射する表面または回折表面テクスチャの利益になるように、拡散散乱型表面テクスチャは避けられるべきである。

類似する空間的に変化する表面の変型は、図２１Ａから図２１Ｅの概略断面に示されるなど、１以上のビン３００内の他の材料界面のそれぞれで有効である。図２１Ｅの詳細６００は、図６にスケッチされるように、ＬＥＤ１１８及びその一体化した層の拡大を示す。透明なＬＥＤ基板１２０（本フリップチップ技術ではサファイア）は、上部の平らな表面６０２及び下部の平らな表面６０４を有する。これらの表面のどちらかまたは両方とも、本質的にまたは意図的にのどちらかで、描かれている球状に波紋が付けられた（またはくぼみのある）構造などの非散乱、連続変化微細構造を含むように改変されてよい。微細構造深さがエピタキシャル層自体の厚さ、及び数ミクロン等を越える構造上の期間より十分に少ない（約１ミクロン等）限り、エピタキシャルＬＥＤ素子層１２２は下部基板表面６０４上で表面傾斜変形物に準拠して成長する可能性がある。このようにして、金属電極ミラー１２５も表面パターンに適合する。

表面微細構造も、それぞれ図２１Ａから図２１Ｃの拡大された詳細６０６で示されるように、ビン３００の誘電体−空気界面６０４で形成されてよい。空間的に貢献する多くの考えられる微細構造の中で、変化する屈折角度は、図２１Ｃに示される球形の小型レンズ（または球形の凹部）と、図２１Ｂのようなメサまたはリブと、図２１Ａのようにプリズム構造またはピラミッド構造とである。

これらの追加微細構造の結合された影響を描く１つの光線経路例も、高角度復帰光線６１２で開始する図２１Ｄから図２１Ｅに示される。この光線がビン構造を通って戻るにつれて、それは、点６３０、６３２、６３４、６３６、６３８及び６４０において潜在的な方向改変機構に遭遇する。収集結果は、再利用された出力光線６２４が入射光線６１２とは大きく異なるものになっているという点である。

Ｐ．外部再利用との角度再利用（図２２Ａから図２２Ｂ）
本発明のいくつかの用途では、再利用される光の再利用を、ビンアレイ３００自体のビンの中で以前にもたらされた角度変更機構から空間的に分離する際に優位点がある。このような機械的な分離は、外部角度変更光学システム６５０を、図１５Ａ、図１７、及び図１８の光源アレイ３００と集光素子３０８の間に追加することにより、図２２Ａから図２２Ｂのように可能である。２つの協調する外部要素の内の１つ、つまりミラー６５０は、それ以外の場合集光素子３０８の入力アパーチャを見失うであろう光源アレイ３３０から高い角度の光線を収集（し、次にリダイレクト）するために使用される。協調する光学素子、つまり角度変更光学層６６２付きのライトパイプ６５４は、光源３００上に配列され、その結果それは、同時に意図的にその中に結合される広角光を処理する一方で最小光学影響の光源の狭い角度出力光を透過させる。光学層６６２は、方向を大きく変更せずに光線６６４などの適度に平行にされた光を透過させるように構成される。しかしながら、層６６２は、光線６６６などのさらに斜めに向けられた光についてはるかに異なって動作するように構成される。

Ｑ．（図２２Ａから図２２Ｂ及び図２３Ａから図２３Ｂのような）楕円形のトラフによる収集及び再利用
この光収集リダイレクト手段は、内部反射側壁で作られる４面を持った反射ボックスの形で配列される、対向する楕円形の反射トラフ、６５２と６５３に加えて６７０と６７１の２セットから構成される。４つの楕円形トラフのそれぞれは１個につき２本の焦線を有し、一方は通常光源アレイ３００の出力平面内、及びライトパイプ６５４で、あるいはライトパイプ６５４近くの対になって結合した１つの位置にある。楕円形トラフ６５３に関して、２本の焦線は６５８と６６０として示される。焦線は図２２Ａの楕円形の中の点のように、そして図２２Ｂの詳細６５１の斜視図の中の線のように表示される。他方の焦線６６０は、図示されるように光学ライトパイプ素子６５４の１つの平行する端面（または端縁）または端面近くに配置されるが、例えば、焦線６５８は、光源アレイ３００の中心部分または中心部分の近くに配置される（例えば中心点３０１を通る線）（楕円形の曲線が２つの関連する焦点を有するが、楕円形トラフは２つの関連する焦線を有することに注意する）。このようにして、その中心点３０１を通る線または線近くにある光源アレイ３００から発する全ての光は、焦線６５８により収集され、対応する焦線６６０を効率的に通る反射面６５３を介してライトパイプ６５４の中に結合される。

この収集及びリダイレクションの挙動は、その全てが、それらが集光素子３０８の入口アパーチャを見失う運命にあるほど高い角度でその中心点３０１の近傍から光源アレイ３００を離れる複数の実例と成る光線６７０、６７２、及び６７４によってもたどられる。図２２Ａに示される光線経路は、前述されたコンピュータモデルにより実際にたどられる経路であり、図２２Ａから図２２Ｂに描かれている形状はコンピュータモデルにより実際に作成される形状である。光線６７０は、楕円形トラフ６５３に向かって伝搬し、点６８０でそれに達し、そこでそれは光線６６８として対応する焦線６６０に向かって反射される。光線６６８が正確に焦線６６０を通過するかどうかは、光源アレイ３００の出力アパーチャ内のその発生点の正確な位置に依存する。この特定の実例となる光線経路６６８は、実際には数学的な焦線６６０を単に外れるが、その右端縁面６８８を通って依然として無事にライトパイプ６５４に入り、その後全反射により多数のライトパイプ反射を行う。同じ挙動は、光線６６６としてライトパイプ面６８８に向かって点６８８で素子６５３によって反射されるより小さな角度の光線６７２によって示される。光線６６６はライトパイプ６５４内で全反射も行うが、それらはさらに鋭角の光線６６８から生じる全反射より数が少ない。

図２３Ａから図２３Ｂは、図２２Ａから図２２Ｂの本発明のより説明的な断面図を提供し、図１３の映写システム内でのその完全な位置決めを示す。対向する楕円形のミラー６５２と６５３は、同等に傾けられた楕円６７６と６７５の実線セグメントとして表現される。ミラー６５２の斜視図が、明らかにするために追加される。楕円形の曲線６７５と６７６は、代わりに光源アレイ３００の出力アパーチャ平面内、または出力アパーチャ平面近くにあるように作られている共通したそれらの焦線６５８の回りに断面図２３Ａの平面内で回転されている。楕円形の曲線６７５と６７６との間の回転の程度は、ライトパイプ６５４の対向する端縁面（６８５と６８８）とのそれぞれの二次焦点（６６０と６６１）の符合により確立される。この符合は、光源アレイ３００よりも上側のライトパイプ６５４の高さＨに幾何学的に依存する。図１３のように、平面的な光源３００と、集光素子３０８と、空間的な光変調器３０６との間の距離は、（対応する媒質の屈折率が異ならない限り等しい）上部焦点距離と下部焦点距離ＦＬ₁とＦＬ₂によって設定される。

Ｒ．（図２２から図２５のような）ライトパイプによる再利用及び再使用
その４つの端縁面（６８３、６８５、６８７、６８８）のいずれかを通るライトパイプ６５４に結合される光線のいずれも、ライトパイプ層６６２によるなんらかの協調的なアウト−カップリング（ｏｕｔ−ｃｏｕｐｌｉｎｇ）作用なしに集光要素３０８のアパーチャに入ることはできない。

スラブ７００（図２４Ａ）と、鋭く傾斜する端縁のあるスラブ７０２（図２４Ｂ）と、徐々に先が細くなっている端縁のあるスラブ７０４（図２４Ｃ）とを含む、ライトパイプ６５４の複数の好ましい形式が、図２４Ａから図２４Ｃに概略して示されている。図２４Ｃの徐々に先が細くなっている端縁７０６は、ライトパイプ内の全反射に適したほぼ＋／−４２度へ、入力光の＋／−９０度までを効率的に収集する理想的な角度変換器として構成されてよい。スラブ構造７００、７０２、及び７０４は、それらの結合端縁の領域内ではないが、それらの上面または下面のどちらかまたは両方でアウト−カップリング層６６２を含みうる。

特に、ライトパイプ層６６２は、ライトパイプの全反射の優勢な状態を無効にするために選択的に配列され、そうする上で、それ以外の場合閉じ込められる光線をライトパイプから外へ、そして集光素子３０８に向かってリダイレクトする。アウト−カップリング層６６２の１つの例は、ライトパイプ断面７１０及び実例となる表面層拡大７１２（断面）と７１４（斜視図）によって図２５に概略で表される。実例として、左入力光線７１４は面６８５を通ってライトパイプ６５４に入り、光線セグメント７１６内で進み、その断面が詳細７１８で拡大され、その斜視図が詳細７２０で拡大される領域７１２にある層６６２に達する。光線セグメント７１６の挙動は、層６６２内のどこを光線が移動するのかに正確に依存する。２つの実例となる軌跡７２２と７２４は、一般化された光線７１４と実例となる極小面７２６について示される。実例となる光線セグメント７２２は、平面７２８上の層６６２の表面７２６に衝突し、光線セグメント７２８として全反射によって続く。実例となる光線セグメント７２４は、傾いた切子面７３０で表面７２６または層６６２に衝突し、続行する光線セグメント７３２としてさらに急激に上方へ全反射される。傾いた切子面７３０が非常に鋭い角度リダイレクションを生じさせるため、光線７３２は、上部ライトパイプ表面７０５に達すると全反射の条件を履行せず、アウト−カップリングされた（ｏｕｔ−ｃｏｕｐｌｅｄ）光線セグメント７３４として表面７０５を通って屈折する。

ライトパイプ層６６２は、２つ３つを挙げるだけでも、光散乱点、プリズム切子面、マイクロレンズ湾曲、ピラミッド、まっすぐな壁付き隆起、ホログラフィック光学素子、回折格子、及び図２５Ａから図２５Ｃに図示される先端を切り取った切子構造７４０の分散の結合を含む従来技術では既知の多様な方法のいずれかによりライトパイプの平面表面（上部、７０５または下部７０７）のいずれかの一体化された部分とすることができる。一般的には、図２２Ａから図２２Ｂの６６６のような全反射する光線が、実例となる点６９２のように層６６２内または層６６２上においてこのような破壊的なつくり（disruptive feature）に当たると、光線はその点での全反射のためにライトパイプの臨界角度を超えさせられ、その結果、光線６９４としてのそのリダイレクションと以後の屈折は、集光素子３０８の入口アパーチャ及び角度許容範囲内になる。

層６６２のつくりは、集光素子３０８に入るために適切な出力角度を有する光線にあらゆるライトパイプ光線を変換しない。いくつかの光線は、アウト−カップリングつくりから外れ、ライトパイプ内に閉じ込められたままである。他の光線は、システムに有効な角度より高い角度ではあるが、アウト−カップリングされる。しかしながら、集光素子３０８を通過する光に変換されるライトパイプの光は照明システムの効率を増加する。

層６６２におけるアウト−カップリング素子の収集作用にも関わらず、図２２Ａの実例となる光線６９６のようなライトパイプ６５４内に閉じ込められたままとなる光線は、最終的に別の可能性のために光源アレイ３００に戻る（循環し直す）。この場合では、光線６９６は、光線セグメント６９８としてその左端縁面６８５を通ってライトパイプ６５４を離れる。光線セグメント６９８の光源アレイ３００への復帰は光源アレイ３００に戻る任意の光を介して発生し、極めて異なる角度経路を沿って戻るものであり、実際には、光線６７４の経路などのさらに有利な経路に沿って戻りうる。

最高性能のためであるが、ライトパイプ層６６２内に形成されるつくりが、相互作用の結果として不利になるために、それらが実例となる光線６７４のような光源アレイ３００からそれ以外の場合有利な光線を生じさせるより、ライトパイプ内の実質的にさらに多くの光線に集光素子３０８に入らせることが重要である。ライトパイプ６５４と層６６２は光源アレイ３００と集光素子３０８の間に直接的に配置されるので、光線６７４などの光線のためのそれらの収集透過特性は、高度に透明で角度方向に最低限に破壊的でなければならない。

Ｓ．偏光再利用及び再使用機構
ＬＣＤなどの空間光変調器は、十分に偏光された光を効率的に利用するにすぎない（注記：ＤＭＤ内の金属性のマイクロミラーは偏光されていない光を効率的に利用する）。ＬＣＤを用いると、（図１３、図１５Ａから図１５Ｅ、図１７、図１８及び図２２Ａから図２２Ｂの発明のような）集光素子３０８を通過するＬＥＤ光源アレイ３００から出力される偏光されていない光の半分未満が効果的に使用される。この光のＬＣＤの活用効率を高めるには、未使用の偏光状態にある光のなんらかの部分をＬＣＤにより受け入れられる直交偏光状態で偏光される光に変換する対応する手段が必要になる。

このような偏光再利用のための１つの機構は、反射偏光層８４が、光の効果的な再利用及び再使用を生じさせるために、ビンアレイ８２のすぐ上（またはプリズムシート１５９のすぐ上）の偏光変換層８６と共に使用された、ＬＥＤ光源アレイについて図５Ａから図５Ｃ及び図１１の本発明に前述されていた。この第１の例では、偏光再利用、変換及び再利用は、上にじかにプリズムフィルムが加えられたアレイを形成する金属性の反射ビン構造の完全に範囲内に配列されている。一方の線形偏光状態は出力として透過される。他方は反射により遮られ、位相遅延及び反射により変換され、最終的に反射により再利用される。

図１５Ａから図１５Ｅ、図１７、図１８及び図２４から図２６のように、同じ偏光回収プロセスのいくつかの要素をそれ自体多層光源外部に配置することにより効率的に偏光された出力光を達成するための多くの他の方法がある。

Ｔ．（図１５Ａから図１５Ｅ、図１７及び図１８のような）ＬＣＤ入力に移動される反射偏光層
このような方法は、図１５Ａから図１５Ｅ、図１７及び図１８の照明システム発明において予想されている。偏光変更層と再利用層８４と８６は、偏光された出力ルーメンの実際的に同じ有利な利得をもってＬＣＤ３０６の入力アパーチャに移動されてよい。これを１つの例を通して確かめるために、図１５Ａの初期出力光線３５４と３５６が偏光されていないと仮定する。（ＬＣＤ出力アパーチャ３０４の直前に位置する）四分の一の波長の位相遅延層８６及び反射偏光子８４は、集光された光線と偏光されていない光線３５６とを直交線形偏光光線成分と、ｐ偏光出力光線３５８と、（変換層８６を通って戻るときに左円形偏光（ＬＨＣＰ）光線３６０になる）再利用されるｓ偏光復帰光線とに分離する。そして、ＬＨＣＰ復帰光線３６０は、集光素子３０８（例えばレンズ）を通って、復帰光線３６２として光源３００の中へと戻る。いったん光源３００の反射構造の内側に入ると、ＬＨＣＰ成分光線３６２は、偶数の金属性反射で、最終的には前述と同様に出力層８６、８４、及び３０６を効率的に通過する直交円形偏光状態ＲＨＣＰに変換する。

この同じ外部偏光回復機構も、金属性半球反射器３３２によって（前述されたように）処理される３３４と３３８のような高い角度の光線に適用する。３３８のような光線が最初に発せられると、それは偏光されておらず、したがって半球３３２の上の点５３６で反射に対する偏光変更を受けない。しかしながら、３３８などの光線が３６０などのＬＨＣＰ光線から生じるとき、外部金属性反射器３３２に達する光線は円形偏光の直交状態に変換する。

Ｕ．（図２６のように）集光器入力に移動された反射偏光層
受け入れがたい線形偏光状態のＬＥＤ出力光の部分を戻し、再利用する別の方法が図２６に概略して示されている。図１３及び図１５Ａから図１５Ｅの本発明でのこの特定の変形では、金属性半球反射器８０２は、（例えば、図１５Ａの金属性半球反射器を基準にして）その向きを逆転され、半径が拡大され、受け入れがたく偏光されている光の収集及び復帰だけのために使用される。一例として図示されている半球反射器８０２は、一般化された二次曲面でありうる。

図２６に概略して説明されるとき、反射偏光層８４は、集光素子３０８の真下と、ちょうど光源アレイ３００の出力アパーチャにある四分の一波長の位相遅延層８６の真下に位置する。この配列によって、（図１１のコンベンション（ｃｏｎｖｅｎｔｉｏｎ）の後に二重線で示される）１つの初期に偏光されていない出力光線８０４は光源アレイ３００の中心線から発せられる。実例となる光線８０４は未偏光のままとなり、一般的にはその四分の一波長の遅延層８６の通過により影響を及ぼされない。しかし、８０４が集光素子３０８のすぐ下の反射偏光層８４に達すると、それは設計によりその２つの直交線形偏光成分（ｓとｐ）、点８０８で半球ミラー８０２の左部分に向かって下方に反射する（図１１のコンベンション（ｃｏｎｖｅｎｔｉｏｎ）の後に破線で示される）ｓ偏光光線８０６と反射偏光層８４と集光素子３０８を通って端縁点８１２にあるＬＣＤ３０６に向かって外側に透過させるｐ偏光光線８１０に分割する。ｓ偏光光線８０６が平らな反射偏光層８４で反射するとき、それは未偏光光線８０４と光源３００のアパーチャ平面に垂直な表面の間の角度により設定される表面垂線に対する予測可能な角度で反射する。光線８０６が点８０８で半球反射器８０２に達すると、それは点８１４、つまりＬＣＤ３０６の中心点に意図的に配置される半球焦点に向かって偏光変更なしに反射される。半球焦点が点８１４で意図的に設定される場合には、反射光線８１６は光線８０６によって設定されるそのもとの経路に沿って、反射偏光層８４に向かって反射し、それから反射によってもとの出力光線８０４の経路に沿って戻り、今回はｓ偏光光線８１８として四分の一波長の遅延層８６を通ってその出元から光源３００の深さの中に反射して戻らなければならない。

光線８０４などの未偏光光線が位相遅延層８６を通過するとき、その通過はその偏光の状態に何の正味影響も及ぼさない。しかしながら、この素子を通過するｓ偏光光線８１８などの線形に偏光された光線成分は、光線の偏光の状態を線形から、この場合では左円形偏光に変更する。これを越えて、円形に偏光された光線（つまり左または右）の左右像（handedness）は、それが行う金属性の反射の度に逆転する。偶数の金属性反射が光源アレイ３００の中に、位相遅延層８６を通る出発の前に行われるたびに、その結果として生じる変換された出力光線は左円形偏光（ＬＨＣＰ）から右円形偏光（ＲＨＣＰ）に逆転する。したがって、位相遅延層８６を取って戻るこのように変換された円形偏光光線はそれらの対応する線形偏光状態に変換し、そのため反射偏光層８４を通って外側に透過できる。

この偏光再利用及び変換プロセスの結果は、結果として生じるｐ偏光光線が集光素子３０８の角度（及び空間）アパーチャに入る角度方向で生成される場合にだけ、電力利得及び効率という観点から見て有効な結果である。それらが実際にこの範囲に入る場合には、それらは前述されたようにその許容角度範囲内でＬＣＤ３０６に伝達され、それにより映写システムの全体的な照明効率を高める。

Ｖ．（図２７のような）同時偏光及び高角度回収
図２６の本発明は、回収され、再利用される潜在的に無駄にされる偏光状態の光だけを与える。図１５Ａ、図１７及び図１８のように、さもなければ無駄にされていた高角度光を回収し、再利用するために比較できる手段は提供されていない。

しかしながら、無駄にされる光の両方の成分（つまり、使用できない偏光角度と使用できない角度）を回収するための実用的な手段が、図２７の断面により概略して説明される。

前記に紹介された本発明のこの変形物では、反射偏光層８４及び四分の一波長の位相遅延層８６の位置は、図２６のものと同じままであるが、ここでは半球形の反射ミラー８０２が、前述されたのとほぼ同じように金属性の反射リングからなる平らなバージョン８５０に変換されている（図１７の３８６を参照のこと）。この場合には、各反射リングは、その曲率中心がＬＣＤ中心点８１４に固定される連続円形反射切子面（システム対称軸８４１の回りで円形）を含む。このようにして、照明光線８０４、８０６、８１６及び８１８の処理は、ほぼ図２６に前述されるとおりであり、したがって偏光回収への貢献もほぼ同じである。

しかし、反射ミラー８５０の平らな構成のため、以前は図２６の半球反射ミラー８０２の曲線状の表面により分散されていた光源アレイ３００によって無駄に生成された高角度光線（例えば光線８４０と８４４）は、ここではそれ以外の場合さらに有効な方向で光線をリダイレクトする能力を妨げる可能性のある（反射器の曲率などの）全ての障害物を持たない。この目的のため、第２の収集ミラー３７０が追加され、図１７に前述された同じ形で作られ、それぞれの反射リングの半径は以前のように光源３００の中心点３８４に中心がある。その結果、偏光されていないのか、あるいは円形に偏光されているのかに関係なく３７０によってリダイレクトされる全ての高い角度の光線は、追加の再処理のために光源３００のアパーチャ領域に戻り、それらが到着したのと（厳密に同じでなくても）実質的に同じ経路に沿って戻る。素子３７０の金属性の反射リングは、線形に偏光された光線の偏光状態（または欠落）、または、それらが受光し、リダイレクトする偏光されていない光線に影響を及ぼさない。素子３７０に達する円形に偏光された光線だけが、その左右像を逆転する。そして、光源３００のすぐ上にある位相遅延層８６の位置決めにより、この結果が起こりそうにない。

このようにして、反射素子８５０は層８４によりそれに反射される全ての光線を処理するが、反射素子３７０は集光素子３０８と反射偏光子層８４のそれぞれの収集アパーチャの外側に残る全ての光線を処理する。

この二分法の一例では、偏光されていない光線８４４のケースを考える。この光線は反射器３７０によって、偏光の変更なく、その光線８４６としての出元から光源３００のアパーチャに向かう方向に元に戻される。このようにして、光線８４４とその延長部８４６には光源３００によって出力される別の機会が与えられる。光源３００内の追加の反射は、光線の最終的な出力方向を、（例えば、光線８０４の方向に類似する方向などの）反射層８４の範囲内にある方向に変更する可能性がある。これが起こると必ず、この回収されたエネルギーのｐ偏光成分がシステムの外側を通過し、ｓ偏光成分が光線８１６、８０６、及び８１８と同様に再利用される。

この二分法の別の例では、素子８４と８５０の協調作用により光源３００に戻る８１８などの（偏光されていないのではなく）ｓ偏光光線のケースを考える。３００の反射アレイ素子との内面反射が、広角光線８４０と８４４に類似した、または広角光線の間の光線方向での最終的な再出力を引き起こす。このような光線は、１つの規約で前述のように変換での別の機会のために光源３００に戻される。それらの偏光エネルギーは、光源３００内の反射（及び変換）の結果境界光線８４３の角度より大きくないシステム軸８４１を基準にした角度を有するｐ偏光の収集再出力を生じさせない限り、素子８４と８５０と３７０との間の複数の反射として閉じ込められたままである。

図１７の発明において最初に適用されるように、素子３７０の切子面反射リングは、偏光されていない高い角度の光線を受光し、有効な角度への変換及び偏光を光源３００内の内部機構に完全に任せる。

Ｗ．（図２８Ａから図２８Ｅのような）照明回収及び再利用の一般化
図１３、図１５、及び図１７から図２７の本基本的な映写システム照明器発明だけではなく、図３Ａから図３Ｂ、図５Ａから図５Ｅ、及び図１１の基本的な光源アレイ発明でも具現化される回収機構と再利用機構は、理論的な効率限度に達するための手段としてではなく、システムの光学非効率を減少させる手段として適用される。以下にさらに示されるように、根本的な法則及び幾何学的な関係性が、所与の空間、角度、偏光、及び波長の制約の中で最大の光変換効率を決定する。

本発明は、３００などの所与の光源アレイ内でのＬＥＤのさらに高い密度を達成するための光学効率を備える。図２８Ａに要約される方法が、危うくされる効率の程度を削減するために導入される。

図２８Ａは、これまで導入されてきた基本的な発明要素を一般化する概略断面として働き、図２８Ｂから図２８Ｅは使用できる互換性のあるＬＥＤ光源を要約する。光源３００は、この図では、そのテーパ付きの反射側壁が主に金属性の鏡面反射する挙動を有する隣接する反射空洞（つまりビン）の中に置かれる別々のＬＥＤチップの使用によって区別されるＬＥＤ要素の二次元アレイである。テーパ付きの側壁は誘電体−空気境界層で発生する全反射により作成することもできるが、この形式は（いくつかの角度での全反射の失敗及び偏光変換機構の欠如のために）金属性の境界よりいくぶん低い正味光学効率を達成し、最高の出力効率を必要とする用途では好ましくない。光源３００のいくつかの具体例が、図２８Ｂから図２８Ｅの詳細８００に提案される。図２８Ｂは、図３Ａから図３Ｂ、図５Ａから図５Ｅ及び図１１に層８２として導入される基本的な二次元反射ビン構造を表す。角度再利用が半球反射器８６２を介して追加される。図２８Ｃは、図３Ａから図３Ｂ、図５Ａから図５Ｃ、及び図１１のプリズムシート再利用手法を要約する。図２８Ｄは、詳細８８０のビンのアレイがいくつかの状況では好ましい場合があるが、角度再利用が反射素子８６２またはプリズムシートの追加により追加される１以上のＬＥＤチップを含む単一ビンの使用も可能であることを示している。図２８Ｅは、（ルミレッズ（ＬｕｍｉＬｅｄｓ）により製造されるＬｕｘｅｏｎ（商標）エミッタなどの）別々に実装された種類の市販のＬＥＤを表し、単独でまたはアレイ内で使用される。図２８ＢのコンパクトなＬＥＤビンアレイより有利ではない性能利得を提供するが、別々に実装された素子から形成されるアレイは、それらの上に角度再利用プリズムシートを付けるか、または半球反射素子８６２と協力して単独でのいずれかに類似して機能する。

一般的な観点では、偏光回収を含めるには、反射偏光層（図３Ａから図３Ｂ、図５Ａから図５Ｃ、図１１、図１５Ａから図１５Ｅ、図１７、図１８、図２３、図２６、及び図２７、図２８Ａの８７２または８７４）、四分の一波長の位相遅延層（図３Ａから図３Ｂ、図５Ａから図５Ｃ、図１１、図１５Ａから図１５Ｅ、図１７、図１８、図２３、図２６及び図２７、図２８Ａの８７０）、及び効率的な出力前の少なくとも１つ（または任意の偶数）の金属性反射という３つの協調する要素の最小が必要である。反射偏光層８４、８７２及び８７４は、一方を反射し、他方を透過させることによって、偏光されていない光をその２つの直交線形偏光状態（ｓとｐ）に分離する偏光選択ミラー面として出現する。このような材料は、好ましくは商標名ＤＢＥＭ（商標）でミネソタ・マイニング製造会社（ＭｉｎｎｅｓｏｔａＭｉｎｉｎｇａｎｄＭａｎｕｆａｃｔｕｒｉｎｇＣｏｍｐａｎｙ）（３Ｍ）によるポリマーを使用して製造される。四分の一波長の位相遅延層８６は、好ましくは薄い高分子フィルム材料であり、１つの有効な例は日東電工株式会社（ＮｉｔｔｏＤｅｎｋｏ）によって製造される。これらのフィルムは、それらを通過する線形に偏光された光の極軸に関して適切に向けられるとき、線形偏光から円形偏光へ効率的な変換を引き起こす。

これらの素子を使用する偏光回収プロセスの多数の例が前記に示された。しかしながら、図２８Ａの目的は、単一の概略図の中に全ての多様な角度及び偏光の回収信頼性（ｒｅｓｐｏｎｓｉｂｉｌｉｔｉｅｓ）の図形の要約を示すことである。

実例となる出力光線８９０は、平面的な光源３００の左端縁から発する。この実例となる光線は、集光素子３０８のアパーチャ状態により許容可能な最大角度範囲に向けられる。この光線が再利用プロセスによってｐ偏光され、偏光変換プロセスが光源３００内にあると、該光線を続行するセグメント８９２としてＬＣＤ３０６にリダイレクトする集光素子３０８による以外追加の処理の必要性はない。光線８９０が偏光されずに光源３００を離れた場合には、さもなければ無駄にされた偏光となったであろうものの部分を回収する、または再利用するために、追加の外部処理ステップが導入される。このような回収ステップは、集光素子３０８のすぐ下に、または代わりにＬＣＤ３０６のすぐ下に配置される同等な変換素子８７４のそばに配置される偏光変換素子８７２を含む。どちらのケースでも、変換素子（８７２または８７４）は、１つの線形偏光状態を反射し、直交状態を透過させる反射偏光子層から構成される。協調する四分の一波長の位相遅延層８７０が光源３００のすぐ下に位置する。

この構成の一例として、変換素子８７２は、集光素子３０８のすぐ下の位置にあると推定される。このようにして、素子８７２は、点９０６で偏光されていない光線８９０を、その２つの直交線形偏光状態、つまり、集光器３０８により透過、処理されるｐ偏光光線８９２と、反射素子８６４上の反射素子８６４とターゲット点９０５に向かって反射されるｓ偏光光線８９６とに分割する働きをする。

ｓ偏光光線８９６が反射素子８６４に達すると、それは対称的に、そして反射の点９０５から曲率中心８１４に延びる線９０３の回りでの偏光の変更なしに反射される。その結果として、反射される光線セグメント９０２は、それがミラー平面９０８を見る変換素子８７２上の点９０９に向かって引き返す。その結果、ｓ偏光光線９０２は、ｓ偏光光線９０４として光源３００及びその最も右側の端縁の領域に向かってリダイレクトされる。光線９０４が四分の一波長の位相遅延素子８７０を通過するにつれて、その偏光は線形から円形に変換される。この変換ステップは、それにより光源３００内に発生する金属性の反射が偏光の変更を達成できるようにするため、ここでは本発明にとって重大である。このような偏光の変更なしに、偏光回収及び利得の可能性はないであろう。光源３００から再度発せられた出力光線は、ｓ偏光されたままとなり、それにより変換素子９７２を通過できない。このような光線は、素子９７２と光源３００との間で反射するように閉じ込められたままである。偏光の変更によってだけ、これらの光線は、出力に対する潜在的に有効な貢献として閉じ込めを逃れることができる。

別の例として、変換素子８７２は、ＬＣＤ３０６のすぐ下に配置される。この場合では、実例となる偏光されていない光線８９０は、偏光されていない光線セグメント８２として集光素子３０８によってＬＣＤ３０６に向けてリダイレクトされる。光線８９２は、変換素子８７２に達すると、透過されたｐ偏光出力光線８９４と逆反射ｓ偏光光線８９８とに直ちに分かれる。ｓ偏光光線８９０は、下方に向けられ、集光素子３０８を通って戻り、位相遅延素子８６を通って光源３００の中に外側へ向けられる。再び、この再利用されるエネルギーの効果的な再利用は、偏光変換プロセス、つまりｓ偏光光線セグメント９００の素子８６によるその対応する円形偏光状態への変換と、金属性反射による直交円形偏光への以後の変換とに依存している。

回収プロセスでは２つの外部リングセグメント化反射素子が必要となる。円板状の素子８６４が光源３００を取り囲み、その円形の反射リングが、それが集光素子３０８の下に位置するときに変換素子８７２によってそれに向かって反射される光線をリダイレクトする。その軸が対称軸９０１と同心である円柱素子８６１も光源３００を取り囲み、偏光状態に関係なく、さもなければ集光素子３０８により収集されて使用される、それから発する光線をリダイレクトする。それは、さもなければシステムを逃れるであろう高い角度の光線を回収し、再利用する手段として適用される。

円板状のリングセグメント化された半球反射器８６４は、その焦点８１４が光源３００の中心点３８０と一致するようにミラー面９０８により折り重なるように変換素子８７２と連動して設計される。

円筒形のリングセグメント化された半球反射器８６２は、それらが偏光されているのか、偏光されていないのかに関係なく高い角度の光線を戻すように設計される。反射器８６２の焦点も光源３００の中心点３８４と一致するように作られる。

Ｘ．照明器性能、根本的な幾何学限度及びアレイの空間的な性格
前記項で説明されたような、そしてその用途に関わりないＬＥＤ照明器の究極の性能は、エテンデュとして知られている根本的な幾何学不変条件により制限される。性能の査定は、この理論上の制限で、または制限近くで動作する設計に関して最もうまくなされる。幾何学的な不変条件は、個々のＬＥＤ照明器及び同様に個々のＬＥＤ照明器要素のアレイに適用されるが、本発明の際立った特徴は、それらがアレイ素子の収集性能を十分に利用する方法である。すなわち、隣接したＬＥＤアレイ素子間の出力光の空間的な重複または共用は、達成される収集性能に対する重大な貢献者であることが判明している。

意図的な開始点として、図３Ａから図３Ｂ、図５Ａから図５Ｃ、図１１、図１３、図１５Ａから図１５Ｅ、図１７、図１８及び図２２から図２８の本発明は、それらの光学システム全体でアパーチャごとにエテンデュを保つように構築されていなかった。ＬＥＤ光源アパーチャで始めると、エテンデュ制限は、正弦法則（Ａ_iｘＳｉｎ²θ_i）により同等と見なされ、ｉ番目のアパーチャごとの正味エテンデュを関係つける。エテンデュを保つ設計は、幾何学的に制約され、あるシーケンスや映写ディスプレイなどの幾何学的に制約された用途において、そのことにより適合性が制限されるであろう。その上、エテンデュが保たれると、追加の光学出力利得は（所与の偏光状態または波長の中では）前記に組み込まれた再利用方法及び再利用方法によって可能にされない。

ここで適用されるような再利用及び再使用（re-use）は、さもなければエテンデュを保たない設計が根本的な幾何学的な制限に届かない分の量を削減する。含まれる再利用と再使用が多いほど、出力性能が幾何学的な制限と関連する性能に―それを超えずに―近づくことができる。

さらに、再利用及び再使用の特定の機構は、アレイの空間均一性に貢献し、その全体的な性能効率を高める空間的な非局在化の程度を与える。

Ｙ．（図２９Ａから図２９Ｂのような）エテンデュを保つ反射器アレイ
本発明のエテンデュを保全するバージョンは、９素子アレイについて実例として、図２９Ａの概略断面９１０と図２９Ｂの斜視図９１６の両方に示されている。それぞれの隣接するエテンデュ保全ビン９１３は最小４つの反射側壁９１２で設計され、正弦法則が入力アパーチャ１００と出力９１４アパーチャとの間に保たれるように、そのそれぞれの形状は従来に技術により説明されるように数学的に変化する。前述されたのと同じＬＥＤチップ１１８が各ビンの入力アパーチャ１００の中に配置される。周知の正弦法則は、出力アパーチャＸ₀、９１４の最小サイズを方程式７により決定し、ここではＸ_iは入力アパーチャサイズであり、θ₀は最大出力角度である。ＬＥＤ１１８は、完全＋／−９０度の半球で発すると推測されるが、他のさらに制限された角度発光範囲は方程式７によってまさに容易に対処される。

図２９Ａから図２９Ｂの構造は、最高効率が重大であり、照明アパーチャ９１４に対するコンパクト性の制約が十分に適度であるそれらの照明用途に最もよく適している。図１３の本発明によって説明されるようなビデオ映写システムは、照明器サイズに対する非常に厳密な境界制約を課すことが示されている。この制約の１つの図は、１．２ｍｍ（対角線）ＬＣＤ（またはＤＭＤ）ビデオ画像ソース及びｆ／２．４映写光学に関連して空気中の＋＋／−２５度（屈折率１．４９という封入剤では＋／１６．４８度）の最大好適照明角度について提供される。これらの条件下では、最大許容照明器サイズは、図１３の幾何学的配列によって、１２ｍｍ×１２ｍｍになる。図２９Ａから図２９Ｂに描かれているビンアレイの適合性は、その理想的に設計されたビン（及びＬＥＤ）のちょうどどのくらいの数が幾何学で制限されるアパーチャ内におさまるのかに左右される。各反射ビン９１３（Ｘ_i＝１）の入力アパーチャ１００内にちょうど収まるように配列される１ｍｍ×１ｍｍのＬＥＤチップと、空気よりむしろ屈折率１．４９の誘電物質９１１により充填されるビンとを使用すると、方程式７から、Ｘ₀＝３．５３ｍｍであると考えられる。したがって、Ｘ経線とＹ経線との対称性のために、１１個の３．５３ｍｍ×３．５３ｍｍのビンだけが１２ｍｍ×１２ｍｍの照明アパーチャの中に収まることが分かる。１ｍｍ²あたり最大１００ルーメンを発する各１ｍｍの緑のＬＥＤを用いると、ビンアレイ９１０あたりの最大出力電力はしたがって１，１００未偏光ルーメンとなり、それは現実的な反射損失及び吸収を考慮に入れた後に、約９００ルーメンに低下する。

これらの条件下での適合性を判断することは、ターゲットプロジェクタの総ルーメンニーズ次第である。従来の放電ランプを使用する今日の商業的に競合するフロントプロジェクタ製品は、画面上で１，０００を超える白フィールドルーメンを送達する。この性能レベルを達成するためには、対応する１２ｍｍ×１２ｍｍのアパーチャ内に収まる全てのビンから、実例となる＋／−２５度の角度範囲内で少なくとも１，６００未偏光緑ルーメンが実現されなければならないことが示された。この出力レベルは、図３Ａから図３Ｂ、図５Ａから図５Ｃ、図１１、図１３、図１５Ａから図１５Ｅ、図１７、図１８及び図２２から図２８のあまり効率的ではないエテンデュを保全しない発明により提供されたが、図２９Ａから図２９Ｂのより効率的なエテンデュ保全アレイを使用すると１．６ｘの不足がある。

この不足の主要な理由は、ビン９１０の正弦法則を保つ設計がルーメン密度の削減を犠牲にして高効率を達成するからである。非エテンデュ設計が成功する主要な理由は、それらが効率を犠牲にして高められたルーメン密度を達成するからである。

Ｚ．（図２９Ａから図２９Ｂ〜図３０Ａから図３０Ｂのような）エテンデュを保全しない反射器アレイの種類（genus）
根本的な法則を破ることなく理論的な制限を回避することは、効率に関して妥協することから始まる。正弦法則の理論的な制限に達するために設計することは、（材料損失前に）１００％の効率を暗示する。

このような非効率の妥協点は、まさに図３Ａから図３Ｂ、図５Ａから図５Ｃ、図１１、図１３、図１５Ａから図１５Ｅ、図１７、図１８、及び図２２から図２８のエテンデュを保全しない発明の種類（genus）である。図２９Ａから図２９Ｂのエテンデュを保全する発明は、通常の材料損失の前に発光されたフラックスの１００％を関心のある角度範囲（つまり、この例では＋／−２５度）に移動する。相応して、そして図１５Ａから図１５Ｅ、図１７、図１８及び図２２から図２８の回収及び再利用の発明から恩恵を受けた後も、（各ＬＥＤからの）総発光フラックスの約５０％から６０％だけが関心のある角度範囲内で移動すると予想される。

取られる特定の非効率の経路は、図３０Ａから図３０Ｂ及び図３１Ａから図３１Ｂで概略して辿られる。進化は、想像上、ビン反射壁９１０が図３０Ｂの実線及び図３１Ｂの破線により示されるように重複するように、図２９Ａの断面の理想的な反射ビンを互いに向かって移動することにより開始する。こうすることにより、さらに多くのビンを所与の領域の中に収めることができる。言うまでもなく、重複領域２２には光学機能はなく、組み付けられた（imposing）反射器側壁９２５が光学的なスループットを劇的に改変するであろう。

実用的と非実用的との境界は、図３０Ｂと図３１Ｂの線９２０によって示される。線９２０の下に描かれる重複しない反射領域だけが実用的であるが、実際には＋／−９０度の範囲では選択的な角度変化は達成しない。先端が切り取られたビン９２６からの光出力は、本来ランバーティアン分布である。反射器形状全体９１０が＋／−９０度から関心のある範囲に角度変換を与えるために必要とされる。その結果、より高い出力角度からより低い出力角度に光学出力をシフトするには、図３０Ｂの上部ビン部分９２９に対する機能上の代替策を発見することが必要になる。

１つのこのような機能上の代替策は、図３１Ｂの光源アレイで概略して表されるように、図３Ａから図３Ｂ、図５Ａから図５Ｃ及び図１１のプリズムシート構造９２と８８によって提供される。

図３１Ｂに描かれているようにプリズムシートが上にある鏡面反射ＬＥＤビンアレイの結合は、図２９Ａから図２９Ｂのさらに深いビンアレイが達成するほど鋭く、制限された角度出力を達成しないが、それは、図３０Ａのランバーティアン分布（Lambertian distribution）を作成する、単独で使用される図３０Ｂの先端が切り取られたビン９２６が達成するよりはるかに有利な図３１Ａの非ランバーティアン出力分布(non-Lambertian output distribution)を達成する。先端が切り取られたビンアレイ９２６はルーメン密度を確立し、協調するプリズムシート８８と９２は角度再分布プロセスを容易にする。新しい出力分布９２８は、さらに高い出力角度での出力の削減を犠牲にして関心のある角度範囲９２内で大幅に高められた出力を示す。このような光源アレイに潜在する角度再分布プロセスは、反射ビン９２６の（深さ及び側壁傾斜などの）設計変数とプリズムシート８８と９２の（プリズム角度、屈折率及びＬＥＤ１１８上の高さなどの）設計変数との間の独特な相互作用だけではなく、前述された反射再利用機構も必要とする。

加えて、図３１Ａから図３１Ｂのエテンデュを保全しないビンアレイの別の独特な特性がある。アレイ内の任意の１つのビンにより生じる光は、隣接するビンへの再利用プロセスによって拡散する。空間的な重畳によりアレイ内では一定のルーメン密度は維持されるが、アレイの固定された窮屈さのためにこの空間的な拡散はアレイ境界でのルーメン密度を希薄化するだけである。本発明のこの重要な特性がさらに詳しく後述される。

ＡＡ．理論上の非効率の程度に関して
図２９Ａから図２９Ｂのエテンデュを保全するビンアレイは熱力学法則により許される幾何学的な最大効率を達成する。図３Ａから図３Ｂ、図５Ａから図５Ｃ、図１１、図１３、図１５Ａから図１５Ｅ、図１７、図１８、図２２Ａから図２８Ａ及び図３１Ａから図３１Ｂのエテンデュを保全しない設計は、さらに高いルーメン密度を作成するためにこの効率を意図的に犠牲にした。関与する非効率の程度は実施形態の詳細による。

エテンデュを保全しないアレイの非効率を特徴付けるための便利な方法は、アレイを単一のエンティティとして見なし、その性能を同じ総発光面積の単一エテンデュ保全ＬＥＤ光源と対比することである。１ｍｍのＬＥＤが誘電体から空気に＋／−９０度で１００ルーメンを発光する、４０ビンの、前記に頻繁に使用される９ｍｍ×１２ｍｍのＬＥＤアレイ例の場合、同等なＬＥＤ光源面積は４０個のＬＥＤ自体の面積、つまり４０ｍｍ²である。該幾何学的な制限は、次に、アレイの正弦法則の積が有効ソース積未満である、つまり（４０⁵）（Ｓｉｎ２５）／（１．４９）、すなわち１．７９であると主張する。

根本的なソース密度は図３Ａから図３Ｂ、図５Ａから図５Ｃ、図１１、図１５Ａから図１５Ｅ、図１７、図１８及び図２２Ａから図２８Ａのアレイ発明で意識的に希薄化された。例示的な４０ビンのアレイは７２ｍｍ²のアレイのアパーチャ上で拡散されるＬＥＤの４０ｍｍ²を必要とする。その結果、根本的な（効率）制限には対応する損失がある。４０個の同一の１．６ｍｍのビンを用いると、根本的な制限に対する損失は１．６²／１．０²つまり２．５６に削減された。この意図的な非効率が、出力性能を改善する―そして根本的な法則を破ることなしにこれを行うために図３Ａから図３Ｂ、図５Ａから図５Ｃ、図１１、図１５Ａから図１５Ｅ、図１７、図１８、図２２、図２３、図２６から図２８Ｂ及び図３１Ａから図３１Ｂの再利用及び再使用の発明に大きなマージンを見越す。

単に、機構のいくつかの組み合わせが根本的なソースの輝度を超えるシステムアパーチャ輝度につながることを示すことができない限り、法則の違反はない。

図３Ａから図３Ｂ、図５Ａから図５Ｃ、図１１、図１３、図１５Ａから図１５Ｅ、図１７、図１８、図２２、図２３、図２６から図２８Ｂ及び図３１Ａから図３１Ｂの本発明は、理論的に必要とされるよりさらに大きなアパーチャでソース（アレイ）を分散することにより＋／−９０度での幾何学的な制限から退く。そして、選択的な再利用機構と再利用機構によりこの初期の非効率は減少するが、それらの積極的な作用は理論的な制限に到達することは絶対にない。

図６Ａから図６Ｃに説明されるフリップチップＬＥＤ構成は、最大発光フラックスを抽出するために（空気ではなく）透明な誘電体媒質の中で囲まれている。このため、このようなＬＥＤは、特に厳しい照明アパーチャ制約を有する図１５Ａから図１５Ｅ、図１７、図１８、及び図２２から図２８Ｂの少なくとも映写システム実施形態については、図２９Ａから図２９Ｂの理想的なエテンデュ保全システムに対するより、図３Ａから図３Ｂ、図５Ａから図５Ｃ、図１１、図１３、図１５Ａから図１５Ｅ、図１７、図１８、図２２、図２３、図２６から図２８Ｂ及び図３１Ａから図３１Ｂのエテンデュを保全しない照明システムに対してより適している。

映写システムでは、前述されたようにエテンデュはその画像アパーチャ３０６（ＬＣＤまたはＤＭＤ）に対する空間的な制約と角度制約によって動かされる。重大な要素は、物理的な面積及び最大許容受け入れ角度を含む。使用される根本的な光源は、通常、さらに大きく、それにより効果的に使用できるよりさらに多くの幾何学的な制限を含む可能性がある。ＤＭＤ（またはデジタルライトプロセッサ、ＤＬＰ（商標））としても知られているデジタルマイクロミラーデバイスは、２４度という最大角度を通して電子的に屈折するマイクロミラーを有する。大部分の業務用の極小サイズのＬＣＤコントラスト比は＋／−１２度を超える照明角度で大きく低下する。

このような制約の影響は、初期の映写システム例によりさらに明らかである。追加の例は以下の第６項に紹介される。

ＡＢ．映写システム例
このような制約の映写システム効率に対する影響は、４４６ｍｍ²（アスペクト比が４：３の１．２”の対角線）の実例となる４：３画像アパーチャ３０６についての以下の例によって描かれている。この画像アパーチャは、空気中の＋／−１２度という最大照明角度をサポートする。したがって、有効幾何学制限は（４４６）（Ｓｉｎ²１２）つまり１．２８になる。図１３のように集光器素子３０８は、選ばれた角度範囲（つまり＋／−２５度）内の光源３００からの光を、撮像素子３０６によって効果的に処理される特定の角度範囲（空気中の＋／−１２度）に変換する。つまり、＋／−１２度の全体的な照明アパーチャ面積Ａ₂₅は等式、（Ａ₂₅）（Ｓｉｎ²２５）＝（４４６）（Ｓｉｎ²１２）を通して同等なその正弦法則を超えることはできない。したがって、最大有効照明面積Ａ₂₅は１０７．９ｍｍ²である。

図３Ａから図３Ｂ、図５Ａから図５Ｃ、図１１及び図３１Ａから図３１Ｂのエテンデュを保全しない照明器アレイは、この面積に制限されるが、その出力が＋／−２５度の範囲で上げられるが、＋／−９０度で拡散するＬＥＤの４０ｍｍ²を含む。

この結果は、―図２９の理想化されたビン構造により示されるように―全てのＬＥＤ発光を同じ角度（＋／−２５度）及びアパーチャ（１０７．９ｍｍ²）に変換する＋／−９０度でのＬＥＤアパーチャを決定することにより幾何学的な理想に関連付けられる。この理想的なＬＥＤエミッタは、ｎ＝１．４９でアパーチャ（１０７．９）（Ｓｉｎ²２５／ｎ²）、Ａ_LED＝８．６８ｍｍを有する。この仮説ＬＥＤは、３ｍｍ×３ｍｍの複合体として共にきつく詰められている約９個の個別の１ｍｍ²チップに相当する。

したがって、エテンデュを保全する手法より優れたエテンデュを保全しない手法で達成されるさらに高いルーメン密度は、明らかに４．６倍多いＬＥＤのその使用（及び動力見積）が原因である。例えば、図７の１．６ｍｍ×１．６ｍｍの最適化された反射ビンで、４０個の緑ＬＥＤを１ＬＥＤにつき１ｍｍ²あたり１００ルーメンで使用すると、約１０００未偏光ルーメンを画像アパーチャ３０６に貢献する。図３Ａから図３Ｂ、図５Ａから図５Ｃ、図１１、図３１Ａから図３１Ｂのような最適化されたプリズムシート８８と９２を追加すると、ルーメンの使用は１５５０（実際には、１０００白フィールドルーメンフロントプロジェクタのために前記説明から必要とされる１６００未偏光ルーメン）に増加する。

再利用は、さらに効率的にされ、そして再利用効率に関連付けられる角度変化機構が改善したので、照明器性能のなおさらなる進展が不利なく可能になる。

ＡＣ．アパーチャ輝度の観点
前記に紹介された該２種類の光源アレイの違いを調べるさらに別の方法は、比較アパーチャ輝度に関するものである。１ｍｍ²あたり１００ルーメンというＬＥＤ性能レベルでの４０ｍｍ²のＬＥＤソースアパーチャの根本的な輝度は、９，２９０，０００ＦＬ（フット−ランバートつまりＦＬ）である。しかし、選ばれた角度範囲（つまり＋／−２５度）のより大きなエテンデュ保全アパーチャで、これらの同じ４０個のＬＥＤ及び角度発光のそれらの＋／−９０度を拡散するという行為は、１／（１．６²）つまり２．５６係数で３，６２８，９０６ＦＬにこの根本的な全角度輝度を希薄化（dilute）する。その結果、（図１３の画像映写システムのような）集光器要素３０８によって与えられる角度弁別によって、このＬＥＤの角度発光の約＋／−２５度だけが画像アパーチャ３０６にリダイレクトされる。このような角度希薄化は、なんらかの方法により緩和されない場合には、さらに（つまり（Ｓｉｎ²２５）によって、３，６２８，９０６ＦＬから６４８，１４５ＦＬへ）アパーチャ輝度を削減する。図３Ａから図３Ｂ、図５Ａから図５Ｃ、図１１、図１３、図１５Ａから図１５Ｅ、図１７、図１８、図２２、図２３、図２６から図２８Ｂ及び図３１Ａから図３１Ｂの再利用機構と再利用機構は、角度希薄化を削減するために明示的に働く。１つの例は、１５５０ルーメンが１０２．４ｍｍ²というアパーチャ上で＋／−２５度で達成された図７から取られる。この性能は１，４０６，２４７ＦＬというアパーチャ輝度―従来技術を使用して達成される完全に希薄化された輝度の約２倍―に相当する。性能の倍増は重要であるが、根本的な法則を破ることのない追加の改善策に対する予知はまだかなりある。

ＡＤ．ＬＥＤアレイ及び出力光の空間重複
本発明の照明器アレイの性能の特徴の重大な面は、物理的に異なっているアレイ素子間において達成される光学重複の性質に関する。

物理的に異なった反射ビン、空洞またはコンパートメントに封入されるＬＥＤのアレイのすぐ上での出力光の空間的な分布は、アレイの任意の１つのＬＥＤ素子がオンにされ、残りの全てがオフにされているため性能から、アレイ全体の出力アパーチャで、及び出力アパーチャを越えて生成される隣接するまたは重複する光パターンの対応するアレイから構成される。収集重畳は、出力効率と空間均一性に影響を及ぼす。加えて、アレイ内のＬＥＤが複数の発光色を表すとき、収集重畳は色の一様性にも影響を及ぼす。

ＡＥ．エテンデュ保全アレイの出力：図３２Ａから図３２Ｂ
図２９Ａから図２９Ｂに形成されるようなエテンデュ保全ビンの３×３のアレイの簡単な出力光複合体パターン１０５０は図３２Ａに概略して示され、中心装置１０５２はオン（白）であり、８個の取り囲むビンはオフ（黒）である。出力される光はそのＬＥＤが活性化されているビンの物理的なアパーチャ１０５４に空間的に制限される。１００ルーメンのＬＥＤの場合、約９３ルーメンは設計された角度範囲内で出力される。エテンデュ保全ビンの同じ３×３アレイの等しく簡略な出力光パターン複合体１０５６は図３２Ｂに概略して示され、９個全てのＬＥＤがオン（白）である。このような場合では、完全なアレイからの出力光は、単独で動作するアレイ内の任意の代表的なビンの出力アパーチャで作成される光パターンの隣接表現になる。このような場合では、（１ｍｍ²あたりルーメン単位の）アレイのルーメン密度は任意のアレイ素子の出力アパーチャでのルーメン密度により定められる。出力される光は、エテンデュ保全ビンの出力アパーチャ、―実例となる＋／−３０度の設計の場合３ｍｍ×３ｍｍである―、の正方形の境界１０５８に制限される。したがって、この３×３のアレイの場合には、隣接する素子の総面積は９ｍｍ×９ｍｍである。

偏向再利用再循環素子８４と８６は、図２９Ａから図２９Ｂのように、アレイに含まれ、光はアレイ再循環内の任意のまたは全ての所与のビンにより発光され、隣接するビンにより再度発光され、まさに後述されるような空間光拡散及び重複の状況を生じさせる。この場合では、エテンデュを保全しないアレイのさらに重要な根本的な特性である同じ空間重複のルーメン密度に結果としてなる。

ＡＦ．エテンデュを保全しないアレイの出力：図３３Ａから図３３Ｂ
図１Ａから図３Ｂ、図５Ａから図５Ｃ、図１１及び図３１Ａから図３１Ｂのエテンデュを保全しない照明器発明で発生する空間光拡散は、隣接する１．６平方ｍｍのビン８２の３×３のアレイ（１ビンあたり１個の１００ルーメンＬＥＤ）、つまり好ましくは１０４度のプリズムを含む２枚のプリズムシート８８と９２により覆われるビンアレイ８２について図３３Ａから図３３Ｂに概略して示されている。実例となる＋／−３０度の角度範囲内の所与のビンからの総ルーメン出力は約５０ルーメンである。図３３Ａの詳細１０６０はこれらのルーメンが関与する九つの隣接する１．６ｍｍのビンの間にパーセント単位で空間的にどのように分布しているのかを正確に示す地形図である。マップ１０６０は、中央のビン１０６２の中のＬＥＤがオンであり、全ての取り囲むＬＥＤがオフであるときの特殊な実例となるケースについて形成される。この場合では、指定された＋／−３０度の角度範囲内での総ルーメンの約７６％、つまり約３８ルーメンが、中央ビン１０６２の１．６ｍｍの正方形アパーチャ領域に閉じ込められたままである。

ビンアレイ８２及びプリズムシート８８と９２の斜視図は、関与する有効光拡散をさらに明確に描くために図３３Ｂの詳細１０６４で示される。隣接するビンに対する出力光の空間的な重複は、ビンとプリズムシート、ビンと偏光再利用、または両方を組み合わせる照明器発明の意図的な特徴である。ビンとプリズムシートの簡単なケースでは、隣接するビンへの拡散は、前述されたように、特に隆起したプリズムシート８８及び９２と下にある反射ビン８２との間の光学的な相互作用により引き起こされる特徴である。拡散の範囲は、使用されるプリズムシートの幾何学的なパラメータに加えて、ＬＥＤアレイ自体の上でのプリズムシートの高さ１０２、Ｇ１により制御される。

図３３Ａの詳細１０６０は、実験的に、そして前述されたコンピュータモデルを用いての両方により観察された特徴的な空間出力パターンを表している。中央のビン１０６２の回りの４つの最も近い隣接ビン１０６６、１０６８、１０７０、及び１０７２は、それぞれルーメン合計の約４％を貢献する。４つの次に最も近い隣接する角のビン１０７４、１０７６、１０７８、及び１０８０はそれぞれルーメン合計の１％を貢献する。

ビンアレイの光拡散特性のさらに別の透視図は、検討されている正方形のサイズの関数として、中央ビン１０６２の回りの漸次的に大きくなる正方形の中に封入される総有効ルーメンの部分を描く、図３４に示される。これに関連して、有効光は、指定された角度範囲、つまり＋／−２５度（三角形、△）または＋／−３０度（正方形、□）のどちらかの中に含まれるその光である。

図３３Ａから図３３Ｂに表されている数値データ及び図３４に表されているグラフィックデータは直接的に関連付けられる。図３３Ａから図３３Ｂの１．６ｍｍ×１．６ｍｍの中央ビン１０６２の中に含まれるルーメンの数は、図３４の中の破線１０８２によって関連付けられる。同様に、図３３Ａから図３３Ｂのような、３×３のアレイの４．８ｍｍ×４．８ｍｍの境界内に含まれるルーメンの数は、図３４の破線１０８４によって関連付けられる。

ＡＧ．第３の形式：成形された壁反射ビンを使用するさらに深い外形の多層ＬＥＤアレイ
図２９Ａから図２９Ｂで前記に紹介された本発明の第３の形式は、その曲線状の側壁９１２がＬＥＤ入力アパーチャ１００から角度が制限された出力アパーチャ９１４までのエテンデュを保つために成形された隣接する反射ビン９１０から構成されるＬＥＤ光源アレイを特徴とする。オプションの偏光回収及び再利用の機構は、偏光された光を必要とする用途のために、素子８４（反射偏光子）及び８６（四分の一波長の位相遅延フィルム）によって追加された。コンパクトなアレイ設計はその隣接するビン構造によって、及びＬＣＤビデオ映写のような偏光に敏感な用途ではその金属性の側壁９１２によって区別される。

エテンデュ保全アレイの顕著な輝度効率にも関わらず、ビンの幾何学的配列は１平方ミリメートルあたりで達成できる出力ルーメン数に根本的な制限を課す。最善の使用は１ワットあたりルーメンを最大化することを必要とする用途に適用する。

ＡＨ．エテンデュ保全光源アレイの性能
図２９Ａから図２９Ｂのエテンデュ保全反射ビン９１０が、前述されたように１平方ｍｍの入力アパーチャ１００内に１ワットあたり５０ルーメンで１００ルーメンを発光できる１ｍｍの緑のＬＥＤを含むと仮定する。各誘電的に充填されるビンは、＋／−２５度の出力範囲の場合には、３．５３ｍｍという出力アパーチャ端縁サイズであり、長さＬ、９０９、（Ｘ₀＋Ｘ_i）／２Ｔａｎθ₀０＝７．６７ｍｍを有する。１１個のこのようなビンだけが＋／−２５度で、映写システム制限（１２ｍｍ×１２ｍｍ）照明アパーチャに収まる。したがって、この設計は現実的な材料損失を含めて２２ワットで８８０ルーメン（１ワットあたり４０ルーメン）を生じさせる。

実例となる１．６ｍｍのビンの付いた図３Ａから図３Ｂ、図５Ａから図５Ｃ、及び図１１のエテンデュを保全しない多層ＬＥＤ光源アレイは、同じアパーチャ領域内に約５６個のビンを収め、同じ角度範囲で１ビンあたり３８．３ルーメンを生じさせる。これは１１２．５ワットで２，０００ルーメン以上（１ワットあたり１９．４ルーメン）という総出力に相当する。

図２９Ａから図２９Ｂのエテンデュ保全設計が、同じアパーチャ上で５倍少ないワット（及びＬＥＤ）を使用して決定された効率優位点を有することが明らかである。同時にエテンデュ保全設計は２．５倍少ないルーメンを生じさせる。同じアパーチャ及びルーメンに整合され、エテンデュ保全設計は、半分の数のＬＥＤでエテンデュを保全しない手法の半分のワットを使用する。

ＡＩ．効率的な偏光回収及びエテンデュ保全光源アレイ
図１３、図１５Ａから図１５Ｃ、図１８、図２２、図２３、図２６から図２８Ｂに説明されるようなビデオ映写システムで使用されるＬＣＤマイクロディスプレイは偏光されている光だけを使用した。偏光されていない照明がそれらの入力アパーチャに向けられると、（吸収または反射のどちらかによって）光の半分は廃棄される。本発明の重要な態様はこの、さもなければ無駄にされる光のなんらかの部分を回収し、変換し、再利用する照明プロセスを含んできた。

偏光回収の１つの手段は、前述されたような図２９Ａから図２９Ｂのフィルム８４と８６である。高効率は、再利用される出力が達成される前に必要とされる相対的に少ない復帰サイクルと共に、フィルムと金属性のビンとの間の特に簡単な関係のために可能である。

このプロセスの例は前述された。要約すると、偏光されていないＬＥＤ光線１０００は、ビンの誘電体充填物質９１１を通過し、点１００２で右側壁９１２から反射する。反射が光線１００４を反射した後に、残りの偏光していないものは、何の影響も及ぼさずに四分の一波長の位相遅延層８６を通過し、点１００６において反射偏光器８４に衝突する。フィルム８６と８４は互いに関して適切に向けられ、線形に偏光された出力光線１００８はｐ偏光され、線形に偏光された反射光線１０１０はｓ偏光される。ｓ偏光光線１０１０が位相遅延層８６を通過して戻ると、従来技術で及び前記過去の例で安定していたように、その偏光状態は線形から左円形に変換される。このように変換され、左円形偏光光線１０１２は（この１つの例では）その出元の同じビンの中に戻り、点１０１４で左側壁に到達し、そこでそれは再び右円形偏光光線１０１６に変換され、ビン底部店１０１８にあるＬＥＤに向かって下方に鏡面反射される。この場合では、実例となる底部点１０１８は、ＬＥＤ下面ミラーである。したがって、入射光線１０１６は、出光線１０２０として左円形偏光に１０１８での反射時に変換される。出光線１０２９は、点１０２２でビン側壁９１２に達し、反射時に、光線１０２４として右円形偏光に変換して戻される。

前記シーケンスでは、円形偏光光線は偏光変換金属性反射を点１０１４、１０１８及び１０２２で三回行った。偶数の金属性反射のため、円形偏光の状態は入射光線１０１２の左掌性から出光線１０２４の右掌性に変化した。したがって、ビン出力光線１０２６は、位相遅延層８６を通って、そしてそれによりｐ偏光済み出力光線１０２８として反射偏光子８４も通って戻るときに右円形偏光から線形ｐ偏光に変換する。

このようにして、ｐ偏光された光の総量は増分的に増加する。ビン側壁反射率がＲ_BINであり、ＬＥＤミラー反射率がＲ_LEDであり、位相遅延層透過率がＴ_QWであり、反射偏光子反射率がＲ_RPであり、反射偏光子透過率がＴ_RPである場合には、潜在的な偏光回収利得の推定を行うことができる。この場合には、フレネル反射のほとんどが実際には使用できなくなる。したがって、フレネル反射を便宜上無視すると、偏光回収利得ηは以下の方程式８によって近似される。さらに、出力光はかなり狭い角度範囲内（実例となる＋／−２５度）に含まれるので、広帯域反射偏光子８４の透過率及び反射率の性能は、それらがそのために最初に開発されたＬＣＤバックライト用途においてより高くなる。Ｒ_BINが０．９５で、Ｒ_LEDが０．８５で、及びＲ_RPが０．９４で設定されると、推定される偏光回収利得ηは約１．７５になる。

この分析推定値は、ルミレッズ（ＬｕｍｉＬｅｄｓ）によって製造される緑のＬＥＤと、銀でコーティングされ、電気鋳造されたニッケル反射ビンと、日東電工株式会社（ＮｉｔｔｏＤｅｎｋｏ）によって製造される広帯域四分の一波長位相遅延フィルムと、ＤＢＥＦ（商標）として知られる３Ｍによって製造される反射偏光子とを使用する、金属性の反射システムにおける偏光利得の実際の実験室測定値によって検証された。日東電工株式会社の位相遅延フィルムは、実際には非複屈折圧力感知接着剤を使用してＤＢＥＦに積層され、図２９Ａから図２９Ｂに示されるように発光ビンアレイ９１０の出力アパーチャ１００のすぐ上に配置された。出力光は、ラボスフィア社（Ｌａｂｓｐｈｅｒｅ，Ｉｎｃ．）により製造される直径４８”の積分球の中の直径１”の入射ポートを通って収集された。吸収偏光子は、結果として生じる出力光の線形偏光を検証するために使用された。測定は、積層されたフィルムパックを適所に備えるものと備えないものとについて行われた。フィルムパックを使用しないと出力光は偏光されないままであった。フィルムパックを図示されるように適所に使用すると、測定された出力は線形に偏光された。利得率の測定は、フィルムパックを使わない偏光されない光の測定量の半分で除算された、フィルムパックを適所に備えて出力された偏光された光を含んでいた。利得測定値は、反射器の品質に応じて１．７と１．７５の間で変化した。

ＡＪ．製造及び組み立ての実際的な態様
ここに含まれる本発明の重大な材料要素は、（図１Ａから図１Ｂの素子１２と２２と、図２Ａから図２Ｃの素子６０と、図３Ａから図３Ｂと、図５Ａから図５Ｃ及び図１１の素子８２と、図４Ａの素子１２６と、図２９Ａの素子９１０との）金属性の反射ビンアレイと、（図１Ａから図１Ｂの素子２０と、図２の素子７０と、図３Ａから図３Ｂと、図５Ａから図５Ｃと、図６と、図１１と、図１９から図２１と、図２９ＡからＢの素子１１８との）ＬＥＤチップと、（図１Ａから図１Ｂの素子４及び６と、図３Ａから図３Ｂと、図５Ａから図５Ｃと、図１１と、図２０と、図３１Ｂの素子８８及び９２との）プリズムシートと、（図１Ａから図１Ｂの素子２８と、図２の素子５６と、図３Ａから図３Ｂと、図５Ａから図５Ｃと、図１１と、図１５Ａから図１５Ｅと、図１７と、図１８と、図２３と、図２６及び図２７の素子８４及び８６と、図２８Ａの素子８７０及び８７２との）偏光回収フィルムと、（図１５Ａから図１５Ｅ及び図１６の素子３３２と、図１７の素子３８２と、図１８の素子３９４と、図２２Ａから図２２Ｂの素子６５０と、図２６の素子８０２と、図２７の素子３７０及び８５０と、図２８Ａの素子８６２及び８６４との）二次曲面の（ｃｏｎｉｃｏｉｄａｌ）（半球形または回転楕円体）収集ミラーである。

ＡＫ．重大なパーツの製造及び処理
全ての重大なパーツは市販されているか、あるいは既存の業務用のインフラストラクチャを使用して製造されたかのどちらかである。以下に示される情報は説明のためだけである。さらに適した材料及びプロセスが経時的に開発される可能性がある。

ＡＬ．金属性の反射ビンアレイ
図４Ａの斜視図に示される一般化されたエテンデュを保全しないビンアレイは、正方形（または矩形）の対称性を有する。類似する円形及び六角形の構造が許容されるが、図４Ａの正方形（または矩形）の形式が最も簡単であり、現在のＬＥＤチップの形状に適合する。このような構造は、従来の型ツール１２８を使用して、または結晶ベースの反応イオンエッチングと適合するシリコンなどの物質内に形成される。図４Ｂの素子１２８のような従来のツールマスタは、事前に成形された（ｐｒｅ−ｓｈａｐｅｄ）ダイヤモンドカッターを使用して銅やニッケルなどの相対的に軟らかな金属の中で切削されるかまたは除外（ｒｕｌｅｄ）される。そして、マスタツール（ネガパターン）が、（最初にポジ構造を作ってからネガコピーを作るためにポジを電鋳する）２つの周知のプロセスステップにおいて、ニッケル電鋳によってコピーされる。ネガツールコピーは、次に所望されるビンアレイを作るために繰り返し使用される。これらのアレイはそれ自体ニッケル電気鋳造に基づくことができるか、または、ツールコピーは耐熱ポリマーの中にこのパターンをエンボス加工するかもしくは成形するために使用できる。いずれの場合にも、形成された（ａｓ−ｆｏｒｍｅｄ）ビンアレイ側壁１０６が、次に、蒸着（蒸気、ＣＶＤ、またはスパッタリング）または電気めっきによって高反射率の金属性フィルム（つまり銀またはアルミニウム）によりコーティングされる。

電気鋳造プロセスの１つの追加の厄介な問題は、それが元来、入力アパーチャから出力アパーチャに各ビン素子に必要とされるクリアな（ｃｌｅａｒ）穴を与えないという点である。過剰なニッケル電子鋳造材料は、図４Ｂのようにちょうどツールメサ１２９の上部まで切削、研削、または研摩によって物理的に取り除かなければならない。この余分なステップは、両面機械設備が実用的な検討事項であるため、ポリマー（またはガラス−ポリマー合金）を成形する、鋳造する、またはエンボス加工するときには必要ない。

金属性パーツを形成するとき、アレイの背面（つまり最も近いＬＥＤ）はフォトレジスト、スピンオンガラス、二酸化珪素、酸化アルミニウムまたは他の非導体の層で絶縁される。

同じ方法は、図２９Ａから図２９Ｂのさらに深いエテンデュ保全ビンアレイを形成するために使用される。

ＡＭ．ＬＥＤチップ
図３Ａから図３Ｂ、図５Ａから図５Ｃ、図１１、図２９、及び図３１Ａから図３１Ｂによって描かれる本光源アレイの発明は、フリップチップ取り付け様式が電気的な相互接続を行うのを容易にするため、前述されたようにフリップチップＬＥＤで最もうまく具現化される。旧式の垂直ジャンクション型ＬＥＤはチップ底部での１回の接続、及びチップ上部でのもう１回の接続（通常は金のワイヤボンディング）を必要とする。チップ上部の（ｔｏｐ−ｏｆ−ｃｈｉｐ）ワイヤボンディングを回避するために平面的な方法が説明されてきたが、それらは組み立てプロセスのかなりの複雑度をもたらす。

フリップチップ形式のもう１つの優位点は、それが高反射性の下面ミラー（図６Ｂの素子１２５）の使用を可能にする点である。この特徴のないＬＥＤを製造する製造業者は、ルミレッズ（ＬｕｍｉＬｅｄｓ）がＬｕｘｅｏｎ（商標）様式の１ｍｍ及び２ｍｍのフリップチップで達成するような高いレベルの光束（ルーメン）を達成することはできない。さらに、本光源発明の中で下面ミラー１２５のないＬＥＤを使用すると、主に角度再利用プロセスと偏光再利用プロセスの有効性を削減することにより、照明器効率は削減する。１つの例またはこの例のように、図２９Ａの右円形偏光光線セグメント１０１６を考える。ＬＥＤチップ１１８の一部であるミラー１２５を使用しない場合には、反射光線１０１０の中にはほとんどエネルギーがないだけではなく、点１０１８での効果的な偏光変換もないであろう。点１０１８で発生する偏光変換を使用しないと、再利用されるエネルギーのこの実例となる成分は光源の中に閉じ込められたままになるであろう。

ＡＮ．プリズムシート
図１Ａから図３Ｂと、図５Ａから図５Ｃと、図１１と、図３１Ｂとの本発明を使用する最善の形態結果のために好ましいプリズムシートは、前述されたように、その２５ミクロンから１００ミクロンのサイズの極小プリズムが名目上１００度から１０８度の頂角を含み、非複屈折の光学的に透明なポリマー材料を使用して形成されたものである。

普通の市販されている微小規模のプリズムシートは、９０度のプリズムだけで作られ、それらが目的とする直視型ＬＣＤディスプレイ用途での性能改善のために追加される、追加の改良（意図的なプリズム高さ及びプリズムピッチの変形だけではなくピーク丸め込み、プリズム丸め込み、及び拡散基板）を含みうる。ミネソタ・マイニング製造会社（ＭｉｎｎｅｓｏｔａＭｉｎｉｎｇａｎｄＭａｎｕｆａｃｔｕｒｉｎｇＣｏｍｐａｎｙ）（３Ｍ）は、特に直視型ＬＣＤパネル用の、共にディスプレイ機能拡張製品として販売されている、ＢＥＦ、ＢＥＦＩＩ、ＢＥＦＩＩＩ−Ｍ、ＢＥＦＩＩＩ−Ｔ、ＲＢＥＦ、ＷＢＥＦを含む種々のＢＥＦ関連の商標名の下で、及びより最近にはＶｉｋｕｉｔｉ（商標）の総合的な包装の下でこのような材料を製造している。ＢＥＦＩＩには２４ミクロンと５０ミクロンの９０度プリズムが付属し、ＢＥＦＩＩＩには５０ミクロンの９０度プリズムが付属している。Ｍはマットまたは拡散基板を示し、Ｔは透明基板を示す。

あまり好ましくないプリズム幾何学的配列を提供することに加え、全ての３Ｍ製のフィルム製品には内在性の複屈折があり、偏光された光を必要とする本発明の用途でのそれらの性能を制限する。

ＡＯ．偏光回収フィルム
偏光回収フィルムは、別々にまたは積層された組またはパックとしてのどちらかで、反射偏光フィルム８４及び四分の一波長位相遅延フィルム８６を含む。

市販されている最高の反射偏光子は、拡散器付きまたは拡散器なしの二重輝度機能拡張フィルム用の、商標名ＤＢＥＦ及びＤＢＥＦＭ、及び拡散反射偏光子フィルム用ＤＲＰＦで３Ｍによって供給されるものである。素子８４として使用するためにＤＢＥＦ製品が好ましい。全ての反射偏光子８４は、本光源発明を用いて最高の結果のために、四分の一波長位相遅延フィルム８６の指定された軸で、あるいは軸に対して約４５度に向けられなければならない指定された偏光軸を含む。

素子８６として使用するための最高の四分の一波長位相遅延フィルムは日東電工株式会社により供給されるものである。これらは、指定された位置合わせ軸の付いた事前に引き延ばされた（ｐｒｅ−ｓｔｒｅｔｃｈｅｄ）ポリマーフィルムである。

ＡＰ．外部ミラー
その形状が半球形、半球形の反射リングの付いた円筒形、コーナーキューブ逆反射素子を含むリング付きの円筒形、または回転楕円形のいずれかである種々の二次曲面（ｃｏｉｎｃｏｉｄａｌ）反射器が説明されてきた。これらの素子は、いくつか例を挙げるだけで数値制御された機械加工、フライカッティング、成形、鋳造、電気鋳造を含む多岐に渡る従来の成形プロセスによって製造できる。素子は、材料の連続する一部（金属またはプラスチック）から作ることができるか、または、後に共にパチッとしめられるか、はんだつけされるか、もしくは接着されるセクションにおいて形成できる。セクションでの形成は、円筒形の幾何学的配列（つまり半円筒）にとって最も便利である。

ＡＱ．ＬＥＤチップの統合及び相互接続
図１Ａから図３Ｂと、図５Ａから図５Ｃと、図１１と、図２９Ａから図２９Ｂ及び図３１Ａから図３１Ｂとの本ＬＥＤ光源アレイの発明は、わずか１個から９個の高出力ＬＥＤと６４もの高出力ＬＥＤとのポジ側面及びネガ側面への電気的な相互接続とを必要とする。これは、各ダイオード全体での適切な電圧の低下（名目上約３ボルト、通常は２．５ボルトから３．５ボルト）を保証することだけでなく、近い将来に可能となるさらに高い運転出力（通常０．３５アンペアから０．７００アンペア）のために必要とされる最大電流（名目上０．６６７アンペア）のための手段を意味する。

一般的には、ＬＥＤごとに別個の定電流源を提供するステップと、全てのＬＥＤを直列で結線するステップと、全てのＬＥＤを並列で結線するステップと、なんらかの実用的な組み合わせという４通りの実践的な体制がある。これらの異なる配線配列を取り込む手段は、２つの優勢な相互接続の可能性、つまり個別にサブマウントされるＬＥＤチップと、１つの共通した基盤回路に取り付けられるアレイ内の全てのＬＥＤチップとについて後述される。

ＡＲ．（図３５Ａから図３５Ｅ及び図３６のような）別々にサブマウントされるＬＥＤチップの相互接続
アクセス可能な正の電極パッド及び負の電極パッド１１６及び１１４が、ＬＥＤチップ１１８の下で行われる独占はんだ−バンプ電気相互接続からミラー電極１２５への外部リードアウト（ｌｅａｄ−ｏｕｔｓ）として、図６Ａから図６Ｃに表されているもののように市販されている高出力フリップチップＬＥＤは、ミラー１２５側を下にして、シリコン基板回路１１２に、（つまりルミレッズ（ＬｕｍｉＬｅｄｓ）によって）現在のところ事前に取り付けられている。

個別に事前に取り付けられた構造を使用することは図３５Ａから図３５Ｅに概略して表されるように可能であるが、そのようにすることは、このことが作業の二倍に相当するため、特に大型ＬＥＤアレイにとっては一般に不便である。小型アレイの場合には、図３５Ａから図３５Ｅの方法は、描かれている相対的に大きな（つまり６×８）アレイを除き扱いやすく、２ステップ相互接続プロセスは必要とされるよりはるかに大きな労力を要する。

図３５Ａから図３５Ｅの方法は、ＬＥＤチップ１１８が反射ビン層８２の入力アパーチャ１００を通して差し込まれ、その結果、そのＬＥＤサブマウント１１２がビンアレイ側壁構造１０５の下面と物理的で電気的な接続を行う、図３Ａから図３Ｂの断面で原則的に最初に導入された。図３５Ｄは、このビンアレイ層背面の実例となる平面図である。ビン層８２が前述されたようなニッケルやシリコンなどの電気的に導電性の材料から作られる場合には、（対角線上に線が引かれた）その背面は、例えばフォトレジスト、二酸化珪素、二酸化アルミニウム、またはスピンオンガラス１１５０などの薄い非導電性のオーバーコーティングにより絶縁されなければならない。ビン層８２が、熱可塑性樹脂などの適切な高温ポリマー材料から作られる場合には、二次絶縁層１１５０は必要ない。

どちらのケースも、薄膜電気回路層１１５２が図示されるように付着または印刷され、その結果、特に手段が、図３５Ａから図３５Ｃのように、それぞれの事前に取り付けられたＬＥＤ上の１１４及び１１６のようなサブマウントされた電極パッドに対する電気的に導電性の相互接続のために提供される。従来の金のワイヤボンディングの使用は、ビンアレイ８２とＬＥＤサブマウント１１２との間で可能な物理的な近接さの程度を制限するであろう。本発明及びそれらの前記説明による最高性能は、ＬＥＤの物理基板の底部を可能な限りビンアレイ側壁構造１０５の底部表面１１５４との同平面近くに作ることを必要とする。

通常、このような薄い線引きされた印刷回路を形成する便利な方法は、フォトリソグラフィーによる。このような場合では、導電性のフィルム材料と（それが導通しているのであれば）導電性のビンアレイ材料との間の短絡の可能性を回避するために、１１５６のような導電性回路素子は、それらが上に形成される絶縁された空間より物理的に狭く作ることが最善である。光で描画された（ｐｈｏｔｏ−ｄｅｌｉｎｅａｔｅｄ）フォトレジストが蒸着された金の膜に塗布されているリフトオフプロセスを含む、この状態を達成するための複数の共通したフォトリソグラフィック手段がある。蒸着後、フォトレジストが分解され、不要の金が取り除かれ、所望される導電性パターンが残る。金の導体の厚さは、以後の金電気めっきにより数ミクロンに増やすことができる。必要とされる高い電気出力レベルに対処するためには、少なくとも２ミクロンの導体厚さであることが好ましい。

ＬＥＤ挿入プロセスの概略断面は、図３５Ｅに示されている。２つの実例となる反射ビンが断面で示され、ＬＥＤ１１８は、右側ビンの中に下方へまさに挿入されるところであり、別のＬＥＤはすでに左側ビンのアパーチャの中に下方へ適切に挿入されている。ＬＥＤサブマウントコンタクトパッド１１４及び１１６が、導体棒１１５６に隣接するビンアレイに触れていることが分かる。

ＡＳ．サブマウント様式：図３５Ａから図３５Ｃ
ルミレッド（ＬｕｍｉＬｅｄｓ）のＬｕｘｅｏｎ（商標）サブマウント１１２は、現在六角形に成形され、正のパッド１１６と負のパッド１１４とは図３５Ａの１１６９のように六角形の点１１６０及び１１６２を基準としている。等しく実現可能なのは、図３５Ｂの上部中心１１７０のような正方形のサブマウント１１６４と、対向するコンタクトパッド１１４及び１１６が図３５Ｃの右上の詳細１１７２のように２つの対向する六角形の縁１１６６及び１１６８を基準にする六角形のサブマウント１１２とである。

いずれにせよ、図１Ａから図３Ｂ、図５Ａから図５Ｃ、図１１、図２９Ａから図２９Ｂ、及び図３１Ａから図３１Ｂのアレイ発明との適合性は、サブマウント１１２の最大サイズを、それがアレイのピッチ以下になるように調整することを必要とする。図５Ａの断面に描かれているエテンデュを保全しない浅いビン光源アレイについての前記の例では、反射ビンは１．６ｍｍの正方形であり、隣接して配列されている。このようにして、適合するＬＥＤサブマウントは、ちょうど１．６ｍｍ未満でなければならない。サイズ適合性が考慮されない場合には、図３５Ａから図３５Ｃのサブマウント１１２は、物理的に互いに干渉することなく図３５Ｄのビンアレイプレート上に配置できないであろう。

ＡＴ．ビンアレイ底部上の相互接続回路網：図３５Ｄから図３５Ｅ
６×８のビンアレイについて図３５Ｄに示されている実例となる電気回路は、９本の並列（電気的に導電性の）バスバー、つまり正の電圧用の１１７６、１１５６のような７本のさらに薄いバーと、接地バー１１５２とからなる。この特定の回路は、８列のいずれかに並列で６個全てのＬＥＤサブマウントを接続して、６列で直列に接続する。したがって、任意の段のＬＥＤサブマウントは、上から下まで、ｐ−ｎ、ｐ−ｎ、ｐ−ｎ、ｐ−ｎ、ｐ−ｎ、ｐ−ｎ、ｐ−ｎ、ｐ−ｎ、及びｐ−ｎで向けられるであろう。そして任意の列において、各ダイオードが同一の向きを有するであろう。別の関連する相互接続方式は、あらゆる列の中の２つの隣接するＬＥＤサブマウントの各セットが、並列に接続される図３６に概略的に示されている。

ＡＵ．共通したバックプレーン回路でのＬＥＤチップの相互接続：図３７から図３８
ここで、本発明において使用するためにＬＥＤチップ１１８のアレイを相互接続するさらに優れた方法は、図３７の平面図に概略で描かれているように、１２００などの共通のバックプレーン回路上の列と段にＬＥＤチップ１１８を配列することである。個々にサブマウントされたＬＥＤは、それらが恒久的に取り付けられていたより大きなシリコンウェハから鋸で切られている。この余分な切削ステップを実行するより、各アレイのフリップチップＬＥＤ用の適切に向けられた相互接続パッドのさらに大きな領域１２００を用いて各マスタシリコンウェハを配列できる。その結果、個々のアレイ領域１２００は、後に、個別チップではなくマスタウェハから鋸で切る（sawed）ことができる。シリコンウェハは、シリコン自体と、半導体と、上にある導通している回路素子１１５２、１１７６及び１２０４との間に絶縁障壁層１２０２を提供するために、事前に酸化されている。酸化されたシリコン層１２０２は、それが電気回路網の中を流れる高い電流のための半導体のシリコンを通る漏れ経路の可能性を最小限に抑えるという点で好ましい。図３５Ｄ及び図３６のように、黒いバーは、光で描画された（photo-delineate）導通フィルム（つまり、蒸着または電着された金）に対応する。図３７の実例となる回路では、ＬＥＤチップ１１８は、この特定の実例となる図に示される６×８のアレイ上の６段に配置され、正の供給バス導体１１７６から電気的に中性のバスまたは接地バス１１５２に直列で配線される。個々の相互接続バー１２０４はそれぞれ２個の隣接するＬＥＤチップ１１８にまたがる。上部バスバーと下部バスバー１１７６（上部）と１１５２（下部）が、６段が並列で接続されていることを保証する。

図３５から図３７のそれらの例を超えるさらに別の回路配列が図３８に示され、４８個全てのＬＥＤチップ１１８が並列に接続されている。この種の相互接続を達成する導電性回路は、多くの種類の電子デバイスで使用される周知のインターデジタル電極である。それをここで使用する１つの優位点は、段の中の各ＬＥＤ全体での電圧低下が同等であるという点である。これは、ソースバスから段の中の特定のＬＥＤまでのインターデジタル導通バー１２１０と１２１２の長さの合計が常に一定であるためである。

アレイの中の各ＬＥＤチップは、図３５Ｄから図３５Ｅ及び図３６で象徴されるように、ルミレッズ（ＬｕｍｉＬｅｄｓ）のようなフリップチップ製品の製造業者により現在使用されている同じはんだ−バンププロセスにより導電性回路に取り付けられている。

本相互接続方法の主要な優位点は、図４Ａに部分的な斜視により示されるアレイのような反射ビンアレイ８２が、共通のバックプレーン上で手でも簡単にオーバレイできるという点である。このアセンブリステップの唯一の要件とは、各ＬＥＤが、各ビンのわずかに大きすぎる入力アパーチャにより示されるやや幅広い許容誤差（ｔｏｌｅｒａｎｃｅａｌｌｏｗａｎｃｅ）範囲内で素子１２００上に設置されなければならいという点である。図３Ａから図３Ｂと、図５Ａから図５Ｃと、図１１との断面詳細に示されるように、ビンアパーチャＸ_i１００は、実用的な量（つまり、Ｘ_i＝１．１Ｘ_cまたはＸ_i＝１．０５Ｘ_c）意図的にＬＥＤチップサイズＸ_c、９７（図３Ａから図３Ｂに示すように）より大きく作られている。

共通ＬＥＤバックプレーン１２００の主要な欠点は、それに接合されるあらゆるＬＥＤチップ１１８が、所与の用途で満足いくようにアレイが実行するために適切に（あるいは少なくとも許容限度内で）機能していなければならないという点である。個々にサブマウントされたＬＥＤを使用すると、原則的には、各デバイス素子を、素子１２００へのその取り付けの前に性能についてチェックできるようになる。

試験をするなんらかの手段をむきだしのＬＥＤチップのために開発できるが、それらをアレイに取り付けるプロセスの前に（及び最中でも）、ここでは本発明の範囲内でアレイの中のあらゆるＬＥＤチップ１１８が同一にあるいは同様に機能することが必須ではないことに気が付くことが重要である。すなわち、図１３、図１５Ａから図１５Ｅ、図１７、図１８、図２２Ａから図２３Ｂ、及び図２６から図２８Ｅのシステム発明により統合されるような、図１Ａから図３Ｂ、図５Ａから図５Ｃ、図１１、及び図３１Ａから図３１Ｂのエテンデュを保全しない本光源発明を使用すると、出力アパーチャ３０４に（及び出力アパーチャを通して）伝達される出力ビーム内で十分な空間平均化が実現され、理想的なＬＥＤアレイ均一性未満の均一性が許容される。さらに、図３５Ａから図３８の実例となる４８素子のアレイでは、５つのデバイスの完全に不満足な性能、つまり最悪の場合も予想される出力ルーメンを１０％（以下）しか削減しない。

ＡＶ．ＬＥＤベースのビデオ映写における特殊な用途
前述されたＬＥＤ光源発明は、２つの異なるクラスのビデオ映写システム用途、つまり図１Ａから図３Ｂ、図５Ａから図５Ｃ、図１１、及び図３１Ａから図３１Ｂの光源アレイの電力効率に関係なく総ルーメンにより駆動されるもの）と、図２９Ａから図２９Ｂの光源アレイのさらに高いワット量効率により動かされるそれらの低出力の設計）に適用する。

いくつかの有効な例が前記説明の過程でこれまでに示されてきたが、それは要約すれば、これらの２つの商業的に重要な用途の体制の違いを対比するのに役立つ。しかしながら、これを行う前に、両方の体制に共通な根本的な幾何学的な関係性が便宜上要約される。

ＡＷ．（図１３、図１５Ａから図１５Ｅ、図１８、図２２、図２３及び図２６から図２８Ｅのような）好ましいＬＥＤベースの映写システムにおける幾何学的な関係性
本発明の平面的なＬＥＤ光源アレイをビデオ映写システムに統合するための好ましい配列は図１３に一般化されている［同じ基本原則は、図１５Ａから図１５Ｅ、図１８、図２２Ａから図２２Ｂ、図２３Ａから図２３Ｂ、及び図２６から図２８Ｅの同等なシステムに適用する］。この例示的な構成では、光源３００と集光素子３０８の間の空間３１７は通常空気であり、集光素子３０８とＬＣＤ（またはＤＭＤ）３０６の間の空間３１９はシステムに特殊な誘電素子により占められる。（図１３のような、あるいは図１３に図示される位置から９０度回転されるような）介在する媒質の形及びＬＣＤ（またはＤＭＤ）３０６の効果的な位置は、映写システムアーキテクチャに依存する。すなわち、反射性であるＬＣＤを使用すると、介在する媒質は偏光ビームスプリッタになる。ＬＣＤが透過性であるとき、介在する媒質は、空（空気）であるか、または、単一ＬＣＤを使用するフィールド連続用途の場合には、二色性混合Ｘ立方体、二色性反射プレートもしくは二色性プリズムグループでありうるかのいずれかである。

高ルーメンと低ワット量操作制度の両方に共通の１つの考えられる例として、その切り替え速度が実用的なフィールド連続動作に十分（つまり、＞１８０Ｈｚ）高速にされた単一透過型ＬＣＤ１４００が考えられる。この場合には、Ｘ経線の中の図１３の幾何学的配列は、図４６の幾何学的配列になり、３つの別々の白黒照明チャネル（１４０４、緑、１４０２、赤及び１４０６青）が色混合素子（この場合では二色性Ｘ立方体１３６４）の３つの隣接する側面を取り囲む。色混合素子１３６４は、各チャネルの集光素子３０８からの３つの照明ビームを、その角度範囲が空気中φ_LCDに、誘電体媒質中φ‘_LCDに削減される単一出力ビームに結合する。３つの平面的なＬＥＤ光源アレイ３００（例えば、図１５Ｂから図１５Ｅ、図２９Ａから図２９Ｂ）は、１３９０（緑）と１３８８（赤）と１３９２（青）とによって表される。事実上、ＬＥＤ光源アレイ及び集光素子から構成される各照明チャネルは、さらに高レベルの映写エンジンの光エンジンコア（１４０４、緑、１４０２、赤及び１４０６、青）になる。

図１３及び図４３に関連する第１の幾何学的な設計条件は、方程式９により説明される。それは、二色性混合立方体１３６４の実例となる光学媒質を通して測定されるような集光素子３０８のための最小焦点距離を表す。この媒質も、偏光ビームスプリッティング立方体、空気、偏光ビームスプリッタプレート、二色性反射プレート、または光学的に結合される二色性プリズムのグループでありうる。

ＬＣＤの短い方の端縁長さ、Ｙ_LCDは、図１３と図４６両方のｘ経線面まで延びる端縁長であり、ｎはＸ立方体１３６４の屈折率であり、ｆ／＃は映写レンズ１３６２の空気中の受け入れ角度を指す。

映写システムのｆ／＃が２．４（つまり前記例のように＋／−１２度）であるとき、アスペクト比が４：３の屈折率１．４９および１．２”の対角線ＬＣＤ１４００が使用され、混合立方体媒質により生じる最低焦点距離（つまり、図１３では３１０、図４６では１３６４）が２５．４９ｍｍになる。光エンジンの光源側（つまり図１３の３１１）での空気中の最小焦点距離の対応する式は方程式１０で示される。

同じ条件の場合には、この背面焦点距離３１１は１６．９ｍｍである。焦点距離がそれらの物理的な最小値に固定されると、方程式１１を形成するために方程式９と１０を使用して、図１３の最大照明アパーチャ、Ｘ_ILL、３０２の計算が行われる。

したがって、Ｘ_ILL,maxは、いくつかの用途にとっては小さすぎると考えられる可能性のある７．２ｍｍということになる。小さすぎる場合、照明アパーチャは、焦点距離及びＬＣＤアパーチャ角度が共に空気中または媒質中のどちらかである方程式１２の簡略な幾何学的配列によってのようにシステムの焦点距離をただ増加することによって漸次的に増加してよい。言うまでもなく、こうすることによって、有効照明角度θ_ILLは比例的に減少する。

例えば、図４６のシステムの焦点距離と混合立方体１３６４のサイズが４１ｍｍ（１．６×のサイズ増加）に増加したと仮定する。方程式１０によって、この変化は２７．１８ｍｍという空気中の下部焦点距離に相当する。次に、方程式１２によって、結果として生じる図１３の照明器のサイズ３０２は、１１．５８ｍｍに拡大した。同時に方程式１０は、有効照明角度θ_ILLが、変更後に＋／−３５．８２度及び＋／−２８．４２度（平均＋／−３２．１２度）空気中のそのＸ経線値とＹ経線値から、＋／−２４．１６度と＋／−１８．５９度（平均＋／−２１．３６度）に低下することを示す。システムのサイズ、照明器のサイズ、及び照明角度の交換条件に価値があるかどうかは、前述されたもののような予測システムモデルを使用して詳細な分析を行うこと、あるいは本物のパーツを使用して対応する研究室の実験を実行することに依存する。

図１３の幾何学的配列から集光素子３０８のクリアなアパーチャ（clear aperture）は、光源アレイ３００の角間長（Ｘ_ILL ²＋Ｘ_ILL ²）^0.5を加えたＬＣＤ（またはＤＭＤ）３０６の角間長さにほぼ等しい。

本発明の一般的な特性は、各種の最適化された照明器を使用して実例となる例を考慮すると明らかになる。

ＡＸ．高出力（エテンデュを保全しない）のＬＥＤアレイの最適性能
本発明のエテンデュを保全しないＬＥＤ充填ビンアレイのための第Ａ項から第Ｈ項に説明される分析は、図７から図１０と、図１２と、図１４との結果によって要約される。１．６ｍｍの正方形反射ビンと、０．１７４ｍｍ深さと、平坦−先端が切り取られた反射壁と、１ｍｍの入力アパーチャと、約１０４度の全角度の回りに頂角を有するプリズムシートとについて、１ｍｍサイズＬＥＤの実例となるケースで優先傾向が発見された。封入される角度範囲の関数として出力される最大ルーメンは、有効ビン反射率０．９５と、ビン充填媒質屈折率１．４９と、プリズムシート材料屈折率１．４９と、１ｍｍ₂あたり１００ルーメンを発光する１ｍｍのＬＥＤとに示されている。

曲線１２１４は、１０４度のプリズムシート８８と９２を用いる（つまり、偏光回収または再利用を使用しない）１ビンあたりの偏光されていないルーメンでの最適結果を表す。偏光回収層８４と８６をプリズムシートとビンアパーチャとの間に追加すると、シート８８も９２も複屈折材料から作られていないか、または残留複屈折の影響を示さないならば、図３９に図示される半値の約１．５倍で偏光された出力が生じる。曲線１２１６は、標準的な９０度プリズム付きプリズムシートを使用した結果である。曲線１２２０は、協調する光学オーバレイヤを使用しない単独で反射ビンからの性能を示す。この場合に偏光回収層８４と８６を追加すると、曲線１２２０に示される半値の１．７倍の測定された偏光出力が生じる。

曲線１２１４の最適化された場合のための＋／−２５度で１ビンあたりの貢献された正味未偏光出力は、４１ルーメン（点１２１８）であり、＋／−３０度以上では約５２ルーメン（点１２１５）である。標準的な９０度プリズムのための比較結果はそれぞれ３３ルーメンと３９ルーメンである。したがって、最適化された１０４度のプリズムシートを９０ＤＯのプリズムシートの上で使用することの優位点は、（＋／−２５度で）約２４％及び（＋／−３０度で）３３％である。いずれかの角度範囲において、協調作用なしに反射的にビンに入れられたＬＥＤの上で最適化された１０４度のプリズムシートを使用する優位点は、初期分析により予測された２という係数についてである。

エテンデュを保全しないビンアレイのアパーチャ全体での光分布は、８つの暗い近傍系によって囲まれる単一の照明されたビン１０６２のケースについて図３３Ａから図３３Ｂに説明される空間重複機構によって進展する。図４０は、全てのアレイ素子が照明されているときの６４ビンアレイ１２５０上の光出力の類似する表現の平面図である。各ビン領域内で中心に置かれ示されるパーセンテージ値は関心のある角度範囲（この場合＋／−２５度）内で生じるビンの正味出力係数に相当する。これらの値は、＋／−２５度で１ビンあたりの総ルーメン出力の約４０％である図３９に表示されるエテンデュを保全しないプロセスの固有の非効率をすでに考慮に入れている。６４ビンアレイアパーチャ１２５２からの平均出力は、出力比［（３６）（．９４）＋（２４）（．８６）＋（４）（．８１）］／［６４］から生成された総ルーメンの９０％である。つまり６４個のビンのそれぞれによって生じる４０ルーメンを用いると、２，３００ルーメンが＋／−２５度ビームの範囲内で生成される。

図４０の概略表現は、アレイの物理的なアパーチャ１２５２、Ｘ_ILL全体で発生する空間非均一性の程度を直接的に描く。この特性は、ビーム周辺でのなんらかの輝度ロールオフも望ましい場合には、一般的な照明用途ではそれほど重要ではない。ビーム均一性は、しかしながら、映写された画像の輝度均一性にとってたいへん重大な寄与をしている。

この実例となるビームの空間非均一性は、ビーム周辺だけで発生する。図４０の弱い出力の暗い色調のフレームは、物理的な照明アパーチャ１２５２の外部に変位されたルーメンに相当する。このような無駄にされた光は所望されないが、その存在は光源アレイの映写出力の質に影響を及ぼさない。物理アレイの２８の一番外側のビンだけが、幾何学的な非均一性を示し、それは画像ディスプレイ業界規格では極めて控えめである。中心から角へのロールオフは非常にまともな０．８６であり、これは図１３、図１５Ａ、図１７、図１８、図２２Ａから図２２Ｂ、図２３Ａから図２３Ｂ、及び図２６から図２８Ａの焦点面映写システム内に意図的なシステム平均化が発生する前である。

非均一性は、アレイ内の個々のＬＥＤ間の意図されていない性能差から生じてもよい。電気的な相互接続の違いと結合される製造プロセス変形物は、ビンごとの輝度（つまりルーメン）変形物の無作為分散につながる場合がある。幸いなことに、図３３Ａから図３３Ｂの空間重複プロセスは、少なくともわずかにこれらの影響を和らげるためにも働く。

全てのＬＥＤが同一に発光すると、取り囲む近傍系からの収集重複は、所与のビンの出力を単一ビン合計の７６％から９４％に上昇させる。各ビンの出力は近傍系による構造的重なりによって増加する。該７６％、独自の物理的な境界からの所与のビン貢献は、それぞれ４％の４つの最も近い近傍系によって強化され、各１％という次の４つの最も近い近傍系の貢献で９６％になる。このようにして、約３８．４ルーメンが、図４０のビン１２５４の１．６ｍｍ×１．６ｍｍの物理境界の中で発光されることがわかる（＋／−２５度内）。

図４０のビン１２５４が意図されている１ｍｍ²あたり１００ルーメンよりむしろ１ｍｍ²あたり５０ルーメンを生じさせる低性能ＬＥＤを含んでいたと仮定する。この厳しい摂動の局所的な均一性に対する影響は、図４０の８×８のアレイの６×６の内部コアだけを示す図４１Ａのグラフィックによって描かれている。外乱は、原因ビン１２５４の領域内に集中しているが、８個の隣接するビン１２５８と重複する相応してさらに少ない数のルーメンはそれらの出力にも小さな影響を及ぼす。このルーメン分布の詳細は、図４１Ｂの拡大図に示されている。ビン１２６２などのさらに明るい近傍系からの空間ルーメン流入のため、不完全なビン１２５４はその半出力ＬＥＤから予想される１９．２ルーメンではなく２３．２ルーメンを出力する。したがって、図３３Ａから図３３Ｂに図示されるような重複機構は、局所的な非均一性を２０％削減するために作用する。

ＡＹ．高出力（エテンデュ保全）ＬＥＤアレイの最適性能
図２９Ａから図２９Ｂで紹介されるエテンデュ保全設計の出力性能は、図１２の曲線１６７によって代表されている。この理想的に曲線状のビンの壁を空気中へと＋／−３０度に出力するように設計しており、そのように出力されている。図１２で分かるように、実際にこの角度範囲の外に延びる光はほとんどない。０．９５反射側壁を使用すると、極めて効率的な反射ビンが所望される角度範囲内にその考えられる１００ルーメンのうち、約９３を送達する。実際には、曲率誤差がこの効率をわずかに減少させる可能性がある。

少なくとも図２９Ａから図２９Ｂの８４と８６などの協調するフィルムの追加が行われない場合のエテンデュ保全アレイからの出力光は、アレイ９１０内の各反射ビンに強固に結合されている。この局所化は、図３２Ａから図３２Ｂの空間分布により概略して示される。

ビデオ映写のような幾何学的に制約された用途では、照明器のサイズ、形状及び出力角度は、使用される全て矩形ビデオディスプレイのニーズに一致しなければならない。しかしながら、図２９Ａから図２９Ｂに描かれているビンとアレイの両方の固有の幾何学的な対称性が維持される場合、光学効率にかなりの損失がある。この効率の損失は、対称的なアレイが、オーバーフィルからの無駄なしに非対称視野上で偶数の照明を提供できないことを原因とする。さらに具体的には、各正方形ＬＥＤチップを取り囲むエテンデュを保全する金属のように反射するビンの隣接するアレイは、図１３、図１５Ａ、図１７または図１８のように、矩形ＬＣＤ（またはＤＭＤ）マイクロディスプレイの角に十分な照明フラックスを提供できない。追加の改良を使用しない場合、矩形フィールドを均等にカバーするというこのような照明器の能力は、あたかも円形のビームによってのようにその視野のかなりのオーバーフィル及びこのようにすることに付随する非効率を必要とする。この欠陥の理由は、正方形（または矩形）の素子の側面とそれらの対角線の長さの間の関係性を命令する周知のピタゴラスの定理の破られていない性質と組み合わされる素子各経線でのエテンデュの保全を原因とする。画像映写システムにおける視野カバレージの幾何学的配列は、各経線中で照明角度θ_ILLの結果として図１３に関して説明されている。方程式１０で一般化され、空気中のＸ、Ｙ、及び対角の経線において必要とされる照明角度は方程式１３から１５により隔離され、この場合では、ＦＬは、集光素子３０８と画像ディスプレイ装置３０６の間の空間を正確に何が専有するのかに応じて空気あるいは媒質中の有効焦点距離であり、Ｘ_LCD、Ｙ_LCD、及びＤ_LCDは矩形画像ディスプレイ装置（ＬＣＤまたはＤＭＤのどちらか）のそれぞれの長さである。これらの角度をビン媒質のそれらの対応物に変換することはＳｉｎθ_ILL,air＝ｎＳｉｎθ_ILL,medである。幾何学的配列は、ピタゴラスの定理を介してＤ_LCD＝（Ｘ_LCD ²＋Ｙ_LCD ²）^0.5を決定する。

これらの幾何学的な関係の意味合いは、図１３の本発明のシステム配列でのように、アスペクト比が４：３の、端縁長さ対端縁幅矩形の０．７”ＬＣＤ３０６のための以下の例を通して理解できる。このさらに小さいＬＣＤ形式のための集光素子３０８の焦点距離ＦＬは実例として空気中１２．７ｍｍとして解釈される。これらの条件のため、平面的な照明器３００はそのＸ経線の＋／−２９．２５度、そのＹ経線の＋／−２２．７８度、およびその対角線−経線での＋／−３４．９９度の範囲内で照明フラックスを提供しなければならない。照明角度がこれらの角度範囲のいずれかに及ばない場合、完全とは言えない視野カバレージが生じる―暗い陰影及び／または画像情報の完全な不在を生じさせる。

図２９Ａから図２９Ｂに描かれている隣接するＬＥＤビンアレイは、各経線でエテンデュを保全するために各ビンの側壁形状９１２によって制約されている。正弦法則は周知であり、簡単であるが、方程式１６から１８のように、照明器のＸ経線、Ｙ経線及び対角経線のそれぞれで結果として生じる出力照明角度を要約することは依然として有効である。

その自然な出力が＋／−９０度の半球形の体積上で効果的に拡散する１ｍｍの正方形ＬＥＤを使用すると、したがってＸ_BIN＝１及びθ_LED,X＝θ_LED,Y＝θ_LED,D＝９０度になる（一定の設計及びパッケージング条件下では出力フラックスをさらに狭い角度範囲に制約するＬＥＤの場合には、θ_LEDがその縮小された角度を反映する）。従来のほぼランバーティアンＬＥＤエミッタを使用すると、エテンデュ保全状態は、図１３の幾何学的な配列及び方程式１３から１５、Ｘ_BIN＝Ｙ_BIN＝３．０５ｍｍと一貫し、空気中でＸ経線とＹ経線の両方で＋／−２９．２５度を生成する。この３．０５ｍｍの正方形のビンは、４．３１ｍｍという対角線長さを有する。このようにして、方程式１８は、出力角度がビン媒質中で１３．４１度、空気中２０．２３度であると判断する。方程式１５による対角線経線の図１３の幾何学的配列は、３４．９９度という照明角度を必要とする。つまり、Ｙ経線でＬＣＤをオーバーフィルする一方でエテンデュ保全反射ビンは、対角線経線の中で大幅にアンダーフィルしている。この状態の弱点は、ＬＣＤ角が―あたかもほぼ円形のビームによって照明されるかのように―比較的に暗くなる点である。

この状態のための１つの補正経路は、その対角線経線の視点から反射ビンを設計することである。こうすると、ビン対角線の長さは縮小され、それによりその角度出力は広くなる。しかしこれを行っている間に、Ｘ経線とＹ経線の出力角度は同時に広くなる。正味結果は、ＬＣＤ対角線をカバーするが、ＬＣＤのＸ端縁とＹ端縁をオーバーフィルするほぼ円形の遠視野ビーム外形である。このオーバーフィルは、ＬＣＤアパーチャ対、その直径がＬＣＤ対角線の直径に等しくなる円形領域の比によってルーメンの無駄につながる。この幾何学的な非効率の割合η_GEOは方程式１９により決定され、イメージングアパーチャの長さ対幅のアスペクト比、ａ／ｂである。ａ＝４及びｂ＝３、η_GEO＝０．６１であるケースの場合には、

しかし、視野がこのようにしてオーバーフィルされると、有効ビン面積は相応して縮小され、さらに多くのビンが特定の照明器領域内に収まることができ、言い換えるとそれが正味効率を高める。

Ｘ経線とＹ経線との両方において完璧な視野カバレージを達成するビンサイズは矩形であるが、対角線に沿ってアンダーフィルし、方程式１３から１８によって方程式２０のように一般化された面積（ＡＲＥＡ＿１）を有する。

その対角線形成の中だけで完全な視野カバレージを達成するより小さいビンサイズも矩形であり、方程式１３から１８によって方程式２１に示される一般化された面積（ＡＲＥＡ＿２）を有する。

つまり、ビン面積の縮小により生じるルーメンの正味増加は、方程式２２に一般化される割合ＡＲＥＡ＿１／ＡＲＥＡ＿２である。

正方形の１ｍｍＬＥＤの場合には、焦点距離が１２．７ｍｍの集光素子と４：３アスペクト比η_BINを有する０．７”のＬＣＤとでは、１．３０７になる。正味非効率η_NETは、方程式１９及び２２の積を表す方程式２３によって示され、この特定のケースでは（０．６１）（１．３０７）つまり０．７９７になる。

ＡＺ．さらに効率的な矩形視野カバレージのための二次光学素子
矩形視野のカバレージを改善するために、図２９Ａから図２９Ｂ及び図４２Ａから図４２Ｂのエテンデュ保全照明器の上に、そして図３Ａから図３Ｂ、図５Ａから図５Ｃ及び図１１のエテンデュを保全しない照明器の上に、二次光学素子を追加していてもよい。

図２９Ａから図２９Ｂのエテンデュ保全ＬＥＤアレイ発明は、通常は円形か、またはせいぜい楕円形の遠視野ビーム外形を示す。この特徴的な挙動は、前記方程式１３から２３によってだけではなく、遠視野出力パターンによっても第Ｃ項に前述された妥当性検査されたコンピュータモデルから検証されている。

矩形ＬＣＤ（及びＤＭＤ）マイクロディスプレイ視野のさらに効率的なカバレージを達成することは、Ｘ経線とＹ経線とに沿った角度出力分布に可能な限り小さな対応する変更を加える一方で、主にその対角線経線に沿ってアレイの角度出力分布を広げるための追加の手段を必要とするという結果となる。

この機能拡張は、図２９Ａから図２９Ｂのエテンデュ保全発明について描かれているが、それは、図３Ａから図３Ｂと、図５Ａから図５Ｃと、図１１とのエテンデュを保全しない発明のためにも等しくよく、同じように働く。

必要とされる改良を提供する１つの適切な角度変換手段は、図４２Ａの分解斜視図のように円柱レンズ１３２０の直交方向に交差した配列、または、図４２Ｂの分解斜視図に描かれているような円柱レンズ１３２２のアレイである。分解斜視図がそれぞれの場合について示されており、図２９Ａから図２９Ｂのアレイに示される９個の反射装置の内の１つのように、場合に単一のＬＥＤ結合反射装置９１０上に隔離している。ＬＥＤチップ１１８は、ちょうど図２９Ａのように各反射ビン９１０の入力アパーチャ１００内に配置される。偏光再利用層８４と８６は、ビンの出力アパーチャ平面１３３０のすぐ上、またはレンズセット１３２０と１３２２のすぐ上のいずれかに配置される。円柱レンズセット１３２０のケースでは、上部レンズ１３３７の軸１３３６は直交アパーチャ対角線１３３９と平行に位置合わせされるが、下部レンズ１３３１の軸１３３２は反射ビンアパーチャ対角線１３３４と平行に位置合わせされる。同じ配列は円柱レンズアレイセット１３２２で行われ、レンズ１３４６の軸１３４４はビン対角線１３３４に平行となり、レンズ１３４２のレンズ軸１３４０はビン対角線１３３９に平行となる。どちらかのケースでは、主に２つの直交ビン対角線を横切って光学出力が適用され、それによりＸ経線とＹ経線とにおいてよりビンの対角線経線においてさらに強力に角度分布を達成する。

レンズ１３３１と１３３７は、正の出力または負の出力のどちらかを有する従来のバルクレンズでありうるか、またはそれらは円柱フレネルレンズでありうる。対角線を離れた出力寄与を最小限に抑えるために非球面のまたはホログラフィックの訂正を加えることができる。レンズアレイ１３４２と１３４６は、レンチキュラアレイとも呼ばれる平行延長レンズのレンチキュラ配列である。

図３Ａから図３Ｂ、図５Ａから図５Ｃ、及び図１１のエテンデュを保全しないＬＥＤ光源アレイ発明の角度出力特性に対する機能強化として適用されるとき、図４２Ａから図４２Ｂのレンズ組は、好ましくは２枚のプリズムシート８８と９２の上に配置され、図４２Ａの円柱レンズ軸１３３２と１３３６または図４２Ｂのレンチキュラレンズ軸１３４２と１３４４は、（図５Ｃの斜視図１５９のような下部シート９２の対角線１４１と上部シート８８の対角線１４３のように）対応するプリズムシート対角線と平行に位置合わせされる。しかしながら、プリズムシート対角線１４１と１４３（図５Ｃ）は、最善の結果のためにビンアパーチャ対角線１２９と１３１（図４Ａ）と平行に位置合わせされる必要はない。

ＢＡ．エテンデュを保全しない設計トラックとエテンデュを保全する設計トラックの性能比較
特定の角度範囲内において、図１Ａから図３Ｂ、図５Ａから図５Ｃ、及び図１１のエテンデュを保全しないＬＥＤ照明器アレイ発明と、図２９Ａから図２９Ｂ及び図４２Ａから図４２Ｂのエテンデュを保全するＬＥＤ照明器アレイ発明の間で性能比較が行われる。一例として、＋／−３０度での２つの実施形態の長所を考える。エテンデュを保全しない設計は、偏光再利用及び変換（図３９の点１２１５）の前に１ビンにつき５１ルーメンを生成する。この結果は、１０４度の頂角をもちマイクロプリズムを有する交差するプリズムシートのすぐ下に置かれる、１．６平方ｍｍの正方形でテーパ付きの反射ビン内の１ｍｍＬＥＤチップについてのものである。匹敵するエテンデュ保全ビンの設計は、同じ矩形範囲において約９３ルーメンを生成する（図１２の曲線１６７）。立体角あたりルーメンに基づき、これは総ルーメン効率より１．８倍大きいのと同程度のエテンデュ保全設計を示すと思われるであろう。

しかしながら、図１３、図１５Ａ、図１７、及び図１８のシステムのような高度に制約されたビデオ映写システムの場合には、前述されたような有効ルーメンの活用は、１ｍｍ²あたりのルーメンと総照明面積にも依存し、システムの画像ディスプレイアパーチャを通して共に総有効ルーメンを決定する。

以下の例によって、他方より優れた一方の実施形態を選ぶのは設計環境に依存していることが示されている。１ｍｍ²あたりのルーメンを最大化しようとするとき、エテンデュを保全しない実施形態は、２倍またはそれ以上、さらに効率的なエテンデュを保全する実施形態より好ましい。しかし、最高の出力効率を必要とする用途で使用されると、好ましい性能は、省力化の優位点がほぼ大きいエテンデュ保全実施形態で実現される。

ＢＢ．エテンデュを保全しない光源アレイを用いる高出力画像映写：図４３
今日の最高の長コンパクトビデオ画像プロジェクタの重量は、５ポンド未満であり、映写レンズを通して、映写スクリーン状に１０００を超える白フィールドルーメンを送達する。

図３Ａから図３Ｂ、図５Ａから図５Ｃ、図１１、及び図３１Ａから図３１Ｂのエテンデュを保全しない光源アレイ３００を使用してこれを行うための多くの考えられるコンパクトな配列の１つが、３つの反射ＬＣＤ（素子として、１３５８赤、１３５９緑及び１３６０青）について図４３に概略して示されている。それぞれが図１３の発明に基づいている別々の赤、緑及び青の照明器と画像形成セクション１３５１、１３５３、及び１３５５は、前述された説明のために使用される。この実例となるレイアウトは、コンパクトなレイアウトのために３つの別々の偏光ビームスプリッタ１３５６と共に反射ＬＣＤを使用する。偏光ビームスプリッタ立方体１３５６のそれぞれを空気で置換し、画像形成セクション１３５１、１３５３、１３５４のそれぞれを、各ＬＣＤが二色性色混合立方体１３６４の隣接する側面に面するまで回転させる場合、反射ＬＣＤよりむしろ透過型ＬＣＤを使用できる。等しく簡単な装置は、図４６のように、色フィールド連続様式で駆動される単一の透過型ＬＣＤ及びＤＭＤに存在する。

１０００ルーメン性能に触手を延ばす場合には、緑照明及び画像形成セクション（図４３の１３５３）は、約６００ルーメン（６０％緑、３０％赤及び１０％青の混合の場合）を貢献しなければならない。つまり、全てのインライン透過損失と反射損失を説明した後に、緑の光源アレイ１３５２は、適切に含まれる角度範囲内（つまり１．２”の対角線、４：３のアスペクト比のＬＣＤマイクロディスプレイ及びｆ／２．４の映写光学について前記に示されるような＋／−２５度）で少なくとも１６００未偏光ルーメンを提供しなければならない。１６００未偏光ルーメンは、５０％の効率の偏光回収後１２００偏光済みルーメンに、集光器素子３０８を通過後１０８０ルーメンに、偏光ビームスプリッタ１３５６を通過後１０２６ルーメンに、（液晶オンシリコン、ＬＣＯＳなどの）反射型ＬＣＤ１３５９からの反射後に９２３ルーメンに、偏光ビームスプリッタ１３５６による反射後に８７７ルーメンに、二色性プリズム立方体１３６４を通過後に７１０ルーメンに、画像映写レンズ１３６２を通過後に６４０ルーメンになる。反射防止コーティングは全ての臨界面で想定されるが、フレネル反射は依然として追加の損失の原因となることがある。

エテンデュを保全しない光源アレイのための最適結果は、ビン単位で図３９に要約される。どのくらいの数のビンをアレイの中に含めるのか、及びアレイの最善の形状を決定することは前記方程式９から１２の結果であり、焦点距離は使用される素子を集光するために選ばれる。

図４４は、（空気中の）有効焦点距離と図４３画像映写システム内の白フィールド画面ルーメンの間の関係性の図形の要約である。結果は、１ｍｍのＬＥＤ及びｆ／２．４光学と共に使用される１．２”のＬＣＤの映写制約について図３９に表される最適ＬＥＤビンアレイ性能に基づいている。

一般的には、図１３の映写システム幾何学的配列のように、システム焦点距離３１０と３１１が無いほど、可能な照明領域は広くなり、各経線の中のＬＣＤ（またはＤＭＤ）３０６の完全な視野カバレージを保証するために必要とされる有効照明角度θ_ILL３２２は小さくなる。同時に、許容照明面積が大きくなるにつれて、特定のアレイ３００で必要とされるＬＥＤ（またはビン）も多くなる。一例としてＬＥＤチップのサイズを１ｍｍから２ｍｍに拡大すると、ＬＥＤとビンの数は削減するが、ワット数を削減するのに本質的に、それだけでは何も行わない。簡単に、最大状態で動作するＬＥＤの平方ミリメートルがさらに大きくなると（つまり１ワットあたり５０ルーメン）、ワットも大きくなる。言うまでもなく現実的な限度がある。

図４４の第１のデータポイント１３７０は、前述された最小焦点距離条件を原因とする（ＬＥＤアレイ１３５０、１３５２、及び１３５４と図４３のシステム内の集光素子３０８の間の空気中で１６．９ｍｍ）。残りのデータポイントは、漸次的に大きくなる焦点距離を仮定し、それぞれの次の焦点距離について方程式１２からＸ_ILL＝Ｙ_ILLを、方程式１０からθ_ILL,xとθ_ILL,yを、計算し、図３９からそれぞれの角度での１ビンあたりの偏光されたルーメンを突き止め（それらを二分し、回収係数１．５で乗算する）、方程式４からビンの数を計算し、平均的な１ビンあたりルーメンとビンの数の積からアレイあたりの総有効ルーメンを計算することにより得られ、ルーメンの平均数は、θ_ILL,xとθ_ILL,yのルーメン値の算術平均である。一旦、偏光された緑ルーメンの有効数が計算されると、赤と青の対応する数が、ここで仮定される代表的な混合（６０％緑、３０％赤、及び１０％青）から計算できる。加重和は混合で生じる白ルーメンの総数を表す。この数は、システム、つまり図４３の集光素子３０８、偏光ビームスプリッタ立方体１３５６、二色性色混合Ｘ立方体１３６４、ＬＣＤ１３５８（１３５９または１３６０）、及び映写レンズ１３６２を通る透過または反射に仮定される相対効率により乗算される。

図４４の各データポイントに隣接する整数値はアレイあたりのビン数である。この例で使用される１ｍｍのＬＥＤは、２ワットで１００ルーメンを生じさせると考えられるので、ビン数が必要とされるワット総数を達成する。実用的な検討事項は、図４３の３つの照明セクション１３５１、１３５３及び１３５５の約１６０ワットが１０００白フィールド画面ルーメンにとって妥当な制限であることを示唆している。この制限が課されると、緑の照明器チャネル内の最大ワット数は約８０になり、ビン数は約４０になるであろう。実際には、図４４の破線のインジケータ線１３７２、１３７４は、１０００ルーメンのターゲットが、わずか３５のビンを用いて、２２ｍｍと２５ｍｍの間の（空気中の）焦点距離のためのこの設計で達成可能であることを示している。

実際問題として、ビンの数（したがって必要とされるＬＥＤチップの数）は、実際には選ばれるターゲット数より大きな数となり、相応してワットは削減され、焦点距離は増加する。例えば、正方形のアレイ内に４０個の正方形のビンを配列する方法はない。実用的な選択肢は、６×６のアレイと７×７のアレイとの間である。

１ｍｍのＬＥＤチップを使用して、より小さいものか、あるいはより大きいものかに関係なく、多くの実用的な高ルーメンプロジェクタ例がこれらの同じ線に沿って考えられる。

ＢＣ．理想的な（エテンデュ保全）光源アレイの特殊低出力画像プロジェクタ用途：図４５から図４６
多くの新しく高度に移動性のビデオプロジェクタ製品は、それらを電池で動作することが実現可能になるとすぐに現実的になる。携帯電話、カメラ、カムコーダ、及びコンピュータ機能の多様性のある組み合わせは、全てさらに大型であるが、便利なビデオ表示機能を必要とする。（１”から３”の対角線を有する）直視型ＬＣＤが、今日使用されている最も一般的なモバイルディスプレイであるが、その小さなサイズゆえに実用性は限られている。表示パーソナルビデオ、インターネット及びコンピュータデスクトップは、全てさらに大型の表示面を必要とする。しかし、ハンドヘルドモバイル機器の中にただより大きな直視型パネルを組み込むことは実際的とは考えられない。より優れた解決策は、極小サイズの映写ディスプレイと、軽量ハンドヘルド映写スクリーンの便利さをひとつにまとめることである。

電池式極小サイズのビデオ映写は、従来の電球を使用する照明器を用いると実用的でないが、前述された小型ＬＥＤ光源アレイを使用すれば実用的になる。ＬＥＤは、瞬時オン、瞬時オフになり、必要とされる切り替えを行うことができるだけではなく、本発明と適合され、要求されているルーメンを提供するほど十分に効率的でありうる。

選ばれた特定のスクリーンサイズで許容できる表示輝度を達成するためには十分な数のルーメンが供給されなければならないが、これらのルーメンは現実的な電池サイズ及び寿命に適したターゲットワット量未満で供給されなければならない。このため、図２９Ａから図２９Ｂ及び図４２Ａから図４２Ｂの潜在的により出力効率が高いエテンデュ保全設計は、図４３のシステムのように色ごとにただ一つの反射素子が使用されるにしても、あるいは図４５のシステムのように色ごとに単一の透過素子が使用されるにしても固有の優位点を有する。

一例として、初期はスクリーン利得梨で、ハンドヘルドの８”×１０”のフロント映写スクリーンで少なくとも２００ニトの輝度を達成できる電池式プロジェクタのケースを考える。このようなスクリーン及び輝度基準の簡略な幾何学的配列は、３４．２白フィールド画面ルーメンが画面の面積全域で必要とされることを意味する。これは、必要とされる３４．２画面ルーメンの内、約２０．５を貢献できる緑照明チャネルを有することを暗示する。

このための開始点は、マイクロディスプレイを選び、そのサイズを選択し、対応する映写システムレイアウトを作成することである。１つの考えられるレイアウトは、３つの別々の反射ＬＣＤ、１３５８、１３５９及び１３６０（つまり０．７”ＬＣＯＳＬＣＤ）について図４３で前記に説明された。

次に、図２９Ａから図２９Ｂのエテンデュ保全照明器が、前記に引用された同じ透過／反射効率を仮定して、約［（２０．５）］／［（．９）（．８１）（．９５）（．９）（．９５）］、つまり３４．６偏光済み緑ルーメンを提供するために各カラーチャネル内に適用されなければならない。これは、この制度のための偏光回収及び再利用効率は〜７０％であるため、選ばれた臨界角度範囲内に４１未偏光緑ルーメンがなければならないことを意味している。

１ｍｍ²あたり１００ルーメンを発光する１ｍｍのルミレッズ（ＬｕｍｉＬｅｄｓ）ＬＥＤを用いると、使用される各反射ビンは設計された角度範囲で約９０偏光ルーメン（７６偏光ルーメン）を生じさせる。これらのルーメンのどの部分が映写で活用できるのかに関する疑問が残る。

エテンデュ保全反射ビンは、発光される角度範囲に応じたアパーチャサイズを有する。角度範囲、集光素子焦点距離、及び有効照明器サイズの関係性は方程式９から１２に要約されている。該角度範囲が特定の焦点距離でＬＣＤのために必要とされる視野カバレージを提供するが、同時に照明器サイズに影響を及ぼす。代わりに、ＬＣＤによって使用される発光されるルーメンの部分は、システムのアパーチャ角度に有効照明器サイズを適合することに左右される。

焦点距離と照明器サイズとの関係性は、方程式１０によって決められ、ｆ／２．４の場合には、映写システムは（Ｘ_ILL／２）／ＦＬ_air＝Ｔａｎ（１２）になる。焦点距離が短いほど、有効照明面積は広くなり、それを作成するために使用される個々の反射ビンの数は大きくなる。しかし、焦点距離が小さくなるほど、完全な視野カバレージを達成するために必要とされる照明角度が大きくなるので、焦点距離には現実的な下限がある―うまく設計された集光光学部品は約＋／−２５度から＋／−３５度の範囲内の照明角度に制限される。

１ｍｍのＬＥＤチップのための個々の反射ビンは、（なんらかの最小の隙間を見越し）約１．０５ｍｍの入力アパーチャを有する。方程式１０は、空気中の１２．７ｍｍという最小焦点距離が、５．４１平方ｍｍ有効照明アパーチャに相当することを説明する。これは、空気中の２９．２５度（ビン媒質中では１９．６３度）という各経線の中の有効照明角度に相当する。この角度のために設計され、エテンデュ保全ビンアパーチャは３．１３平方ｍｍになる。これは（５．４１²）／（３．１３²）つまり事実上３個のエテンデュ保全ビンが使用されている可能性があることを意味する。３個のビンからのルーメン歩留まりは原則的には可能であるが、これを行うことは物理的な幾何学的配列によって排除される。最も近い物理的に実用的な妥協点は、４ビン（２×２）アレイの妥協点であり、それにより許容される５．４ｍｍの正方形照明アパーチャをオーバーフィルする。（ほぼ２．０５ｍｍの入力アパーチャが付いた）その相応して大きな単一の６．１０ｍｍの正方形のビンの中に単一の２ｍｍのＬＥＤチップを使用することも妥当である。どちらのケースでも、使用可能なルーメンの同じ部分が０．７”の４：３のＬＣＤアパーチャを通してスクリーンに結合される。

カラーチャネルごとに１つのアレイ、（図４５及び図４６に示される、図２９Ａから図２９Ｂの３×３のアレイのように）４個の正方形エテンデュ保全ビンを隣接するアレイで使用するとき、４個のビンは約６．２平方ｍｍの面積をカバーし、対称的なＸ経線とＹ経線でのビンの鋭角に抑制された＋／−２９．２５度の角度範囲に合計３６０未偏光ルーメン（３０４偏光ルーメンを（例えば緑のチャネルで）生じさせる。これらのルーメンのうち、（（５．４²）／（６．１²）つまり約７９％だけがシステムのｆ／２．４制約の範囲内で変換し、ＬＣＤアパーチャによって効果的に活用される。５．４ｍｍの正方形照明境界の外部で発光され、集光素子３０８によって収集される光は、システムコントラストを脅かすことなく処理できるより、さらに高い角度の光をＬＣＤで作成する。適切なアパーチャ（ビネット）を適用すると、偏光ルーメンが２４０に制限される。

また、４つのフィールドコーナーでの最高照明が必要とされる場合は、矯正する潜在的な角度非効率がある。６．１ｍｍ×６．１ｍｍのビンアレイは３本の重要な経線（Ｘ、Ｙ及び対角線）でエテンデュを保全するが、ビン対角線に沿った角度範囲は方程式１０の幾何学的配列により必要とされる角度範囲より狭い。そして、エテンデュ保全設計は、その最大出力角度でかなり鋭角に切除するため（図１２の曲線１６７を参照のこと）対角線に沿った追加の角度カバレージがＸ経線とＹ経線とに必要とされるより高い角度カバレージを必要とする。

これを考慮に入れると、４：３ＬＣＤアスペクト比の正味結果は、（ビンアパーチャサイズ単独による７９％ではなく）６１％の幾何学的な効率を有することを示すことができる。したがって、この補正により、実際には、（０．６１）（３０４）つまり１８５偏光緑ルーメンが、１６ワットでのＬＣＤにより利用できるようなる。

このようなルーメン生成は、この例で必要とされる３４．６偏光緑ルーメンを５．３倍上回る。４個の緑チャネルＬＣＤは、全出力での８ワットよりむしろ約１．５で必要とされる３４．６偏光ルーメンに駆動されてよい。つまり、８”×１０”の画面上で求められる２００ニト（Nit）という性能は、合計３ワット―おおよそ小型ラップトップコンピュータでのかなり長い寿命の電池のワット数で達成可能である。

オーバーフィルの非効率なしに視野対角線に沿って角度カバレージを改善するために、図４５（または図４６）のシステムレイアウトで焦点距離をわずかに増加し、図４２Ａから図４２Ｂの視野カバレージ発明を追加することによりさらに優れた性能が達成できる。このような状態の下において、図４２Ａから図４２Ｂに含まれる（図４５から図４６の）２つのレンズ素子１３９１のそれぞれを通る９０％の透過のためにディレーティングし、２４６偏光緑ルーメンと同程度が８ワットで使用可能になる。したがって、この改善は３ワットから約２ワットに５０％総白フィールドワット量ニーズを削減する。

性能効率を改善するもう１つの手段は、単一の矩形ＬＥＤチップを、カラーチャネルごとに矩形アパーチャの単一のエテンデュ保全反射器ビンの中で使用することである。この場合、ＬＥＤチップの寸法は全ての経線での適切な視野カバレージを実現するために拡大縮小され、円柱レンズまたはレンチキュラレンズがアパーチャ対角線に沿った視野カバレージを改善するために必要に応じて使用される。

そして、図４３の実例となる３つの反射ＬＣＤ構成を使用する以外に、（セクション１３８２赤、１３８４緑及び１３８６青のような）偏光ビームスプリッタを使用せずに実例として示される、図４５の３つの透過型ＬＣＤ構成を使用することが等しく実用的である。さらに、同じ低ワット量手法は、各照明器セクション（１４０２赤、１４０４緑、及び１４０６青）からの光が二色性色混合立方体１３６４を使用して結合される、図４６のように構成される単一フィールド連続ＬＣＤ１４００に適用できる。フィールド連続システムでは各原色画像に使用可能な３分の１のデューティサイクルが考慮に入れられなければならない。これが偏光された光を必要とするＬＣＤにおいて行われると、図４３及び図４５の非切り替え式システムの場合と同様に各カラーチャネルでは３倍のルーメンが必要とされる。高反射性をもち偏光に影響されないＤＭＤを用いるフィールド連続動作が考慮に入れられるとき、さらに小さな許容差が必要とされる。

フィールド連続映写システムレイアウトの潜在的なコスト及び重量の節約にも関わらず、ワット量を３倍にすることが現実的ではない用途がある場合がある。このような場合では、２×から３×の利得を有するハンドヘルド映写スクリーンがフィールド連続システムでスクリーンに供給される少数のルーメンを補償するために使用できる。

これらの特定の例は例示目的だけに示され、包括的となることを意図されていない。同じ手法はＬＣＤとＤＭＤの他の配列及び用途に適用できる。本発明の好適実施形態はここで示され、説明されてきたが、以下の請求項に述べられるさらに広い態様において本発明から逸脱することなく多様な変更及び変型を加えることができることは当業者に明らかになるであろう。特に、その光学的な同等物だけではなく、ここに説明される多様なサブコンポーネント及びシステムも、ここに述べられる他の要素及びシステムと組み合わせてあるいは動作可能なように適切に置換されるときに使用できる。

ＬＥＤチップが、そのビンアパーチャが上部プリズムシートと下部プリズムシートの下にある平らなテーパ付きの反射側壁を有する隣接するビンの下に位置するコンテナのアレイの中に含まれる多層平面ＬＥＤ光源アレイの概略断面を示す。ＬＥＤチップが、そのビンアパーチャが上部プリズムシートと下部プリズムシートの下にある平らなテーパ付きの反射側壁を有する隣接するビンの中に配置される多層平面ＬＥＤ光源アレイの概略断面を示す。ＬＥＤチップが、そのビンアパーチャが偏光選択反射平面の下にある曲線状の反射側壁を有する隣接するビンのアパーチャ内に配置される多層平面ＬＥＤ光源アレイの概略断面を示す。４つの直交する数学的に作り上げられた側壁を有する隣接するビンの斜視図を示す。オプションの垂直境界壁のある単一の数学的に作り上げられた側壁を有する隣接するビンの斜視図を示す。フリップチップＬＥＤが平らな回路平面上の規則的なアレイで配列され、それぞれのＬＥＤが、そのビンアパーチャが下部プリズムシートと上部プリズムシートを含む大量のフィルムの下にある平らなテーパ付きの反射側壁を有する隣接するビンのアレイの入力アパーチャを通して突出する多層平面ＬＥＤ光源アレイの概略断面を示す。特に隣接するマイクロ反射（ｍｉｃｒｏ−ｒｅｆｌｅｃｔｉｎｇ）ビンの二次層の中へのサブマウントされたフリップチップＬＥＤの挿入に関して、図３Ａの概略断面の詳細を提供する。図３Ａから図３Ｂの概略断面に表されているもののような隣接する平らな壁付きビンのアレイの斜視図を含む。図４Ａの斜視図に示されている反射ビンのアレイを形成するために使用されるツール構造の斜視図を含む。図３Ａから図３Ｂの多層ＬＥＤ光源アレイの１つのビンの領域の前面図の概略断面である。図３Ａから図３Ｂの多層ＬＥＤ光源アレイの１つのビンの領域の側面図の概略断面である。例えば図１Ａ、図３Ａから図３Ｂ及び図５Ａから図５Ｃに示されているビンアレイの上に位置するような２枚のプリズムシートの斜視図である。ここにモデル化されるような基本的なフリップチップＬＥＤの説明に役立つ分解図であり、基板層と、エピタキシャルコーティング、該エピタキシャル材の中に浸漬される放射状組織（ｒａｙｓ）の平面、及び反射電極構造を示す。反射電極のストライプの構造の平面図を示す。ここにモデル化されるような基本的なフリップチップＬＥＤの説明に役立つ斜視図であり、特にその位置及び取り付け回路への接続を含んで示す。ビンの深さとビンの上に隆起するフィルムの種類の関数として、図３及び図５のように構造化される４０ビンのＬＥＤ光源アレイの総有効出力ルーメンのグラフによる結果を表す。使用されているプリズムシートの頂角とビンの深さの関数として、図３及び図５のように構造化される４０ビンのＬＥＤ光源アレイの総有効出力ルーメンのグラフによる結果を表す。使用されているプリズムシートの頂角の関数として、図３及び図５のように構造化される最適化された４０ビンのＬＥＤ光源アレイの総有効ルーメンのグラフによる結果を表す。使用されているプリズムシートの頂角とビン深さの両方の関数として図３Ａから図３Ｂ及び図５Ａから図５Ｃのように構造化される４０ビンのＬＥＤ光源アレイの総有効ルーメンのグラフによる結果を表す。図３Ａから図３Ｂ及び図５Ａから図５Ｃのように構造化されるＬＥＤ光源アレイにおける偏光の回収及び再利用の機構を描く概略断面であり、それらの偏光の関数として実例となる光学光線の軌跡を示す。そのそれぞれがエテンデュを保全するように設計される（曲線ＣとＤ）、ビンのアレイと対比される図３Ａから図３Ｂ及び図５Ａから図５Ｃ（曲線ＡとＢ）のように構造化されるＬＥＤ光源アレイの総包含ビンあたりルーメンのグラフによる結果を示す。図３Ａから図３Ｂ及び図５Ａから図５ＣのＬＥＤ光源アレイを二次角度変換素子及び撮像素子（ＬＣＤまたはＤＭＤのどちらか）と結合する映写システムにおける幾何学的な関係を示す概略断面図である。共にプリズムシート頂角の関数として、１つが直線の壁付きビンを有し、１つが曲線状の壁ビンを有する２種類のＬＥＤ光源アレイ構造の総有効ルーメンのグラフによる結果を示す。半球状の光再利用反射器と結合される図１３の光学システムのための幾何学的配列及び光線経路を示す概略断面である。光学オーバレイヤのない図１５Ａのシステムで使用できる図３Ａから図３Ｂに描かれているようなＬＥＤビンの種類を拡大された断面図で示す。光学オーバレイヤのない図１５Ａのシステムで使用できる単一のＬＥＤビンを示す。光学オーバレイヤが追加された図１５Ａのシステムで使用できる図３Ａから図３Ｂに示されているＬＥＤビンアレイの種類を示す。図１５Ａに表されているシステムの中で単独で、あるいは詰まったアレイ内で使用できる１つの種類の市販されているＬＥＤパッケージ構造の図の説明を示す。図１５Ａに表されているような半球状の反射器側壁の斜視図を示す。図１５Ａに表されているような半球状の反射器側壁の側面図を示す。図１５Ａに表されているような半球状の反射器側壁の上面図を示す。図１５Ａに表されているシステムで使用できる代替の円筒状にセグメント化された半球状の反射器の斜視側面図を示す。図１５Ａに表されているシステムで使用されるような、図１６Ｄに図示される円筒状にセグメント化された半球形の反射器の概略断面を示す。コーナーキューブをベースにした光再利用反射器と結合された図１３の光学システムのための幾何学的配列及び光線経路を示す概略断面である。構成要素であるＬＥＤチップ付きの単一のテーパ付きの反射ビンの概略断面であり、実例となるＬＥＤ発光のための光学光線経路及び入射する光線の挙動を示す。図１９Ａの概略図に表されているようなテーパ付きの反射側壁の表面平坦性の拡大図を示す。構成要素となるＬＥＤチップ付きの単一のテーパ付きの反射ビンの概略断面であり、ＬＥＤ発光と入射する光線の両方について示される実例となる光学光線経路で、上に隆起した単一プリズムシートによる屈折の幾何学的な影響を示す。透明な誘電性の充填材と図２０に図示されるもののようなマイクロ反射ビンの出力アパーチャの中の空気の間の三角形に波紋ができた表面境界の拡大断面図を示す。透明な誘電性の充填材と図２０に図示されるもののようなマイクロ反射ビンの出力アパーチャの中の空気の間のリブ状に波紋ができた表面境界の別の拡大断面図を示す。透明な誘電性の充填材と図２０に図示されるものようなマイクロ反射ビンの出力アパーチャの中の空気の間の円筒状にまたは球状に波紋ができた表面境界のさらに別の拡大断面図を示す。構成要素となるＬＥＤチップ付きの単一のテーパ付きの反射ビンの概略断面であり、波紋ができた表面構造の存在により影響を受けるようなＬＥＤ発光及び入射光線のための実例となる光学光線経路を示す。ＬＥＤの近傍の構成要素となるＬＥＤチップ付きの単一のテーパ付きの反射ビンの拡大概略断面であり、ＬＥＤのエピタキシャル層、金属性反射電極及び支える基板の波紋ができた表面構造により影響を及ぼされるようなＬＥＤ発光と入射光線のための実例となる光学光線経路を示す。図３Ａから図３Ｂ及び図５Ａから図５ＣのＬＥＤ光源アレイを二次角度変換素子、構造化されたライトパイププレート、および４面を持った楕円形の反射器と結合する光学システムの概略断面である。図２２Ａに示される概略断面の関連付けられた斜視図である。図１３の光学システム内でのその幾何学的な位置決めを示す、図２２Ａから図２２Ｂに表されている光学システムの側面図のさらに詳細な概略断面である。図２３Ａに示されている数学的に作り上げられた反射側壁の斜視図である。スラブ型構造のライトパイププレートの斜視図である。平らな勾配付きの端面のあるライトパイププレートの斜視図である。先端を切り取った平らな勾配付きの端面のあるライトパイププレートの斜視図である。ライトパイプ構造の、実例となる全反射光線に対する影響の概略断面である。図２５Ａに描かれているような下部ライトパイプ表面、及びメサ上の表面構造の、全反射のプロセスに対する影響の拡大図である。図２５Ｂに描かれているメサ上の表面構造の斜視図である。偏光された光の再利用及び再使用のために半球状の反射器を含む図１Ａから図Ｂ３の光学システム上の変形物の概略断面である。図３Ａから図３Ｂ及び図５Ａから図５Ｃ平面的なＬＥＤ光源アレイを組み込んだ、図１３、図１５Ａから図１５Ｅ、図１７、図１８、図２２Ａから図２２Ｂ、図２３Ａから図２３Ｂ及び図２６に基づいた光学システムの一般化された概略断面である。考えられる他のＬＥＤアレイ構造だけではなく図３Ａから図３Ｂ及び図５Ａから図５Ｃの平面的なＬＥＤ光源アレイを組み込んだ、図１３、図１５Ａから図１５Ｅ、図１７、図１８、図２２Ａから図２２Ｂ、図２３Ａから図２３Ｂ及び図２６の別の一般化された概略断面である。光学的なオーバレイヤがない図２８Ａの光学システムで使用するための考えられる１つの選択肢としての図３Ａのマイクロ反射ＬＥＤビンアレイ型の拡大断面図を示す。光学的なオーバレイヤのない図２８Ａの光学システムで使用できる単一ＬＥＤビンの拡大図を示す。光学的なオーバレイヤの追加で図２８Ａのシステムで使用できる図３に示されているＬＥＤビンアレイの種類を示す。図２８Ａに表されるシステム内で単独であるいは詰まったアレイで使用できる市販されている１つの種類のＬＥＤパッケージ構造の図の説明を示す。フリップチップＬＥＤが平面的な回路平面上の規則正しいアレイで配列され、各ＬＥＤが入力アパーチャから出力アパーチャにエテンデュを保全するように設計される曲線状の反射側壁を有する隣接するビンのアレイの入力アパーチャを通して突出し、そのビンアパーチャが偏光変換フィルムの隆起した積み重ねの下に位置する多層平面ＬＥＤ光源アレイの概略側面断面である。図３０Ａに描かれている多層平面ＬＥＤ光源アレイの斜視図である。図３０Ｂに描かれているマイクロ反射アレイなどのＬＥＤ光源のランベルトの角出力分布を示す。その中心が物理的に可能であるより近くに共に押され、反射器切断線が反射器重複の始まりに配置される先端を切り取ったエテンデュ保全マイクロ反射ビンのＬＥＤアレイの概略断面である。その挙動がさらに大きな角度での発光を犠牲にしてさらに小さな角度での発光を増加するように修正された、図３１ＢのもののようなＬＥＤ光源の非ランベルト角出力分布を示す。切断の結果削除された重複する反射器領域を置換するために、アレイの上に隆起した２枚のプリズムシートが追加された、図３０Ｂに示される先端を切り取ったＬＥＤアレイの概略断面である。光出力（〜９３ルーメン）が、中心ＬＥＤだけが点灯されているときのケースについて表される、図２９Ａから図２９Ｂに示されているような隣接するエテンデュ保全反射器ビンから構成される３×３ＬＥＤ光源アレイの概略平面図を示す。光出力が、９個全てのＬＥＤが点灯しているときのケースについて示される、図２９Ａから図２９Ｂに示されているような隣接するエテンデュ保全反射器ビンから構成される３×３ＬＥＤ光源アレイの概略平面図を示す。図３Ａから図３Ｂ及び図５Ａから図５Ｃに図示される、隣接するエテンデュを保全しない反射器ビン及び隆起したプリズムシートから構成される３×３光源アレイの平面図を示し、中心のＬＥＤだけが点灯しているときのケースについて９ビンアレイの光出力を描く。図３３Ａの３×３ＬＥＤ光源の斜視図である。２つの類似した角度範囲（＋／−２５度、三角形△、＋／−３０°、正方形、□）内の光について、検討される出力正方形面積のサイズの関数として、図３３Ａから図３３ＢのＬＥＤ光源アレイの単一照明ビンにより生じる総有効ルーメンの一部のグラフによる結果を示す。正の接点と負の接点が対向する六角形点にある六角形のサブマウント回路を有する１つの種類のサブマウントされたフリップチップＬＥＤの略図である。正方形のサブマウント回路のあるサブマウントされた１つの種類のフリップチップＬＥＤの略図である。対向する六角形の端縁に正の接点と負の接点のある六角形のサブマウント回路を有する別の種類のサブマウントされたフリップチップＬＥＤの略図である。図３Ａから図５Ｃ及び図２９Ａから図２９Ｂの断面に示されている金属のように反射するビンアレイの底部に適用される実例となる直列−並列電機相互接続回路の裏面略図であり、ビンアレイは、図３５Ａから図３５Ｃに示されている別々にサブマウントされたフリップチップ型ＬＥＤのアレイを取り付け、相互に接続する手段として使用される。図３５Ａから図３５ＣのサブマウントされたＬＥＤが、図３５Ｄに描かれているマイクロ反射ビンアレイにどのようにして組み付けられるのかを、断面図によって示す。別の直列−並列電機相互接続回路の使用を除く、図３５Ｄのマイクロ反射ビンアレイの略図である。図３Ａから図５Ｃ及び図２９Ａから図２９Ｂのビンアレイと共に使用するためのマウントされていないフリップチップＬＥＤのアレイを取り付け、相互接続するために、平面的な基板の上面に適用される別の実例となる直列−並列電機相互接続回路の略図である。図３Ａから図５Ｃ及び図２９Ａから図２９Ｂのビンアレイと共に使用するためのマウントされていないフリップチップＬＥＤを取り付け、相互接続するために、平面的な基板回路の上面に取り付けられる完全に並列の電気相互接続回路の略図である。三つのＬＥＤビンアレイケース、つまり隆起プリズムシートなし、９０度のプリズムと共に隆起プリズムシート、及び最適化された１０４度のプリズムと共に隆起プリズムシートについて、発せられた出力の封入された角度範囲の関数として図３Ａから図３Ｂ及び図５Ａから図５Ｃの最適化されたＬＥＤ光源アレイ内の単一の１．６ｍｍビンにより生成されるルーメンのグラフによる結果を示す。６４個全てのＬＥＤが動作中の８×８ビンＬＥＤ光源アレイの平面の略図であり、各１．６ｍｍの正方形ビン領域が貢献する空間的な出力パーセンテージを示す。図４０の８×８ビンＬＥＤ光源アレイの中心の６×６ビン部分の平面図の略図であり、アレイの中の１つのビンに入れられたＬＥＤが他の全てのルーメンの半分程度を発光するときに各１．６ｍｍ正方形ビン領域が貢献する総ルーメンを示す。図４１Ｂに描かれている６×６ビンアレイの実例となる３×３ビンアレイ部分の平面図の略図であり、アレイ内の近隣のビンからの詳細なルーメン貢献を示す。対角線−経線視野カバレージを改善するために、円柱軸がビン−アパーチャ対角線と位置合わせされる２つの高架円柱レンズにより補足される図２９Ａから図２９Ｂのエテンデュ保全ビンの略図である。対角線−経線視野カバレージを改善するために、その円中軸がビン−アパーチャ対角線と位置合わせされる２つの高架レンチキュラレンズによって補足される図２９Ａから図２９Ｂのエテンデュ保全ビンの略図である。図１Ａから図Ｂ３の焦点面光学システムレイアウト及び図３Ａから図３Ｂ、図５Ａから図５Ｃ、図１１、図２９Ａから図２９Ｂ、及び図４２Ａから図４２Ｂの平面光源アレイに基づいた、３つの反射ＬＣＤのための実例となるビデオ映写システムの概略断面である。空気中の集光素子の有効焦点距離と各（赤、緑及び青の）アレイ内の１．６ｍｍビンの総数の両方の関数として図３Ａから図３Ｂ、図５Ａから図５Ｃ、及び図１１のエテンデュを保全しないＬＥＤ光源アレイを使用する、図４３の映写システムの白ルーメン画面出力のグラフによる結果を示す。（図４２Ａから図４２Ｂのエテンデュ保全光源アレイと共に実例として示される）図１Ａから図３Ｂ、図５Ａから図５Ｃ、図１１、図２９Ａから図２９Ｂ及び図４２Ａから図４２Ｂの平面光源アレイを含む図１３の焦点面光学システムレイアウトに基づいた三個の透過型ＬＣＤのための実例となるビデオ映写システムの概略断面である。図１３の焦点面光学システムレイアウト、及び（図４２Ａから図４２Ｂのエテンデュ保全光源アレイと共に実例として示される）図１Ａから図３Ｂ、図５Ａから図５Ｃ、図１１、図２９Ａから図２９Ｂ、及び図４２Ａから図４２Ｂの平面光源アレイに基づいてフィールド順に（ｆｉｅｌｄ−ｓｅｑｕｅｎｔｉａｌｌｙ）操作される単一の透過型ＬＣＤのための実例となるビデオ映写システムの概略断面である。

Claims

１以上のＬＥＤチップを正の電圧源及び負の電圧源に相互接続するために配列される電気導電性のある回路網のアレイを備えた電気相互接続プレートと、
ＬＥＤチップのアレイであって、該ＬＥＤチップが均一な大きさに作られ、該ＬＥＤチップの幅Ｗ以下である距離Ｓだけ、互いに離間されているＬＥＤチップのアレイと、
中心間の間隔がＷ＋Ｓに等しい、金属のように反射するビンのアレイであって、該ビンのそれぞれが、その間に延びる１以上の金属のように反射するテーパ付きの側壁により形成される、複数のクリアな出力アパーチャ及び入力アパーチャを含むものである金属のように反射するビンのアレイと、
第１の角度範囲で光を透過させ、第２の角度範囲で光を前記ビンのアレイに向かって反射して戻す、金属のように反射するビンの前記アレイを越えて配置される第１の光リダイレクト手段と、
第１の角度範囲で光を透過させ、第２の角度範囲で前記第１の光リダイレクト手段に向かって光を反射して戻す、前記第１の光リダイレクト手段を越えて配置される第２の光リダイレクト手段と、
前記電気相互接続プレート上で前記電気導電性のある回路網のアレイに電気的に接合されているＬＥＤチップの前記アレイであって、金属のように反射するビンの前記アレイは、ＬＥＤチップの前記アレイの中のあらゆる前記ＬＥＤチップがあらゆる前記入力アパーチャの中心において及び中心を通って広がるように、前記電気相互接続プレートの真上に配置されているＬＥＤチップの前記アレイと
を含んでなる照明システム。
ＬＥＤチップの前記アレイの中の全ての前記ＬＥＤチップが、それらの正の接点と負の接点の両方を同じ表面に有するか、またはそれらの正の接点と負の接点を対向する表面に有するかのいずれかである請求項１に記載の照明システム。
ＬＥＤチップの前記アレイの中の全ての前記ＬＥＤチップが、同じ波長範囲もしくは赤と緑と青との波長範囲の混合により光を発光するか、または、全て白色発光ＬＥＤである請求項２に記載の照明システム。
ＬＥＤチップの前記アレイの中の全ての前記ＬＥＤチップが、波長範囲または前記ＬＥＤチップにより発光される範囲において、光学的に透明な基板により作られている請求項２に記載の照明システム。
金属のように反射するビンの前記アレイが、前記クリアな入力アパーチャと出力アパーチャとの両方に垂直な線から角度γで傾斜する平らなテーパ付きの側壁を有し、前記クリアなアパーチャが正方形または矩形の形状であり、方程式Ｔａｎγ＝（１／Ｄ）（Ｘ₀−Ｘ_i）／２により幾何学的に関連付けられ、式中のＤは金属のように反射するビンの前記アレイの深さであり、Ｘ₀は前記クリアな出力アパーチャの端縁の端縁長さであり、Ｘ₁は前記クリアな入力アパーチャの端縁長さである請求項１に記載の照明システム。
前記クリアな入力アパーチャと出力アパーチャとは、それぞれそれらの端縁において、１．０５ｍｍから１．２ｍの間の大きさと、１．５ｍｍから１．７ｍｍの間の大きさとであり、金属のように反射するビンの前記アレイの前記深さＤが１７０ミクロンから１８０ミクロンの間である請求項５に記載の照明システム。
それぞれの前記クリアな入力アパーチャの端縁長さＸ₁がＸ₁＝（ｆ）（Ｗ）による大きさであり、適合率ｆは１．０１から１．３の範囲であり、ｆは、機械的な干渉を受けることなく、任意の前記クリアな入力アパーチャを通って前記ＬＥＤチップが適合できるようにするために必要とされる最小率である請求項５に記載の照明システム。
金属のように反射するビンの前記アレイが、ダイヤモンド機械加工により形造られる型ツールから成形、エンボス加工、鋳造、または電気鋳造によって、プラスチック、ガラス、セラミック、金属、または複合部品により形成されており、前記金属のように反射するテーパ付きの側壁が、高反射率金属フィルムで上塗りされている請求項５に記載の照明システム。
前記高反射率金属フィルムは、保護された銀である請求項８に記載の照明システム。
金属のように反射するビンの前記アレイは、直接的に金属のように反射するビンの前記アレイの前記深さにほぼ等しい厚さの材料に、フォトリソグラフィー法によって形成される請求項５に記載の照明システム。
金属のように反射するビンの前記アレイが透明な誘電体媒質で充填されて、前記金属のように反射する側壁と、露呈された前記側壁と前記ＬＥＤチップの表面とに光学的な接点が形成されている請求項１に記載の照明システム。
前記透明な誘電体媒質は、前記ＬＥＤチップにより発せられた波長に対する屈折率が１．４から１．６の範囲にある請求項１１に記載の照明システム。
金属のように反射するビンの前記アレイ上の金属性のコーティングは、前記ＬＥＤチップがそれらの上面と下面との両方に電気的な接点を有するときに、前記ＬＥＤチップの前記正の側または負の側のどちらかとの相互接続のための共通した電気伝導経路を提供している請求項１に記載の照明システム。
金属のように反射するビンの前記アレイの前記背面上の金属性のコーティングが、前記ＬＥＤチップが同じ表面上に電気的な接点を有するときに、前記ＬＥＤチップの前記正の側と負の側とを相互接続するための絶縁された電気伝導経路を提供している請求項１に記載の照明システム。
前記第１の光リダイレクト手段と第２の光リダイレクト手段とは、その上面が平行で連続するプリズム溝が設けられている、光学的に透明なフィルムまたはシートであり、各プリズム頂点の全角度は、８８度と１００度との範囲内から選択される一定の角度である請求項１に記載の照明システム。
前記第１の光リダイレクト手段と第２の光リダイレクト手段とは、その下面が平行で連続する円柱レンズを用いてレンズ状に構成されている、光学的に透明なフィルムまたはシートである請求項１５に記載の照明システム。
その矩形アパーチャが長さＬ及び幅Ｗを有する液晶ディスプレイ装置と、
有効焦点距離Ｆの集光システムと、
隣接する反射ビンの規則正しいアレイを含む、長さ及び幅Ｌ‘が等しい平面的な光源アレイであって、前記反射ビンが、それらの間にそれぞれ延びる、１以上の金属のように反射するテーパ付きの側壁によって形成されるクリアな出力アパーチャとクリアな入力アパーチャとを含み、それぞれの前記反射ビンが、その発光面が前記クリアな入力アパーチャを通って突出している１以上のＬＥＤチップを含む平面的な光源アレイと、
第１の角度範囲で光を透過させて第２の角度範囲で前記ビンのアレイに向かって光を反射して戻す、反射ビンの前記アレイを越えて配置される第１の光リダイレクト手段と、
第１の角度範囲で光を透過させて第２の角度範囲で前記第１の光リダイレクト手段に向かって光を反射して戻す、前記第１の光リダイレクト手段を越えて配置される第２の光リダイレクト手段と、
四分の一波長位相遅延フィルムを含む第１の偏光変換手段と、
偏光選択反射フィルムを含む第２の偏光変換手段と、
共通に中心に置かれる光学軸に垂直な平面上において互いに平行に向けられる、前記集光システム及び前記平面的な光源アレイであって、前記ＬＣＤが前記共通に中心に置かれる光学軸に平行または垂直のどちらかに向けられ、前記集光システムとそれぞれの前記ＬＣＤと前記平面的な光源アレイとの間の分離距離を、前記集光システムの前記有効焦点距離Ｆにほぼ等しくなるように調整し、空気ではない場合には前記素子間の中の前記空間を占める誘電体物質内での実際の長さに調整するものである、前記集光システム及び前記平面的な光源アレイと、
空気を含む空隙厚さ及び反射ビンの前記アレイの前記厚さ分、前記反射ビンの上に置かれる前記第１の光リダイレクト手段であって、前記第２の光リダイレクト手段が空隙厚さ分によって前記第１の光リダイレクト手段を越えて配置され、前記第１の偏光変換手段が前記平面的な反射ビンの上に置かれ、前記第２の偏光変換手段が前記第１の偏光変換手段を越えて配置される前記第１の光リダイレクト手段と、
を含んでなる光学システム。
前記ＬＥＤチップが共通熱伝導基板上の電気的に導電性の回路網に取り付けられ、電気的に導電性の回路網によって相互接続される請求項１７に記載の光学システム。
前記ＬＥＤチップが、正の電極と負の電極との両方を同じ表面上に有している請求項１８に記載の光学システム。
前記正の電極と負の電極が、金属のように反射するミラーとして動作する請求項１９に記載の光学システム。
前記平面的な光源アレイ中の前記ＬＥＤチップが、全て１つの共通した発光波長範囲を有しているか、チップの混合物を有しているか、ある部分が前記赤の波長範囲で発光し、ある部分が前記緑の波長範囲で発光し、ある部分が前記青の波長範囲で発光しているか、または、それぞれが視覚的に白に同等な波長の幅広いスペクトルで発光している請求項１８に記載の光学システム。
前記平らなテーパ付きの側壁が、前記クリアな入力アパーチャと出力アパーチャとの両方に垂直な線から角度γだけ傾斜し、それぞれの前記クリアなアパーチャが正方形または矩形の形状となり、方程式Ｔａｎγ＝（１／Ｄ）（Ｘ₀−Ｘ_i）／２によって幾何学的に関連付けられ、式中のＤが金属のように反射するビンの前記アレイの深さであり、Ｘ₀が前記クリアな出力アパーチャの端縁の端縁長であり、Ｘ_iが前記クリアな入力アパーチャの端縁長である請求項１７に記載の光学システム。
前記クリアな入力アパーチャと出力アパーチャとのそれぞれが、それらの端縁上において、１．０５から１．２ｍｍの間の大きさと１．５から１．７ｍｍの間の大きさであり、金属のように反射するビンの前記アレイの前記深さＤが、１７０ミクロンから１８０ミクロンの間である請求項２２に記載の光学システム。
それぞれの前記クリアな入力アパーチャの前記端縁長さＸ_iがＸ_i＝（ｆ）（Ｗ）による大きさであり、適合率ｆが１．０１から１．３の範囲であり、ｆは、機械的な干渉を受けることなく、任意の前記クリアな入力アパーチャを通って前記ＬＥＤチップが適合できるようにするために必要とされる最小率である請求項２２に記載の光学システム。
金属のように反射するビンの前記アレイが、ダイヤモンド機械加工により形造られる型ツールから成形、エンボス加工、鋳造、もしくは電気鋳造によって、プラスチック、ガラス、セラミック、金属、または、複合部品により形成され、前記金属のように反射するテーパ付きの側壁が高反射率金属フィルムで上塗りされている請求項２２に記載の光学システム。
前記高反射率金属フィルムは、保護された銀である請求項２５に記載の光学システム。
金属のように反射するビンの前記アレイは、直接的に金属のように反射するビンの前記アレイの前記深さにほぼ等しい厚さの材料に、フォトリソグラフィー法を用いて形成される請求項２２に記載の光学システム。
金属のように反射するビンの前記アレイを透明な誘電体媒質で充填して、前記金属のように反射する側壁と、露呈される側壁及び前記ＬＥＤチップの表面とに光学的な接点を形成している請求項１７に記載の光学システム。
前記透明誘電体媒質は、前記ＬＥＤチップにより発せられる波長に対する屈折率が１．４から１．６５の範囲内である請求項２８に記載の光学システム。
あらゆる前記平らなテーパ付きの側壁が、前記クリアな入力アパーチャと出力アパーチャとの両方に垂直な線に対して３０度から６０度の間の角度γだけ傾斜している請求項２２に記載の光学システム。
前記第１の光リダイレクト手段と第２の光リダイレクト手段とは、その上面が平行で連続するプリズム溝が設けられている、光学的に透明なフィルムまたはシートであり、それぞれのプリズム頂点の全角度は、８８度と１０８度との範囲内から選択される一定の角度である請求項１７に記載の光学システム。
前記第１の光リダイレクト手段と第２の光リダイレクト手段が、その下面が平行で連続する円柱レンズを用いてレンズ状に構成されている、光学的に透明なフィルムまたはシートである請求項３１に記載の光学システム。
前記第１の光リダイレクト手段と第２の光リダイレクト手段とは、複屈折を用いずに形成されている請求項３１に記載の光学システム。
ある出力光が全ての角度方向に拡散され、該出力光の実質的に大部分が、線形に偏光され、前記ＬＥＤチップ同士の間の協調作用と、前記金属のように反射するテーパ付きの側壁同士の間の協調作用と、前記第１の光リダイレクト手段と前記第２の光リダイレクト手段との間の協調作用と、前記第１の偏光変換手段と第２の偏光変換手段との間の協調作用によって、前記第１の角度範囲内に含まれる請求項３１に記載の光学システム。
線形に偏光される出力光は、前記ＬＥＤチップによって発せられる実質的には偏光されていない入力光の変換の結果として生じ、前記ＬＥＤチップは、前記第２の偏光変換手段を用いて第１の線形偏光状態と第２の線形偏光状態との光へと分割することによりオンとなり、該第１の線形偏光状態は前記集光素子に向かって出力として伝送され、前記第２の線形偏光状態は、前記第１の偏光変換手段を通して反射されて、第１の円形偏光状態の光へと変換され、該第１の円形偏光状態の光は、前記第１の偏光変換手段を通って戻り前記出力の追加の一部として前記第１の線形偏光状態の光へと変換される前に、前記ＬＣＤチップと前記金属のように反射するテーパ付きの側壁とに奇数回の反射を行うことによって第２の円形偏光状態の光に変更されるものである請求項３４に記載の光学システム。
前記集光システムが、球状または非球面のバルクレンズ素子、フレネルレンズ素子、または、回折レンズ素子の内の少なくとも１つである請求項１７に記載の光学システム。
前記集光素子の前記クリアなアパーチャが、前記ＬＣＤのコーナー間の長さと前記平面的な光源アレイのコーナー間の長さの合計に等しいものである請求項３６に記載の光学システム。
前記ＬＣＤと前記集光素子との間の前記空間が、（ａ）空気、（ｂ）偏光ビームスプリッタを形成するために、偏光選択コーティング及び非複屈折光学接着剤、非複屈折アクリル酸塩、または、ＵＶ硬化エポキシの内の１以上のコーティングによってそれらの斜辺面において互いに光学的に結合される２つの９０度のプリズムから構成されている光学的に透明なガラスまたはプラスチック材料のブロック、（ｃ）二色性色混合素子を形成するために、２つの異なる二色性コーティングによってそれらの４つの斜辺面で互いに光学的に結合される４つの９０度のプリズムから構成されている光学的に透明なガラスまたはプラスチック材のブロック、（ｄ）光学的に結合され、二色にコーティングされているプリズムのグループ、（ｅ）前記共通の中心に置かれた光学軸に４５度に傾けられている多層プレートのうちの１つを含むものである請求項１７に記載の光学システム。
前記多層プレートは、（ａ）薄い平らなガラスプレートと、（ｂ）偏光選択反射材料と、（ｃ）吸収偏光子材料とのそれぞれの１以上のものが、平行に光学的に結合された素子である請求項３８に記載の光学システム。
前記ＬＣＤは、その運転モードが（ａ）透過型または（ｂ）反射性のいずれかである請求項１７に記載の光学システム。