DE1808965A1 - Verfahren und Einrichtung zur Dissoziation eines atomabsorptionsspektralanalytisch zu untersuchenden Probenmaterials mittels eines Plasmagenerators - Google Patents
Verfahren und Einrichtung zur Dissoziation eines atomabsorptionsspektralanalytisch zu untersuchenden Probenmaterials mittels eines PlasmageneratorsInfo
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U.S. Serial Uo. 635,455
Filed. November 2H3 I967
Hewlett-Packard Company 1501 Page Mill Road, Palo Alto . (V.St.A.)
California
Verfahren und Fanrichtung zur Dissoziation eines
atomabsorptionsspektralanalytisch zu untersuchenden Probenmaterials mittels eines
Flasmagenerators
Seit Fraunhofer ist es bekannt, daß eine in den atomaren
Zustand übergeführte Substanz Strahlung der gleichen Wellenlänge absorbiert, wie sie bei elektrischer oder thermischer
Anregung emittiert. Es ist ferner bekannt, daß der Dampf einer bestimmten Substanz, wenn diese genügend erhitzt wird, eine bestimmte
charakteristische Strahlung emittiert. Hierauf basiert die Atomabsorptionsspektroskopie, die eine weite Anwendung in
der Praxis gefunden hat.
Bei der Atomabsorptionsspektroskopie läßt man gewöhnlich Strahlung von einem charakteristischen Linienstrahler
oder einer anderen geeigneten Strahlungsquelle durch atomaren Dampf der Analysensubstanz fallen. Das Ausmaß der Absorption ·
der charakteristischen Strahlung durch den atomaren Dampf ist ein Maß oder eine Anzeige für das Vorhandensein von Atomen, die
dieselben charakteristischen Linien aufweisen wie die Strahlungsquelle. Mit dieser Art von Spektroskopie werden derzeit im allge·
meinen Metalle qualitativ und quantitativ nachgewiesen, obwohl
das Verfahren theoretisch nicht auf Metalle beschränkt ist. In jüngerer Zeit hat man die Atomabsorptionsspektroskopie
auch zum Nachweis von mit Metallen markierten organischen Verbindungen verwendet.
Das Medium, durch das die zum Nachweis verwendete Strahlung fällt, soll freie Atome enthalten. Diese freien Atome
müssen durch Dissoziation der Moleküle des zu untersuchenden Probenmaterials erzeugt werden. Es sind verschiedene Dissoziationsverfahren
bekannt, insbesondere die Verwendung einer durch chemische Verbrennung unterhaltenen Flamme. Die Dissoziation
der Flamme ist jedoch leider in-ihrer Anwendung durch die für
die Übertragung auf das Probenmaterial zur Verfügung stehenden Wärmeenergie beschränkt, so daß die Empfindlichkeit von mit Flammen
arbeitenden.Einrichtungen stark zu wünschen übrig läßt. Da
mansche Substanzen verhältnismäßig hohe Dissoziationsenergien erfordern, hat man zur Anregung des Probenmaterials auch schon
Plasmen verwendet (USA-Patentschrift 2 242 75)8). Die bekannten
Plasmaquellen zur Anregung des zu untersuchenden Probenmaterials lassen jedoch auch zu wünschen übrig, sie führen häufig zu Fehlern
und ergeben eine ungenügende Empfindlichkeit.
Eine Ursache für Fehler und geringe Empfindlichkeit bei atomabsorptionsspektroskopischen Messungen besteht darin,
daß der atomare Dampf des Probenmaterials Strahlung derselben Wellenlänge emittieren kann, wie er absorbiert. Dies beruht
darauf, daß die Elektronen eines Atoms eine Anzahl von gequantelten Energiezuständen einnehmen können. Der niedrigste dieser
Energiezustände ist der sogenannte Grundzustahd. Wenn durch die zur Dissoziierung dienende Energiequelle zuviel Energie auf das
Probenmaterial übertragen wird, verbleiben die Atome nicht langer im Grundzustand, sondern gehen in höhere Energiesustände
über. Wenn das Elektron oder die Elektronen des Atoms dann vom angeregten Zustand wieder in den Grundzustand übergehen, wird
Strahlung emittiert. Diese Strahlung kann dieselbe Wellenlänge haben wie die der Strahlungsquelle, wodurch dann Störungen und.
Meßfehler auftreten. Noch schlimmer ist, daß die angeregten
Atome keine Resonanzstrahlung von der Strahlungsquelle, absorbieren
können und die Empfindlichkeit der Messung dadurch herabgesetzt wird.
Im Idealfall soll bei der Atomabsorptionsspektroskopie soviel Energie auf die zu analysierenden Moleküle übertragen
werden, daß sie dissoziieren, jedoch, nicht soviel, daß die
entstehenden Atome angeregt werden. In diesem Falle steht dann die größmöglichste Anzahl von Atomen im Grundzustand für die Absorption
der Resonanzstrahlung von der Strahlungsquelle zur Verfügung
.
Der Mechanismus der Energieübertragung in einer mit einem Hochfrequenzpiasina arbeitenden Probendissoziationseinrichtung
ist nicht vollständig geklärt. Gemäß einer gängigen Theorie bildet das Plasma selbst einen Bereich aus einem stark ionisierten
Gas mit verhältnismäßig hoher Dichte von sehr energiereichen Elektronen. Die Ionen und Elektronen des Plasmas werden durch
die starken elektrischen Felder des das Plasma erzeugenden Hochfrequenzfeldes beschleunigt und haben daher eine beträchtliche
kinetische Energie. Wenn sie mit anderen Partnern zusammenstoßen (unelastische Dreierstöße),können sie die kinetische Energie
ganz oder teilweise auf den dritten Partner übertragen, der diese Energie auf verschiedene Weise absorbieren kann, z.B. zur Erhöhung
seiner kinetischen Energie, Ionisierung, Anregung, Aufspaltung von chemischen Bindungen und dgl.
Der Betrag der pro Stoß zur Verfügung stehenden Energie
und die Anzahl der Stöße pro Zeiteinheit bestimmen die vom Plasma übertragene Leistung. Die Faktoren, welche die bei einem
Stoß für die übertragung zur Verfügung stehende Energie bestimmen,
hängen in erster Linie von den Eigenschaften des Gases ab. Bei einem monoatomaren Gas sind diese Faktoren u.a. Gasdruck,
Ionisierungsspannung des Gases und Masse der Gasatome. Wenn ein mehratomiges Gas zur Erzeugung des Plasmas verwendet wird, steht
für den dritten Körper bei jedem Stoß eine zusätzliche Energieform
zur Verfügung, nämlich die Dissoziationsenergie der Moleküle
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des mehratomigen Gases. Die Dissoziationsenergie des mehratomigen
Gases ist in den freien Atomen in Form von zusätzlicher kinetischer Energie vorhanden. Beim. Stoß mit einem dritten Körper
(der Probe) übertragen die freien Atome diese Dissoziations-· energie auf den dritten Körper und rekombinieren dann zum ursprünglichen
mehratomaren Molekül. Die Dissoziationsenergie solcher Gase ist im allgemeinen recht hoch im Vergleich zur kinetischen
Energie, die normalerweise von monoatomaren Gasen oder freien Elektronen zur Verfügung steht. Ein mehratomiges Gas wird
daher häufig als "heißes Gas" und ein einatomiges Gas als "kaltes"
Gas bezeichnet. Aus diesem Grund verwendet man im allgemeinen mehratomige Gase als Plasmagas. Einatomige Gase werden
jedoch manchnal zur Anregung von leicht anregbaren und "dissoziierbaren
Substanzen verwendet.
Leider stehen nicht genügend Gase mit verschiedenen Dissoziationsenergien zur Verfügung," um. das Plasmagas an jedes
Probenmaterial anpassen zu können. Dieses Problem ist besonders bei der Untersuchung der leicht anregbaren Elemente, wie der Alkalimetalle, offensichtlich. Andere Metalle mit mittleren Anregungsenergien
sind manchmal schwierig wahrzunehmen.
Die Fähigkeit eines Plasmas, Energie auf das Probenmaterial zu übertragen., wird oft durch die "Temperatur" des Plasmas
ausgedrückt. Dieser Regriff hat jedoch in der Wirklichkeit keine reale Bedeutung. Da in einem Plasma, insbesondere einem
Hochfrequenzplasma, im allgemeinen kein Temperaturgleichgewicht
herrscht, läßt sich die Temperatur nicht in der üblichen Weise definieren. Die "Temperatur" eines Plasmas wird daher of theoretisch
bestimmt oder man definiert die effektive Plasmatemperatur aufgrund der Wirkungen des Plasmas auf eine in es eingeführte
Probe, in dem man die Wirkungen auf die Probe mit den Wirkungen eines thermisch erhitzten Gases auf die Probe vergleicht
Auf alle Fälle ist es wünschenswert, die effektive "Temperatur" eines Plasmas genau steuern zu können, um die
Empfindlichkeit und Genauigkeit bei der Atomabsorptionsspektros··
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ORSGiNAL IMSPECTeD
1808985
kopie zu erhöhen.
Der vorliegenden Erfindung liegt dementsprechend die
Aufgabe zugrunde, die F'ihir.I'eit eines Plasmas j Energie an ein
Probenmaterial· abzugeben;, zu steuern bzw. ein Verfahren und
eine r.inrichtung zur Steuerung der effektiven "'TeniOoratur1-' eines
Plasmas anzuheben.
Diese Aufgabe wird gemäß der Erfindung bei einen
Verfahren der eingangs genannten Art dadurch Gelöst, daß zur
Genauen Steuerung der auf das Probenmaterial übertragenen Energie zwei verschiedene Gase gemischt werden., die erhaltene Gasmischun,3
in den Plasnagenerator eingeführt wird, um mindestens
einen Teil der Gasinischung anzuregen und ein Plasma zu erzeugen,,
und das Probenmaterial in die Gasmisehung eingeführt wird, urn mindestens einen Teil dieses I-Iaterials in freie Atome, die sich
im Grundzustand befinden, zu dissoziieren.
Durch Einstellung des Verhältnisses der beiden Gase kann die vom Plasma auf das Probenmaterial übertragene Energie
genau gesteuert und so eingestellt v/erden, daß zwar die Probe
dissoziiert wird, die resultierenden freien Atome jedoch im Grundzustand verbleiben. Man erhält auf diese V/eise eine maxinale
Anzahl von-Atomen, die die charakteristische Strahlung zu absorbieren
vermögen, während gleichzeitig der Betrag der von der Probe selbst emittierten charakteristischen Strahlung und damit
die Störstrahlung im System herabgesetzt x/erden.
Die vorliegende Erfindung wird anhand der Zeichnung näher erläutert, deren einzige Figur eine schematische Darstellung
einer bevorzugten Einrichtung zur Durchführung des Verfahrens gemäß der Erfindung zeigt.
Bei einem bevorzugten Verfahren gemäß der Erfindung kann man sich der in der Zeichnung schematisch.dargestellten ·
Einrichtung bedienen, die einen Hochfrequenzgenerator 10 enthält,
der einige hundert Watt Hochfrequenzenergie zu liefern vermag, deren Frequenz gewöhnlich im Bereich zwischen 10 und
1000 MHz liegt. Der Ausgang des Hochfrequenzgenerators 10 ist
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Oftiü'.NM.
mit einem Abgriff 12 eines Spartransformators 1*1 verbunden., um
die Hochfrequenzspannung zu erhöhen. Die dem Abgriff 12 in elektrischer Hinsicht am nächsten liegende Endklerame 15 des Transformators
ist geerdet. Die andere Endklemme 10 des Transformators 14, an der eine hohe Hochfrequenzsnannung zur Verfügung
steht j ist bei der vorliegenden Einrichtung mit einer Ringele!·:'·
trode 20 gekoppelt. Parallel zur Transformator lh liegt ein Kondensator
22,um einen auf die Ausgangsfrequenz des Hochfrequenzgenerators
10 abgestimmten Schwingkreis 24 zu bilden. Die Elektrode 20 umgibt eine Quarzröhre 28 oder eine andere geeignete
Abschirmung, die den Plasmagenerator aufnimmt.
Der Plasmagenerator enthält eine koaxial in der ilöhre
28 angeordnete spitze Flammenelektrode 30, die aus Aluminium,
Silber oder einem anderen Metall hoher Wärmeleitfähigkeit besteht.
Die Flammenelektrode 30 kann erforderlichenfalls wassergekühlt sein. Die Konstruktion des Plasmagenerators ist für die
vorliegende Erfindung nicht wesentlich. I-Ian^SSch bekannter Einrichtungen
bedienen, z.B. einer Einrichtung, wie sie- in der Arbeit "Radio Frequency Plasa Emission Spectrophotometry51 von C.
David West und David II. Kume in der Zeitschrift "Analytical Che-■iü^try."
?jand 36 -Io. 2 (Februar 1964) Seite hl2 beschrieben ist.
Man kann auch die obere Klemme 18 des Transfornators lh mit der Flammenelektrode 30 verbinden und die Ringelektrode 20 erden.
In die Kammer in der die Flammenelektrode 30 umgebenden Röhre wird eine Gasmischung, aus der das Plasma gebildet
werden soll, sowie die Probe, die durch die Energie des Plasmas in Atome 3 Vielehe sich im Grundzustand befinden ,dissoziiert werden
soll, eingeführt. Der Plasmagenerator wird gleichzeitig von einem ersten Gasvorrat 32 und einem zweiten Gasvorrat 3h gespeist,
die über entsprechende Leitungen und Ventile 36 bzw. 3O
mit einem T-Stück 40 verbunden sind, das an einen Zerstäuber 42 angeschlossen ist, der mit dem unteren Teil der Röhre 28 verbunden
ist. Der Zerstäuber kann irgend eine mechanisch oder mit Ultraschall oder dgl. arbeitende Vorrichtung zum Zerstäuben des
über einen Einlaß 44 zugeführten Probenmaterials enthalten.Die zerstäubte Probe wird von der Gasmischung durch eine Leitung 46
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OBIGlMAL INSPECTED
in den Plasmagenerator mitgenommen.
Ιίίη geeigneter Zerstäuber ist in der .Mitteilung
/Direct Continuous Quantitative Ultrasonic Nebulizer für Flame
Photonetry and Plarae Absorption Spectrophotometryn von V/o Ifgang
J. Kirstand und Groto B. Bertillson in der Zeitschrift "Analytical" Chemistry" (1966) beschrieben. Bei diesem Zerstäuber
wird ein Ultraschallwandler verwendet, dem das Probenmaterial in Lösung zugeführt wird. Es sei darauf hingewiesen,, daß
es nicht erforderlich ist, das Probenmaterial in die Gase einzuführen
, das Probenmaterial kann gewünschtenfalls auch direkt in den Plasmagenerator eingespeist v/erden. Zur Vervollständigung
der Darstellung ist noch ein Bündel der charakteristischen Strahlung, durch eine gestrichelte Linie 45 angedeutet .>
welches die Rohre 28 durchsetzt und zur Wahrnehmung und lies sung in ein
Atoraabsorptionsopektroneter 48 fällt. Selbstverständlich enthält
das vollständige Atomabsorptionsspektrometer sowohl eine
Quelle für die charakteristische Strahlung, die Absorptionszelle und den üblichen
Bei dem vorliegenden Verfahren wird für den ersten .Gasvorrat 32 ein Gas gewählt, das eine relativ niedrige effektive
Plasmatemperatur ergibt. Hierfür eignen sich insbesondere einatomige Gase, wie Helium, Argon und Neon. Für den zweiten
Gasvorrat 34 soll dagegen ein Gas gewählt v/erden, das eine verhältnismäßig
hohe effektive Plasmatemperatur oder zumindest eine höhere effektive Plasmatemperatur als das erste Gas ergibt.
Das. Verhältnis der Volumina des ersten und zweiten Gases in der
dem T-Stück 40 zugeführten Gasmischung kann nun durch die Ventile 36 und 38 entsprechend dem Probenmaterial eingestellt werden.
Man verändert dieses Verhältnis, bis sich die optimale Empfindlichkeit des Atomabsoprionsspektrophotometer 48 ergibt.
Die optimale Empfindlichkeit ergibt sich; wenn erstens
die Anzahl der durch die Dissoziation der Moleküle des Probenmaterials erhaltenen freien Atome ein Maximum ist und
zweitens die Atqme des Probenmaterials sich im Grundzustand und
nicht in angeregten Zuständen befinden. Wenn zuviel Energie auf
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die Probe übertragen wird, tritt eine unerwünschte Anregung auf,
wodurch die Empfindlichkeit leidet. Bei zu geringer Energieübertragung können de chemischen Bindungen der Verbindungen,
die die nachzuweisenden Atome enthalten, nicht gebrochen werden und es stehen dann zu x\renig absorptionsfähige Atome zur Verfugung.
Es hat sich überraschenderweise gezeigt, daß man mit
einer mischung aus z.B. Stickstoff und Argon eine effektive Plasmatemperatur einstellen kann, die zwischen der effektiven
Plasmatemperatur des reinen Argons und der effektiven Plasmatemperatur des reinen Stickstoffs liegt, je nachdem in welchem Verhältnis
diese Gase miteinander gemischt werden.
Im folgenden werden einige Beispiele für das vorliegende Verfahren gegeben:
Bei der Bestimmung von Calcium, dessen Atome schon bei einer verhältnismäßig niedrigen Energie.angeregt werden,
wurde eine Lösung, die 10 Teile Calciumchlorid (CaCIp) enthielt, in den Plasmagenerator eingeführt und dieser gemäß dem
Stand der Technik mit reinem Stickstoff gespeist. Mit den üblichen Atomabsorptionstechniken konnte keine Absorption nachgewiesen
werden. Der atomare Dampf zeigte jedoch andererseits eine erhebliche Emission. Als nächstes wurde reines Argon versucht,
das bekanntlich ein Plasma verhältnismäßig niedriger "Temperatur" liefert. Auch hier konnte keine Atomabsorption durch den resulrierenden
Dampf festgestellt werden. Nun wurde mit einer Mischung von Stickstoff und Argon gearbeitet und es zeigte sich, daß
eine Mischung aus etwa einem Volumenteil Stickstoff und sechs Volumenteilen Argon einen atomaren Dampf mit ausgezeichneten
Absorptionseigenschaften lieferte. Es ergab sich dabei, daß das Gasverhältnis für die Bestimmung von Calcium ziemlich kritisch
ist. Eine Abweichung von dem speziellen Verhältnis nach oben oder unten verringert die Empfindlichkeit und Genauigkeit der Atomabsorptionsmessungen»
k ·
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Ähnliche Verhältnisse ergaben sich bei der Bestimmung von Magnesium in einer Probe von Magnesiumnitrat -(Mg(NO^)2)
In diesem Falle lag das optimale Volumenverhältnis bei etwa .6 Teilen Argon auf 2,5 Teile Stickstoff. Man sieht hieraus, daß
für einen einwandfreien Nachweis bzw. eine einwandfreie Bestimmung von Magnesium durch ein atomabsorptionsspektraskopisches
Verfahren ein heißeres, mehr Energie übertragenes Plasa erforderlich
ist als es mit Argon allein erhalten wird.
Bei diesem Beispiel wurde Natrium in einer Lösung von Natriumbicarbonat (NaHCO,,) bestimmt. Die optimale Absorptionsempfindlichkeit
ergab.-isich bei Verwendung einer Gasmischung
von 1,3 Volumenteilen Argon auf 2,3 Volumenteile Stickstoff.
Bei den in den Beispielen angegebenen Verbindungen nimmt das Verhältnis von Stickstoff zu Argon mit der Verdampfung?
temperatur dieser Verbindungen zu, es betragen nämlich die Verdampfungstemperatur
von CaCIp : 6HpO 200 0C, die von Mg(NO., )„
330 0C und die von NaHCO, 139O0C. Dies ist zu erwarten, da beim
Eintreten des vernebelten Probenmaterials in das Plasma jeweils zuerst das Wasser verdampft und feste Teilchen der betreffenden
Verbindung verbleiben, die dann beim Erreichen der Verdampfungstemperatur in den dampfförmigen Zustand übergehen.
In jedem Falle konnte durch die Verwendung einer geeigneten Gasmischung ein Plasma erzeugt werden, das die richtige
effektive Temperatur hatte, um genügend Energie für die Dissoziation der Moleküle des Probenmaterials in freie, im
Grundzustand befindliche Atome zu dissoziieren. Vermutlich absorbieren die einatomigen Gase einen Teil der Energie, die im
Plasma aus dem zweiatomigen Gas zur Verfügung steht, so daß die mittlere effektive Temperatur des Plasmas herabgesetzt wird.
Das im speziellen zu verwendende Gasverhältnis hängt nicht nur
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von dem zu bestimmenden Element ab, sondern auch von der Bindungsenergie
und von der Verdampfungstemperatur der Verbindung,
die das betreffende Element - enthält. Das optimale Gasverhältnis
läßt sich in jedem Falle ohne Schwierigkeiten empirisch bestimmen
Innerhalb von Grenzen läßt sich für ein bestimmtes tilement ein Gasverhältnis festsetzen, das dann für spätere Bestimmungen
des betreffenden Elementes verwendet werden kann. Dies gilt ganz allgemein, unabhängig von der Verbindung. Die Bestimmungen
können durchgeführt v/erden, ohne daß ein übermäßiger Empfindlichkeitsverlust durch eine Verringerung der Anzahl der
absorbierenden Atome und ohne daß übermäßige Störungen durch eine große Anzahl von angeregten Atomen auftreten. Vorzugsweise wird
jedoch für. jede einzelne Verbindung das optimale Oasverh.ültnis
verwendet.
Obgleich die Erfindung in erster Linie anhand einer Hischung eines einatomigen Gases mit einem mehratomigen Gas beschrieben wurde 3 ist sie nicht hierauf beschränkt, man kann vielmehr
zwei beliebige Gase verwenden, die Plasmen verschiedener effektiver Temperaturen ergeben. Man kann z.B. ein zweiatomiges
Gas und mehratomiges Gas mischen oder zwei Gase desselben Typs (also z.B. zv/ei einatomige Gase) oder ein einatomiges Gas und
ein mehratomiges Gas.
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Claims (11)
1. Verfahren zur Dissoziation eines atomabsorptionsspektralanalytisch
zu untersuchenden Probenmaterials mittels eines Plasmagenerators, dadurch gekennzeichnet,
daß zur Steuerung der auf das Probenmaterial übertragenen
Energie zwei verschiedene Gase gemischt werden, die erhaltene ßasmischung in den Plasmagenesator eingeführt wird, um
mindestens einen Teil der Gasmischung anzuregen und ein Plasma zu erzeugen, und das Probenmaterial in die Gasmischung eingeführt
xtfird;, um mindestens einen Teil dieses Material in freie Atome,
die sich im Grundzustand befinden., zu dissoziieren.
2. Verfahren nach Anspruch I5 dadurch gekennzeichnet, daß das Verhältnis des ersten Gases
zum zxveiten Gas in der Mischung zur Veränderung der auf das Probenmaterial
übertragenen Energie entsprechend der chemischen Art des Probenmaterials so eingestellt wird, daß eine möglichst große
Anzahl von freien Atomen, die sich Grundzustand·'befinden, für
die Absorption von Resonanzstrahlung zur Verfügung stehen und eine möglichst geringe Anzahl von angeregten Atomen , die die Resonanzstrahlung
emittieren, vorhanden ist.
3. Verfahren nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet,
daß das erste Gas eine größere Fähigkeit zur übertragung von Energie auf die Probe hat als das zweite
Gas.
4. Verfahren nach Anspruch 3, dadurch gekennzeichnet,
daß das erste Gas ein mehratomiges Gas und das zweite Gas ein einatomiges Gas sind.
5. Verfahren nach Anspruch 3, dadurch gekennzeichnet,
daß das erste Gas ein zweiatomiges Gas und das zweite Gas ein mehratomiges Gas sind.
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6. Verfahren nach einem der vorhergehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, daß
das Probenmaterial vernebelt wird, daß das vernebelte Probenmaterial in die Gasmischung eingeführt wird, daß die Gasmischung
und das vernebelte Probenmaterial der Einwirkung eines hochfre-. quenten elektrischen Feldes ausgesetzt wird, das mindestens
einen Teil der Gasmischung in ein Plasma überführt, um mindestens einen Teil des Probenmaterials in freie Atome, die sich
im Grundzustand befinden, überzuführen, und daß das Verhältnis des ersten Gases zum zweiten Gas in der Mischung entsprechend
der chemischen Verbindung, in der das Probenmaterial vorliegt, zur Steuerung der auf das Probenmaterial übertragenen Energie
einjustiert wird.
7. Einrichtung zur Durchführung des Verfahrens nach
Anspruch 1 mit einer einen Plasmagenerator enthaltenden Einrichtung zum überführen eines Probenmaterials in einen atomaren
Dampf, gekennzeichnet durch eine erste
und eine zweite Quelle (32, 34) für verschiedene Gase; eine Vorrichtung (365 38, 40) zum Erzeugen einer Mischung aus diesen
beiden Gasen; eine Leitung (46) zum Einführen der Gasmischung in den Plasmagenerator (20, 28, 30), um mindestens einen Teil
der Gasmischung in ein Plasma überzuführen; und eine Anordnung (42, 44") zum Einführen der Probe in das Plasma.
8. Einrichtung nach Anspruch 7, gekennze'ict
net durch eine Anordnung (36, 38) zum Einstellen des
Verhältnisses der beiden Gase in der Mischung entsprechend der chemischen Natur der Probe derart daß sich eine möglichst hohe
Anzahl von für die Absorption von Resonanzstrahlung zur Verfügung stehenden freien Atomen und eine möglichst geringe Anzahl
von die Resonzstrahlung emittierenden angeregten Atomen ergibt.
9. Einrichtung nach Anspruch 8, .dadurch g e-: kennzeichnet, daß die erste Quelle ein mehratomiges
Gas und die zweite Quelle ein einatomiges Gas enthält.
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W^JJ^ V 7* "ΙΜΙίΙΓ
•13-
10. Einrichtung nach Anspruch 8, dadurch
gekennzeichnet^ daß die erste Quelle ein minde-"
stens dreiatomiges Gas und die zweite Quelle ein zweiatomiges Gas enthält. '
11. Einrichtung nach Anspruch 8, dadurch
gekennzeichnet, daß die erste Quelle ein einatomiges
Gas und die zweite Quelle ein zweiatomiges Gas enthält.
TTBT"
-AH '
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