HUT57436A - Method for determining optical losses of optical light-conducting fibres in the reflected beam - Google Patents
Method for determining optical losses of optical light-conducting fibres in the reflected beam Download PDFInfo
- Publication number
- HUT57436A HUT57436A HU90258A HU25890A HUT57436A HU T57436 A HUT57436 A HU T57436A HU 90258 A HU90258 A HU 90258A HU 25890 A HU25890 A HU 25890A HU T57436 A HUT57436 A HU T57436A
- Authority
- HU
- Hungary
- Prior art keywords
- light guide
- light
- reflected
- pulse
- energy
- Prior art date
Links
Classifications
-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01M—TESTING STATIC OR DYNAMIC BALANCE OF MACHINES OR STRUCTURES; TESTING OF STRUCTURES OR APPARATUS, NOT OTHERWISE PROVIDED FOR
- G01M11/00—Testing of optical apparatus; Testing structures by optical methods not otherwise provided for
- G01M11/30—Testing of optical devices, constituted by fibre optics or optical waveguides
- G01M11/31—Testing of optical devices, constituted by fibre optics or optical waveguides with a light emitter and a light receiver being disposed at the same side of a fibre or waveguide end-face, e.g. reflectometers
Landscapes
- Physics & Mathematics (AREA)
- Optics & Photonics (AREA)
- Chemical & Material Sciences (AREA)
- Analytical Chemistry (AREA)
- General Physics & Mathematics (AREA)
- Investigating Or Analysing Materials By Optical Means (AREA)
- Photometry And Measurement Of Optical Pulse Characteristics (AREA)
- Testing Of Optical Devices Or Fibers (AREA)
- Optical Transform (AREA)
- Light Guides In General And Applications Therefor (AREA)
Description
A találmány tárgya eljárás optikai veszteségek meghatá rozására, fényvezetőknél a visszavert fényben, amely eljá rássál a sugárzás csökkenési tényező határozható meg lényegében a fényvezetőből összekapcsolt hálózatban.
Fényvezetőknél a visszavert fény segítségével történő optikai veszteség mérésére ismeretes egy olyan eljárás, amikor a mérendő fényvezetőbe olyan sugár-adó impulzust vezetünk, amelynek hossza az adott típusú fényvezető beállított mödus-eloszlás hosszának a fele, mérik annak a impulzusnak az energiáját, amely egy üresjárati fényvezető kimeneti homlokoldaláról verődik vissza, mérik annak a N2 impulzusnak az energiáját, amely a mérendő fényvezető bemeneti homlokoldaláról és az attól minimális távolságra elhelyezett üresjárati fényvezető kimeneti homlokoldaláról verődik vissza, mérik annak a N3 impulzusnak az energiáját, amely a mérendő fényvezető kimeneti homlokoldaláról verődik vissza,, és ezekből határozzák meg a mérendő fényvezetőnél a hosszegységre jutó μ optikai veszteséget. Ez az eljárás a SU 4.204.727 számú bejelentésben ill. szabadalomban van ismertetve- Ezt az eljárást lehet prototípusnak tekinteni, és a találmány szerinti eljáráshoz ez áll a legközelebb.
Ennek az eljárásnak az a hátránya, hogy nem alkalmazható csatlakozási helyeken történő veszteség mérésére, valamit ott, ahol légrés nélkül vannak a fényvezetők egymással öszszekapcsolva veszteség mérésére, és nem alkalmazható egysorban összekapcsolt több fényvezető esetében, jóllehet azok minimális légréssel vannak összekapcsolva, tetszőleges fényvezetőben a veszteség meghatározására, illetőleg a légrésnélküli összekapcsolási helyeken a veszteség megállapításé- 3 ra.
A találmány további célja olyan eljárás kidolgozása, amely lehetővé teszi az üresjárati és mérendő fényvezetők csatlakozási helyénél, azaz minden egyes i-I és i fényvezető csatlakozási helynél légrésnélküli esetben a veszteség meghatározását.
Az első kitűzött célt egy olyan eljárással valósítjuk meg, amely eljárás során az első fényvezetőbe adófényimpulzust vezetünk, megmérjük annak a Νχ impulzusnak az energiáját, amely az első fényvezető kimeneti homlokoldaláról verődik vissza, ezt követően az első és a második fényvezetőt minimális légréssel egymáshoz kapcsoljuk, majd mérjük annak a N2 impulzusnak az energiáját, amely az első fényvezető kimeneti és a második fényvezető bemeneti homlokoldala közötti légrésből verődik vissza, majd mérjük annak a N3 impulzusnak az energiáját, amely a második fényvezető kimeneti homlokoldáIáról verődik vissza, és a második fényvezetőben fellépő optikai veszteséget az alábbi összefüggés alapján határozzuk meg:
2μ1 = 2 In (Ν2-Νχ) - ΙηΝχ - 1ηΝ3 (1).
Ezen eljárás lényege abban van, hogy egymással minimális légréssel összekapcsolt fényvezetők esetében tetszőleges iedik fényvezetőben az i-I-edik fényvezető és az i csatlakozási helyen ahol légrés nélkül van a fényvezető csatlakoztatva, a veszteségeket úgy mérjük, hogy a visszavert sugárimpulzus komponensei közül mérjük annak a Νχ impulzusnak az energiáját, amely a i-I fényvezető kimeneti homlokoldalá ról verődik vissza, majd mérjük N2 impulzusnak az energiáját, amely az egymással minimális légréssel összekapcsolt i-I és az i-edik fényvezető homlokoldalairól verődik vissza, nuajd mérjük annak a N3 impulzusnak az energiáját, amely a iedik fényvezető kimeneti homlokoldaláról verődik vissza, ezt követően az 1) képlet alapján a lj. hosszúságú teljes I fényvezetőben, amely a i-I- és a i-edik fényvezetőt légrés nélkül köti össze, meghatározzuk a μ optikai veszteséget, ezt követően a z impulzus komponensei körül annak a N4 impulzusnak az energiáját vagy összteljesítményét mérjük, amely az egységes fényvezető kimeneti homlokoldaláról verődik vissza, és ennek alapján az i-edik csatlakozó helynél fellépő Ki optikai veszteséget az alábbi képlet alapján határozzuk meg:
Ki = 10 lg -7- = (-4,34 Mili) (5 lgNx - 5 lgN4)= L i lgNi - 10 lg(N2 - ΝΣ) + 5 lgN3 - 5 lgN4 (2) ahol i az i-edik csatlakozásnál az áteresztési tényező,
12 a második fényvezető hossza.
A második kitűzött cél megvalósítását lehetővé tevő eljárás lényege abban van, hogy a fényvezetőnél az légrés nélkül történő összekapcsolás helyén az optikai veszteséget úgy aérjük, hogy először megmérjük az 1 hosszúságú fényvezetőben a μ optikai veszteséget, azután az üresjárati fényvezetőt és a mérendő fényvezetőt légrés nélkül összekapcsoljuk, majd mérjük annak a N4 impulzusnak az energiáját, vagy összteljesítményét, amely a már egységes fényvezető kimeneti homlokoldaláról verődik vissza, és a csatlakozóhelyen a K
optikai veszteséget az alábbi képlet szerint határozzuk meg:
K = 10 lg Λ-- = (-4,343 μχΐχ) (5 lgNx - 5 lgN4) = w ·
IgNx - 10 lg(N2 - Νχ) + 5 lgN3 - 5 lgN4. (3)
A fent említett lépések összessége mihdezideig ilyen formában semmiféle irodalmi helyen nem volt megtalálható, így véleményünk szerint messzemenően újnak tekinthető.
A találmány szerinti eljárás során tetszőleges számú egymással minimális légréssel összekapcsolt fényvezetőknél a kiválasztott i-edik fényvezetőben, továbbá a i-I- és iedik fényvezető közötti csatolási helyen (i-kapcsolat) az optikai veszteséget a következőképpen határozzuk meg:
1. A Νχ impulzus azon komponensének az energiáját mérjük, amely előre irányba vagy vissz irányba a i-I csatlakozáson áthalad és a i-I-fényvezető kimeneti homlokoldaláról verődik vissza.
2. A i-I és i-fényvezetőket minimális légréssel összekapcsoljuk, és megmérjük annak a N2 impulzusnak az energiáját, amely ezen fényvezetők közötti légrésből verődik vissza;
3. Megmérjük annak a N3 impulzusnak az energiáját vagy összteljesítményét, amely az i-edik fényvezető kimeneti homlokoldaláról verődik vissza;
4. A fényvezetőben az optikai veszteség összsennyiségét az alábbi képlet szerint határozzuk meg:
2μχ1χ =2 1η(Ν2-Νχ) - ΙηΝχ - 1ηΝ3 (4)
5. A i-I fényvezetőket és a i fényvezetőt légrés nélkül kapcsoljuk össze;
6. Ezek után-megmérjük annak a N4 impulzusnak az energiáját
vagy összteljesítményét, amely az ily módon képzett egységes fényvezető kimeneti homlokoldaláról verődik vissza;
7. Az i-edik csatlakozásnál a veszteséget a 2) összefüggés alapján határozzuk meg.
A találmány szerinti eljárás előnye az, hogy lehetőséget r.yújt egymással összekapcsolt, és tetszőleges számú fényvezetőből a kiválasztott i-edik fényvezetőben valamint a i-Iés i-fényvezető légrésnélküli csatlakozási helyein veszteséget meghatározni. Mivel a fény a jó minőségű fényvezető homlokoldaláról néhány nagyságrenddel kisebb fényveszteséggel verődik vissza, így a dinamikus méréstartomány megnő, és alkalmassá válik az eljárás hosszan elnyújtott fényvezető vonalak szelvényeinek a mérésére. A veszteségek a légrés nélkül összekapcsolt fényvezetők esetében is meghatározható, stabil móduseloszlás üzemmódban is, és ebben az üzemmódban a fényvezető teljes rendszere is megvizsgálható.
A fényvezetők légrésnélküli csatlakozási helyein történő optikai veszteség meghatározásánál a következő lépéseket kell végrehajtani:
1. Miután a 1 hosszúságú mérendő fényvezetőben a μ veszteséget meghatároztuk, az üresjárati és mérendő fényvezetőt légrés nélkül összekapcsoljuk,
2. Megmérjük annak a N4 impulzusnak az energiáját, amely az ily módon kialakult fényvezető egység kimeneti homlokoldaláLról verődik vissza;
3. A K optikai veszteséget a csatlakozási helynél a 3) összefüggés alapján határozzuk meg.
·· · • ·· • »
Ennek az eljárásnak az előnye az, hogy a különböző fényvezetők optikai veszteségeinek mérésével egyidejűleg lehet, a fényeloszlás ugyanolyan körülményei között, azaz olyan körülmények között, amely a stabil módus-eloszlás üzemmódnak felel meg, amelyet az üresjárati fényvezetőről hozunk létre, az üresjárati fényvezető légrés nélkül történő kapcsolódásának a helyénél a veszteséget megmérni és azt követően a szabadon kiválasztott fényvezetőben is a veszteségre vonatkozó pontos adatokat meghatározni.
A találmány szerinti eljárás előnyei közé tartozik az is, hogy mivel a méréseket visszavert fényben, tehát a csatolási tartomány kétszeres érzékelésével végezzük, így a mérés érzékenysége egy olyan méréshez képest, amikor a mérést egyszerűen csak egy áthaladó fényben végezzük, kétszeresére nő.
A találmány szerinti eljárást valamint az eljárást megvalósító elrendezést a továbbiakban példaként! kiviteli alakjai segítségével a mellékelt ábrákon ismertetjük részletesebben. Az
1. ábrán a találmány azon kiviteli alakja látható, ahol két fényvezető van egymással összekapcsolva, a
2. ábrán egy olyan elrendezés látható, ahol n számú fényvezető van egymással öszszekapcsolva.
• ·
- 8 Maga az elrendezés tartalmaz 1 sugárforrást, egy a beeső és a visszaverő fényt egyaránt fogadó 2 elágazást, egy a visszaverődő fény érzékelésére kiképezett 3 vevőt valamint 4 fényvezetőt, egy i-edik 6 fényvezetőt valamint egy i-I-i 7 fényvezetőt.
A találmány szerinti eljárás megvalósítására szolgáló 1. ábrán látható kiviteli alaknál először két egymással összekapcsolt fényvezetőt vizsgálunk.
Először megmérjük annak a impulzusnak az energiáját, amely a 4 üresjárati fényvezető kimeneti homlokoldaláről verődik vissza, azután annak a N2 impulzusnak az energiáját, amely a 4 üresjárati fényvezető és a mérendő fényvezető közötti légrésből verődik vissza, majd annak a N3 energiáját, amely a mérendő 5 fényvezető kimeneti homlokoldaláról verődik vissza, és az 5 fényvezetőben fellépő μ^ optikai veszteséget az alábbi képlet alapján határozzuk meg:
2μ3 = 2 ln(N2-Ni) - lnN1-lnN3 (5), ahol 1 a mérendő 5 fényvezető hossza.
Ezt követően a 4 és 5 fényvezetőt légrésnélküli helyzetben mérjük meg, ekkor mérjük az N4 impulzus energiáját, amely a 4 és 5 fényvezetőkből kiképezett egységes fényvezető kimeneti homlokoldaláról verődik vissza, és ahol
N4 = const^exp(-2μχ1χ) 2exp (-2μ1) £ (6) ahol a konstans a 3 vevő érzékenységére vonatkozó állandó és az előre irányú fényre vonatkozóan a 2 elágazás áteresztési tényezőjét foglalja magában, φ az 1 sugárforrás sugárzási impulzusának áramára, energiáira illetőleg összteljesítményére jellemző érték;
μχ1χ a 4 üresjárati fényvezető sugárzás csillapítási állandója illetőleg jellemzője;
μχ a mérendő 5 fényvezetőben fallépő összsugárzás csökkenési érték.
Mivel a NX/ N2, N3 mindenkor az alábbi képletek alapján határozható meg:
Nx=const0 βχρ(-2μχχ)$ (7) (8)
N2= const^exp (~2μχ1χ) [1+ ]
(9) a mérendő fényvezetőben az optikai veszteség a következő képlet alapján határozható meg:
exp(~2μ1)=
N3N1 (10) a 6) és 7) egyenletekből következik, hogy a csatlakozási helyen a veszteség az alábbiak alapján írható fel;
Ni (11)
A 10 és 11 egyenletekből a csatlakozási hely K optikai vesztesége 6)-11) egyenletekből határozható meg a következő képpen :
(12) vagy dB-ben
K = 10 lg = lgNi + 51gN3 lg(N2~N1) - 5 lg N4 (13) vagy meghatározható közvetlenül tőén is a μι veszteség mégpedig vagy ugyanez dB-ben:
a N3 impulzus mérését a következőképpen:
1 χ/’ΰϊ
K= lOlg---[exp (μΐ) V---- ]
N4 = [-4,34 Ml](5 lgNi-5 llgN4) köve(14) (15)
Abban az esetben, ha több n számú fényvezetőt kapcsolunk össze, ahogyan az a 2. ábrán látható, úgy az eljárás a következőképpen valósítható meg. Az 1 sugárforrásról 2 elágazáson keresztül 4 fényvezetőre fényjelet adunk, és a 3 vevővel mérjük azt a impulzust, amely a i-I fényvezető kimeneti homlokoldaláról verődik vissza. A impulzus a (16) ahol ^1,2' 2,3 a 2 elágazáson az előre irányú és visszirányú áteresztési tényező,
T4 az optikai vonal áteresztési tényezője;
Ύ5 a i-I 5 fényvezető áteresztési tényezője, y a homlokoldali visszaverődési tényező.
Azt követően, hogy a i-I és a i fényvezetőt, ahogy ez a
2b. ábrán látható minimális légréssel összekapcsoljuk, megvizsgáljuk azokat a jeleket, amelyek az 5 és 6 fényvezetők közötti légrésről verődnek vissza, amikoris (17) ···* ·· • ·
- 11 A fényvezető i-I kimeneti homlokoldaláról visszaverődő impulzus pedig
N3 = const0 ^1,2^2,3^4^^52 (18)
A 16)-18) összefüggésekből a μ^, 1^ veszteség a vizsgálandó i fényvezetőben a következőképpen határozható meg:
N3N3 βχρ(-2μ^1χ)= -------- (19) (N2-nD2
A következő lépés, ahogyan ez a 2c. ábrán látható, hogy az 5 és 6 fényvezetőket légrés nélkül kapcsoljuk össze. Ezt követően megmérjük annak a N4 impulzusnak az energiáját, amely az 5 és 6 fényvezetőkből képezett egység kimeneti homlokoldaláról verődik vissza. Ez a következőképpen határozható meg:
N4=const</>T 1,2 2,3 ’ ^42 ’ ^5 ’ 2(—2m±1í)5* (2θ)
A 16) és 20) kifejezésekből az 5 és 6 fényvezetők 7 összekötési helyének Ί'i áteresztési tényezője a következőképpen határozható meg:
--- = C i2exp(-2Mili) (21) Ni avagy a i-I-i fényvezető csatlakozási helyénél a Kj optikai veszteség a következőképpen határozható meg:
(22) (23) vagy dB-ben
1N
Ki=101g [exp (-Mili) ]= 1n (-4,34mí1í)(51gNi - 5 lg N4)
A 16)-18) kifejezésekből adódik a következő:
V„.í„ (24)
Ν2-Ν!
Ki =ι- Τ i = 1-------Ni vagy dB-ben
Ki=101g = 10 lg NT + 5 lg N3 - 10 lg (^-^) - 51gN4 (25) 1 i
Az optikai veszteség mérése a fényvonal mentén az egymással optikai kapcsolatban álló elemeken keresztül sugárzott impulzussal mindenkor változatlan és stacioner állapotban történik, és a μ± veszteség mérésének a pontossága, ahogyan ez a 19) képletből is látható a visszavert fény pontosságától és a fényvezető li hosszússágától függ.
Mivel
(26) így tehát, a 19) képlet differenciálásával a következőt kapjuk:
(27) .
A fényvezetőben lévő sugárzási veszteség pontosságát a Δ N/N jel mérése relatív pontosságának a kétszerese határozza meg.
Ha N/N= ±0,1%, &Mili = ± 0,01 dB, és li 0,1.km /\mí=±0,01 dB ha 1 = 10 km, Amí = ± 0,001 dB.
A i-I-és i fényvezető közötti csatlakozási helyen mért veszteség pontossága a 21) összefüggésből határozható meg, azaz a Νχ és N4 impulzusok pontossága határozza meg, amely Mi és li értéktől függ, így a 24) egyenlet alkalmazásával a következőt kapjuk meg:
··<· ·· ·· • · · · · · ·· ·· · ·· ·· • · • ···
- 13 2ΔΝ 1 24Ν 3ΔΝ
Δ*/Κ = ± (------+ — -----) = ±----- (28)
Ν 2 Ν Ν vagy
ΔΝ
Κ/Κ s' ± (-----+ μ£1ι)
Ν
Ha 2n/N a szokásos 0,1%, úgy Δ Κ/Κ=± 0,013 dB ami < mint ±0,15 dB.
gyakorlatilag ilyen pontosságot szórt fénnyel történő mérésnél nem lehet elérni, hiszen önmagában a szórási karakterisztikának a produkálhatósága már ±0,1-0,2 dB tartományba esik.
A találmány szerinti eljárás tehát lehetővé teszi, hogy a szórt fénnyel történő mérési eljárással szemben a fényvezetők csatlakozási helyénél a mérési pontosság a fényáram kétszeres átjutása miatt legalább kétszeresére nő.
A találmány szerinti eljárás felújításoknál, építkezéseknél szereléseknél használható mindenütt, ahol fényvezetőt, optikai szálakat alkalmaznak.
Claims (2)
- Szabadalmi igénypontok1. Eljárás optikai veszteségek meghatározására fényvezetőkben visszavert fényben, amely eljárás során az első fényvezetőbe adó-fényimpulzust vezetünk, megmérjük annak a Nj impulzusnak az energiáját, amely az első fényvezető kimeneti homlokoldaláról verődik vissza, ezt követően az első és a második fényvezetőt minimális légréssel egymáshoz kapcsoljuk, majd mérjük annak a N2 impulzusnak az energiáját, amely az első fényvezető kimeneti és a második fényvezető bemeneti homlokoldala közötti légrésből verődik vissza, majd mérjük annak a N3 impulzusnak az energiáját, amely a második fényvezető kimeneti homlokoldaláról verődik vissza, és a második fényvezetőben fellépő optikai veszteséget az alábbi összefüggés alapján határozzuk meg:
- 2μ12 = 2 In (N2-N!) - lnNp - 1ηΝ3 (1) azzal jellemezve, hogy egymással minimális légréssel összekapcsolt fényvezetők esetében tetszőleges i-edik fényvezetőben az i-I-edik fényvezető és a i csatlakozási helyen ahol légrés nélkül van a fényvezető csatlakoztatva, a veszteségeket úgy mérjük, hogy a visszavert sugárimpulzus komponen sei közül mérjük annak a Np impulzusnak az energiáját, amely a i-I fényvezető kimeneti homlokoldaláról verődik vissza, majd mérjük N2 impulzusnak az energiáját, amely az egymással minimális légréssel összekapcsolt i-I és az i-edik fényvezető homlokoldalairól verődik vissza, majd mérjük annak a N3 impulzusnak az energiáját, amely a i-edik fényvezető ki• ·· ·· · * ··· meneti homlokoldaláról verődik vissza, ezt követően az 1) képlet alapján a 1 hosszúságú teljes I fényvezetőben, amely a i-I- és a i-edik fényvezetőt légrés nélkül köti össze, meghatározzuk a μ optikai veszteséget, ezt követően az impulzus komponensei közül annak az N4 impulzusnak az energiáját vagy összteljesítményét mérjük, amely az egységes fényvezető kimeneti homlokoldaláról verődik vissza, és ennek alapján az i-edik csatlakozó helynél fellépő Κχ optikai veszteséget az alábbi képlet alapján határozzuk meg:Ki = 10 lg --- = (-4,34 Mili) (5 lgNx - 5 lgN4)=10 lgNx - 10 lg(N2 - Νχ) + 5 lgN3 - 5 lgN4 (2) ahol T i az i-edik csatlakozásnál az áteresztési tényező,12 a második fényvezető hossza.2. Az 1. igénypont szerinti eljárás azzal jellemezve, hogy a fényvezetőnél az légrés nélkül történő összekapcsolás helyén az optikai veszteséget úgy mérjük, hogy először megmérjük az 1 hosszúságú fényvezetőben a μ optikai veszteséget, azután az üresjárati fényvezetőt és a mérendő fényvezetőt légrés nélkül összekapcsoljuk, majd mérjük annak a N4 impulzusnak az energiáját, vagy összteljesítményét, amely a már egységes fényvezető kimeneti homlokoldaláról verődik vissza, és a csatlakozóhelyen a K optikai veszteséget az alábbi képlet szerint határozzuk meg:) (5 lgNx - 5 lgN4)=K = 10 lg^— = (-4,343 μ±1ί) (5 lgNx - 5 í(-4,343
Applications Claiming Priority (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| SU4688093 | 1989-02-01 | ||
| SU4688091 | 1989-02-01 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| HU900258D0 HU900258D0 (en) | 1990-03-28 |
| HUT57436A true HUT57436A (en) | 1991-11-28 |
Family
ID=26666207
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| HU90258A HUT57436A (en) | 1989-02-01 | 1990-01-24 | Method for determining optical losses of optical light-conducting fibres in the reflected beam |
Country Status (11)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US5226102A (hu) |
| EP (1) | EP0380779A3 (hu) |
| JP (1) | JPH02276942A (hu) |
| CN (1) | CN1044987A (hu) |
| AU (1) | AU4898390A (hu) |
| BR (1) | BR9000410A (hu) |
| CA (1) | CA2008797A1 (hu) |
| CS (1) | CS43690A2 (hu) |
| ES (1) | ES2020417A6 (hu) |
| FI (1) | FI900390A7 (hu) |
| HU (1) | HUT57436A (hu) |
Families Citing this family (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| DE69321548T2 (de) * | 1992-05-01 | 1999-04-15 | Nippon Telegraph And Telephone Corp., Tokio/Tokyo | Verfahren zur identifizierung einer optischen linie |
| US6507413B1 (en) | 1996-06-14 | 2003-01-14 | 3M Innovative Properties Company | Display unit and method of displaying an image |
| US6438303B1 (en) | 1999-02-22 | 2002-08-20 | Corning Incorporated | Laser optimized multimode fiber and method for use with laser and LED sources and system employing same |
| US6434309B1 (en) * | 1999-02-22 | 2002-08-13 | Corning Incorporated | Laser optimized multimode fiber and method for use with laser and LED sources and system employing same |
Family Cites Families (10)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US4183666A (en) * | 1977-03-10 | 1980-01-15 | Mitsubishi Rayon Company, Limited | Method of measuring light transmission losses of optical materials |
| GB1560124A (en) * | 1977-11-03 | 1980-01-30 | Standard Telephones Cables Ltd | Optical fibre cable testing |
| US4286979A (en) * | 1980-06-23 | 1981-09-01 | Bell Telephone Laboratories, Incorporated | Fabrication of optical fibers using differential mode-group delay measurement |
| US4360268A (en) * | 1980-11-10 | 1982-11-23 | Gte Automatic Electric Labs Inc. | Method and apparatus for measuring the insertion loss of a splice in an optical fiber |
| US4629316A (en) * | 1983-10-25 | 1986-12-16 | Raychem Corporation | Attenuation across optical fiber splice |
| CA1264568A (en) * | 1986-04-23 | 1990-01-23 | Bell Canada | Method of determining optical fiber splice loss |
| FR2597986B1 (fr) * | 1986-04-28 | 1990-09-21 | Foucault Marc | Dispositif a coupleur optique, pour calibrer ou etalonner un reflectometre, systeme d'echometrie et procedes de caracterisation d'un coupleur et de mesure d'attenuations utilisant ce dispositif |
| JPH01169408A (ja) * | 1987-12-21 | 1989-07-04 | Fujikura Ltd | シングルモード光ファイバ接続部の判定法 |
| US4838690A (en) * | 1988-04-12 | 1989-06-13 | Sumitomo Electric Fiber Optics Corporation | Simultaneous bi-directional optical time domain reflectometry method |
| US4971418A (en) * | 1989-08-31 | 1990-11-20 | At&T Bell Laboratories | Apparatus and method for making low-loss permanent optical fiber splices |
-
1989
- 1989-12-01 EP EP19890122238 patent/EP0380779A3/de not_active Withdrawn
-
1990
- 1990-01-24 HU HU90258A patent/HUT57436A/hu unknown
- 1990-01-25 FI FI900390A patent/FI900390A7/fi not_active Application Discontinuation
- 1990-01-29 CA CA002008797A patent/CA2008797A1/en not_active Abandoned
- 1990-01-30 CS CS90436A patent/CS43690A2/cs unknown
- 1990-01-31 ES ES9000281A patent/ES2020417A6/es not_active Expired - Lifetime
- 1990-01-31 BR BR909000410A patent/BR9000410A/pt unknown
- 1990-02-01 JP JP2023601A patent/JPH02276942A/ja active Pending
- 1990-02-01 AU AU48983/90A patent/AU4898390A/en not_active Withdrawn
- 1990-02-01 CN CN90100483.9A patent/CN1044987A/zh active Pending
- 1990-02-01 US US07/472,375 patent/US5226102A/en not_active Expired - Fee Related
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| ES2020417A6 (es) | 1991-08-01 |
| AU4898390A (en) | 1990-08-09 |
| FI900390A7 (fi) | 1990-08-02 |
| EP0380779A2 (de) | 1990-08-08 |
| CN1044987A (zh) | 1990-08-29 |
| EP0380779A3 (de) | 1991-10-30 |
| CA2008797A1 (en) | 1990-08-01 |
| CS43690A2 (en) | 1991-06-11 |
| HU900258D0 (en) | 1990-03-28 |
| JPH02276942A (ja) | 1990-11-13 |
| BR9000410A (pt) | 1991-01-15 |
| US5226102A (en) | 1993-07-06 |
| FI900390A0 (fi) | 1990-01-25 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| EP0153924B1 (en) | Measuring apparatus and method | |
| US4838690A (en) | Simultaneous bi-directional optical time domain reflectometry method | |
| US6459478B1 (en) | Optical loss measurements | |
| CA2086046C (en) | Apparatus for measuring the effective refractive index in optical fibres | |
| US5072111A (en) | Optical time domain reflectometer calibration system | |
| HUT57434A (en) | Method for determining the optical loss in the reflected beam of optical fibres | |
| JP6747895B2 (ja) | 光ファイバ評価治具及び光ファイバ評価方法 | |
| US4451146A (en) | Test device for determining the extinction value of a laser range finder | |
| US5008545A (en) | High resolution optical fault locator | |
| HUT57436A (en) | Method for determining optical losses of optical light-conducting fibres in the reflected beam | |
| EP0878690A2 (en) | Active reflex optical range finder | |
| JPS58100733A (ja) | 光フアイバ損失測定法 | |
| JP3107315B2 (ja) | 光導波路の製造方法 | |
| JPS61258138A (ja) | 光コネクタの接続損失測定方法 | |
| US6912046B2 (en) | Instrument measuring chromatic dispersion in optical fibers | |
| JPH10160635A (ja) | 多心光ファイバのスキュー検査方法およびスキュー検査装置 | |
| HUT57435A (en) | Method for determining optical losses of optical light-conducting fibres on the end-side and end-side functions | |
| DE2456293A1 (de) | Verfahren und vorrichtung zur fehlerortsbestimmung in lichtleitfasern | |
| HUT57437A (en) | Method for determining the optical losses of coupled light-conductors in the reflected beam | |
| DE2835491B2 (hu) | ||
| WO2002016901A2 (en) | Instrument measuring chromatic dispersion in optical fibers | |
| GB2184829A (en) | Apparatus for measuring an external parameter | |
| RU2150094C1 (ru) | Способ определения затухания волоконно-оптической линии связи на смонтированном элементарном кабельном участке и устройство для его осуществления | |
| JPH0227231A (ja) | 光ファイバ長手方向ひずみ測定方法 | |
| DE102018205722A1 (de) | Abstandsmessung mittels Reflektometrie in Lichtwellenleitern |
Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| DFD9 | Temporary protection cancelled due to non-payment of fee |