CN118872001A - 用于通道激发及提取的量子力学系统及方法 - Google Patents

Abstract

本发明包括一种用于某些特定过渡态组分的激发及提取的新型量子力学系统及过程。在各方面，在无限数量的等概率状态B中，某些中间通道可以被增强概率，并被提取组分。系统及方法通过无限数量的等概率的、中间的、常规的状态B通道，实施从初始状态A到最终状态C的量子力学反应转换。状态B通道的子集可以通过应氏单元系统及方法被增强概率，并使得某些概率增强后的状态B通道在检测时能够被显示。

Description

用于通道激发及提取的量子力学系统及方法

相关申请的交叉引用

本申请要求于2022年3月4日依照美国法典35章第119（e）条提交的、美国临时专利申请号63/316,507的优先权，其全部内容通过援引并入本文。

技术领域

本发明涉及量子力学系统的制备以及在无限数量的费曼路径积分表述通道（“PIF”）或“过渡态”中，某些特定中间通道的激发及提取，用于从状态A，通过无限数量的中间状态B通道，到状态C的过程，其中，在从D视图到P视图的转换之后，在人类感官空间中任何提取状态的显示之前或基本同时，执行对某些特定状态B通道的提取。

背景技术

大约一个世纪前，量子力学被提出，其中包括与经典力学显著不同的方面。量子力学本质上是非确定性的，然而经典力学是确定性的。量子力学有许多不同的解释，其中哥本哈根解释（Copenhagen Interpretation）是最被普遍接受的一个，并且经常在学校被讲授。费曼路径积分表述是另一种解释，其中有无限数量的等概率路径，又名中间通道，引导从状态A通过状态B过渡态（包括那些涉及虚粒子产生及湮灭的路径）然后到状态C。然而，由于在观察时的破坏性干涉，这些状态B通道中的大多数不会被显示或被观察到。现有的解释也无法解释，例如，在某些领域中取得成功的实验，例如D+D实验及其子粒子。因此，需要用于这种状态B通道的激发及提取的技术应用及改进。

发明内容

本发明包括用于某些特定过渡态的激发及提取的系统及方法。在示例性方面，系统及方法提供量子力学系统（“QM系统”）。如本文所讨论的，应氏单元（Ying Cell）系统是QM系统。多个方面包括用于提取某些特定的中间过渡态及/或过渡态组分的系统，该系统包括：包括电解质的可密封容器，连接于可密封容器的阳极，连接于可密封容器的阴极，连接于阳极及阴极的电源，位于可密封容器内部的阿尔法放射源（α源），位于可密封容器外部（或另选地，位于可密封容器内部）的伽马放射源（γ源），包括可密封容器的法拉第笼，包括法拉第笼及可密封容器的绝缘容器，及位于法拉第笼内部的第一热电偶对，以及位于可密封容器外部的第二热电偶对。

在实施例中，阳极为铂棒，阴极为钯箔。电源可以是极性可反向的15V直流（DC）电源。γ源可以是钴-60（⁶⁰Co）盘，例如1微居里的⁶⁰Co盘。α源可以是钋-210（²¹⁰Po）盘，例如0.1微居里的²¹⁰Po盘。实施例可以进一步包括位于绝缘容器内部的第一热电偶对及位于法拉第笼外部的第二热电偶对。电解质可以是氧化氘。

实施例可以进一步包括基于上述QM应氏单元系统用于提取所生成的氦及/或过剩能量的系统及方法。这种方法可以包括：在可密封容器内部提供氧化氘，通过电源电解氧化氘，并且随后激发某些包括氦+γ的特定过渡态，以及从应氏单元中提取所生成的氦及/或过剩能量。各实施例可以包括对可密封容器施加反向电压以重新激发氧化氘向氦+γ态的转化。额外的实施例可能涉及移除α源以停止氧化氘向氦及γ态的转化。同样地，可以移除γ源以停止氧化氘向氦及γ态的转化。可以通过热电偶对追踪温度，并且可以基于温度调整电源以激发所需要的量的氦及/或过剩产生的能量，以用于提取。此外，电解可以持续一段时间，例如数小时、数天等。

因此，QM系统可以a)以概率视图（“P视图”）被显示，随后b)激发剂（例如激发）可以被应用以从无限数量的先前等概率通道中增加某些通道（例如某些特定的中间状态）的概率。中间状态在本文中可以描述为状态B。某些特定的中间状态是通道，该通道来自费曼概率空间的原始无限数量的通道，其中当该通道被适当地激发时，该通道被提取到“现实空间”中，以使得这些特定通道从无限的费曼路径积分表述（PIF）通道中脱颖而出，并在HSS中被显示为某些特定的状态B。因此，这些被显示/被提取的通道在被观察时将不再可用于破坏性干涉——其中观察通常是破坏或湮灭事件。HSS是“人类感官空间”（即现实框架）的缩写。

系统及方法还提供将初始处于直接粒子视图（“D视图”）中的QM系统转变为概率波视图（“P视图”）的必要条件。因此，本发明的多个方面使QM系统能够在P视图中被显示。

在额外的方面，一旦QM系统已在P视图中被设置好，可以应用激发剂或激发以增加从无限数量的先前等概率费曼PIF通道中提取一个或多个特定通道的概率。

在各方面，当提取与观察或事件同时进行或在其之前进行时，观察或事件可以表明所提取的状态是状态B过渡态中的一个。

附图简要说明

在附图（不一定是按比例绘制的）中，相似的数字可以在不同的视图中描述相似的部件。例如，具有不同字母后缀的数字可以代表相似部件的不同实例。图纸通过示例（但不限于）的方式总体示出本文件中所讨论的各方面。在附图中：

图1示出根据本文所讨论的实施例的示例性应氏单元系统。

图2示出根据本文所讨论的实施例的通道组分提取的流程图。

图3示出根据本文所讨论的实施例的通道激发的流程图。

具体实施方式

所要求的发明在下文通过一系列特定的过程的步骤被扩充，其中所述过程的步骤如发明人先前的实验所示。

本文所使用的术语仅用于描述特定实施例，且并不旨在限制本发明。本文所使用的“及/或”包括一个或多个关联列出项目中的任何及所有组合。本文所使用的单数形式“一”、“一个”及“所述”旨在也包括复数形式，除非上下文明确另有说明。还应理解，当在本说明书中使用术语“包含”及/或“包括”时，指出状态特征、步骤、操作、元素及/或部件的存在，但不排除一个或多个其他特征、步骤、操作、元素、部件及/或它们的组合的存在或添加。

除非另有定义，本文所使用的所有术语（包括技术及科学术语）均具有与本领域普通技术人员普遍所理解的相同的含义。还应理解，术语，例如常用字典中所定义的那些，应被解释为具有与其在相关技术领域及本公开内容的上下文中的含义一致的含义，而不应被理想化或过于正式地解释，除非本文明确如此定义。

在描述本发明时，将理解许多技术及步骤被公开。这些技术及步骤中的每一个都有其单独的益处，并且每个也可以与一个或多个其他被公开的技术结合使用，或在某些情况下，与所有其他被公开的技术结合使用。因此，为了简洁起见，本说明书将避免不必要地重复每个可能的单独步骤的组合。然而，在阅读说明书和权利要求书时，应该理解这样的组合完全在本发明和权利要求书的范围内。

量子力学的新方面、其解释及应用在本文被讨论。在以下描述中，为了解释目的，许多具体细节被列出以提供对本发明的透彻理解。然而，对本领域技术人员来说，显而易见的是，本发明可以在没有某些具体细节或者有某些替代细节的情况下被实施。

本发明的多个方面包括a)将QM系统从D视图转换为P视图；并且随后b)从无限数量的费曼路径积分表述通道中提取某个特定类别的中间通道。应当理解，实施例不受限于本文中用于实验或示例的过程、或过程几何构造、或设置。

本公开的多个方面应被视为本发明的示例，而并非旨在将本发明限制为附图或下文说明书示出的具体实施例。

本文所讨论的各实施例描述量子力学系统以表明在状态A及状态C之间的状态B通道的概率增强。状态A在此被表明为初始D+D状态，某些特定状态B通道为He+γ，而状态C为D+D最终状态。因此，可以表明，虽然在转化过程（例如从状态A到状态C）中可以有无限数量的等概率路径或通道，但某些通道（例如某些特定的状态B通道）可以被提取。

从基础开始，已经显示，当电子束（“量子系统”或“QS”）被射到靶上时，可以产生阴影图案。然而，当实验装置将这些电子通过一个或多个非常小的狭缝发送时，即使每次仅一个电子被释放，也会得到衍射或干涉图案。

本发明表明，原始电子在人类感官空间（“HSS”）（即现实框架）中显示为离散粒子，直到它们经历体验。这在本文中被称为“离散视图”（Discrete View），或者简称为“D视图”。在上述狭缝示例中，体验是电子穿过狭缝，并在通过狭缝后被“赋予机会”以“选择”其行进路径。这个过程可以被描述为从在人类感官空间中的离散粒子视图（“D视图”）转变为概率波视图（Probability wave View）（“P视图”）。这束电子随后在屏幕上被检测并湮灭，这被称为“事件”，在其中衍射或干涉图案被观察到。因此，本发明的实施例表明，量子系统（“QS”）可以a）通过体验从D视图重新显示为P视图；并且b）当量子系统（“QS”）处于P视图时，它可以被操纵或激发。

因此，当检查特定的点在其概率空间中特定的特性或特征时，需要相互作用，并且将确定值。然而，检查不同的点会返回不同的值。在原则上可以被测量的相互作用可以是涉及量子物体并且能够也给出确定值的相互作用——无论是否实际被观察到。

本发明的实施例包括过渡态激发及提取应用，该过渡态激发及提取应用结合上述量子力学系统的方面。电解设置可以包括在重水（D₂O）中使用阳极（例如，铂阳极）及阴极（例如，钯阴极）。被应用于系统的阿尔法（α）发射源及伽马（γ）发射源产生热量的升高。但是当（i）α源或γ源被移除时，或者（ii）当H₂O代替D₂O时，热量的升高停止。热量的升高的表现表明，“体验”，例如通过对D+D系统的γ的应用，随后“事件”，即通过对D+D系统的α的应用的激发，然后观察，是足够的。然而，当这些中的任何一个被移除，热量的升高停止，表明α的应用、γ的应用及氧化氘源都是必要的。

引导到阴极的氘粒子在本文中称为处于D视图中。使用术语D视图是为了澄清的目的，并且不意图限制实施例或应用。D视图可以类似于双缝实验中的电子被看待，其中电子被引导朝向狭缝，但还未被实验设置给出“选择”哪个狭缝通过的选项。在双缝实验中，P视图将表示电子可能采取的无限路径的概率。为将D视图粒子转化为P视图，体验（例如，电子通过双缝膜及/或拥有选择通过双缝膜的选项）是必需的。

对于“体验”，本系统及方法最少需要粒子或准粒子的生成或湮灭，该生成或湮灭不需要涉及量子力学系统。在各实施例中，⁶⁰Co可以充当用于对生成（又名“体验”）的γ源，从而从D视图转化为P视图。然而，可以使用各种类型的γ源。适用的γ源应提供足够的能量用于对生成。随后在P视图中，α源，例如²¹⁰Po，激发并增加各种对应能量的α粒子的发射概率，从而提取先前等概率的“He+γ”通道。与γ源类似地，可以使用替换的α源，并且通常可以使用任何用于获得本文所讨论的玻色子-玻色子相互作用及激发的源。

因此，本文讨论的应氏单元实施例进一步表明量子力学粒子生成的实验验证，以及对哥本哈根解释的改进。特别是，应氏单元提供发射激发，并使得在状态A与状态C之间提取特定过渡态（某些特定状态B）成为可能。

应氏单元系统、过程及实验

现在将通过参考代表优选实施例的附图描述本发明的多个方面。在各实施例及实验中，考虑量子力学系统，其中系统的初始状态A是D+D，并且其最终状态C也是D+D，其中氘通过D₂O的电解被生成。

图1示出根据本发明的各实施例的设备的分解透视图，该设备包括应氏单元 19、法拉第笼20及绝缘容器23。在各实施例中，该设备可以被设置有至少一个电源11。在实施例中，电源可以包括可切换的、极性可反向的15V直流电源。电流可以流向通向阳极12（例如铂（Pt）阳极）的第一导线及通向阴极15（例如钯（Pd）阴极）的第二导线。第一及第二导线分别连接于阳极和阴极，该阳极和阴极可以随后连接于应氏单元 19。在各方面，应氏单元可以是容器，例如可密封容器、带塞子的烧杯、等等诸如此类。第一及第二导线，可以通过例如应氏单元 19上的塞子或密封件连接于应氏单元 19。应氏单元 19可以进一步包括孔，该孔用于阳极及阴极或它们的连接导线（例如第一及第二导线），以及用于固定线或导线的附接件，该附接件可用于固定α源17。在实施例中，α源可以是²¹⁰Po盘。

γ源13可以附于应氏单元 19的外部。在示例中，γ源可以是放射源，例如⁶⁰Co盘。

在各实施例中，应氏单元可以被电解质14，例如氧化氘（D₂O）填充。在电解中提供氘源的其他电解质也可以被用于本文所讨论的各示例及实施例。

至少两个内部热电偶16、18可以位于应氏单元的外部。应氏单元及内部热电偶16、18可以位于法拉第笼20内部，并且两个或更多外部热电偶21、22可以位于法拉第笼20外部。法拉第笼20屏蔽电磁场，并且各示例可以包括导电材料的覆盖物及/或导电材料的网状覆盖物。

法拉第笼20可以随后位于绝缘容器23内部。

在所实施的各实验中，QM 应氏单元系统包括初始状态状态A、无限数量的中间状态B、以及最终状态C。在实施例中，状态A为"D+D"，并且最终状态C也为"D+D"，其中氘通过D₂O的电解被生成，这与所有其他部分一起产生过剩的热量。

在应氏单元系统的各实施例中，以D₂O作为电解质的铂阳极及钯阴极，被连接于15V直流电池电源。在各配置中，可以使用钯箔，例如2.5 cm × 2.5 cm、0.025 mm厚的钯箔。在各实验中，获自Johnson Matthey及Wilkinson的箔片在各应氏单元构造及实施例中被成功测试。适用的几何构造可以包括作为阳极的、直径1.0 mm的直形的铂。也可以使用四个热电偶。在示例中，两个热电偶被粘贴在应氏单元外部的不同高度处，并且另外两个热电偶位于法拉第笼20外部，但在绝缘容器内部。这种热电偶的布置防止由于潜在的热点而导致的错误读数。

在另一个示例中，γ源13是获自Sargent & Welch的1微居里的⁶⁰Co盘。γ源13可以被粘贴于在应氏单元系统中所使用的烧杯的外部。α源17是0.1微居里的²¹⁰Po盘，位于应氏单元烧杯内部，尽量靠近钯阴极但不阻挡进入阴极的氘（以下简称为“D”）。所有部件都位于法拉第笼内部，并且随后整个装置，包括法拉第笼，位于绝缘容器内部。在过夜“调试” （其中D“加载”发生在钯的间隙位点）后，注意到热量升高。在各实施例中，氧化氘可以被电解一段时间（例如1小时、2小时、4小时、6小时、8小时、10小时等）。当热量的升高停止时，发现对单元施加短时间的反向电压并在允许其过夜重置，会使单元再次开始反应。通过对调阳极与阴极的导线，这种反应可以很容易地被实现。10秒钟的反向及最佳的过夜重置通常足以使单元再次正常工作。

无需向重水中添加额外的电解质盐。应氏单元中的标志性的热量升高在移除⁶⁰Co或²¹⁰Po后，或在用H₂O替代D₂O后停止。应理解，本发明不受设备、设备几何构造或其布置的限制。

经过确定，状态B通道，在本文中也称为费曼无限等概率路径或通道，位于初始状态A（D+D状态）与状态C（通常的最终D+D状态）之间。状态B通道的子集包括“D+D→He+γ→D+D”的中间通道，其中这种性质的不同通道将具有不同能量的He及γ。通过D₂O的电解所释放出的D是D视图中的粒子。D视图类似于单缝或双缝实验中当光子或电子束被释放时，当光子或电子束不在单缝或双缝实验的设置中时，特别是当光子或电子束没有被给机会在之后到达狭缝时光子或电子束的情况。

另外注意到，为将QM系统（如果尚未处于P视图中）从D视图带入P视图，体验是必需的。体验可以至少是粒子（或准粒子）的生成或湮灭，该粒子（或准粒子）的生成或湮灭（i）在初始或最终QM系统的德布罗意波长（de Broglie wavelength）的数量级的范围内，并且（ii）其中该生成或湮灭并不源自及/或涉及此QM系统。

当实验被设置为D+D→X→D+D，其中X是状态B过渡态时， γ发射源的加入（其中γ足够在原子核（例如钯核）区域生成“对生成”）提供如本文所述的“体验”的必要及充分条件。对于D+D QM系统，体验可以将其从D视图转变为P视图。如果不执行这种从D视图到P视图的转换，将导致应氏单元中的热量的产生停止，如在移除γ发射源（例如⁶⁰CO盘）时所示的。

当QM系统处于P视图中时，“D+D→He+γ→D+D”是等概率路径或通道中的一些。在实施例中，α发射源，如²¹⁰Po盘位于D₂O中，靠近阴极，以减少α的碰撞损失。“初始²¹⁰Po衰变α”导致从“D+D→He+γ”路径提取的“被激发的α”的发射，而这种发射将这些通道从无限等概率路径中移除。这种状态B所提取的通道随后将不再能够参与在观察/破坏点（又名“事件”）的破坏性干涉。

此外，一旦实现所述被激发的α，反应也实现γ。因此，为激发这个反应的提取，初始α是必需的。这也是在移除α发射源（例如²¹⁰Po盘）后应氏单元中热量的产生停止的原因。

因此，上述实验表明，D参与热量的产生的生成。在类似的实验中，在H₂O替代D₂O后，应氏单元系统也停止热量的产生。因此，在移除α源或γ源、或替换电解质（例如用H₂O替代D₂O）后，在应氏单元系统中热量的升高停止。

由于从状态A→B反应（即D+D→He+γ）中提取He及γ涉及He及γ的生成。因此，生成两个涉及D+D QM系统的粒子。因此，本发明的实施例生成“事件”，该事件显示状态A（D+D）向某些特定状态B（He+γ）的转化，并使得提取所生成的He、γ或过剩能量中的至少一个成为可能。

在上文所讨论的示例中，因为钯及γ系统可以用于（如下文进一步所描述的）平衡被激发的α的动量，所以不需要中子以守恒动量。

在金属中，正离子处于电子海中，并且正离子之间没有库仑斥力。然而，存在金属键，该金属键是金属原子或离子与离域电子之间的静电吸引。因此，正离子之间或间隙D与入射D之间两者均没有斥力。因此，在金属内部，D与D之间的库仑斥力可能无关紧要。

图2示出本文所讨论的系统及方法的应用的流程图。实施例使得图1中的应氏单元系统内部所提供的电解质的组分的提取成为可能。

在示例中，可以在应氏单元系统210内部提供氧化氘（即重水，又名D₂O）。氧化氘用作电解质，从该电解质中可以提取氘。

在图框220，通过电解氧化氘提供氘，当氘(i) 初始到达并进入钯阴极的间隙位点，并且随后(ii) 与后续到达的入射D相结合后，会(iii)生成初始过渡态A=D+D；（并且其中原始的最终状态C也为D+D）。

在示例中，假定电解质包括氧化氘，在电解后，当生成的D进入钯阴极时，（在状态A及状态C之间）有无限数量的中间状态B，该状态B可以包括某些特定通道He+γ。电解可以持续一段时间，例如过夜，几个小时、几天等，以生成D，当D到达钯阴极后，如上所述，会生成初始过渡态A=D+D，同时初始最终状态C也为D+D；并且在示例中，在由⁶⁰Co提供的“体验”导致的从D视图到P视图的转换后，以及“由来自²¹⁰Po的α之间的玻色子-玻色子相互作用/激发导致的提取”后，生成所期望的量或目标量的组分（例如氦及/或过剩能量）。

在图框225，电解可以获取氘。在图框227，这种操作（来自PO²¹⁰的入射α）可以激发/生成/提取对应于来自PO²¹⁰的入射α的特定的、所期望的过渡态，并因此提供He+γ及/或过剩能量。如果需要，这种过剩能量可以部分或全部用于图框220中的电解。流程图继续到图框230，处理任何未利用的He及/或过剩能量。

在图框230，生成的He+γ及/或过剩能量可以从系统中被提取。氦及/或过剩产生的能量可以通过本领域普通技术人员已知的各种方法中的任何一种从系统中被提取。例如，提取管可以被连接于可密封容器，以在氦的生成后提取氦。如本文所讨论的，可以基于改变电源中一个或多个、α源及γ源调整氦的体积及/或过剩产生的能量。

在示例中，在重水的电解后，在钯作为阴极且铂作为阳极的情况下，D到达钯阴极并占据钯的间隙位点。在重水的进一步电解后，系统还生成D，其λ_{de Broglie}约为零点几埃（A°），入射到钯（其间隙位点现在大部分被早期的D填充）上导致状态A=D+D。来自⁶⁰Co的具有1.173或1.332 MeV能量的入射γ足够用于对生成，该对生成无需涉及量子物体。这种对生成的生成可以发生在量子物体的海森堡切割（Heisenberg Cut）之外，但在量子物体的德布罗意波长或所生成或湮灭的粒子（例如准粒子）的德布罗意波长的距离内。这在本文中被称为“体验”。因此，通过这种“体验”，在量子对象行为被投射到的HSS中，系统的显示由此从D视图转化为P视图；并且因此概率分布为能够在HSS现实领域中显示的属性集中的每一个被映射。

进一步呈现，当来自α源的入射α粒子到达阴极时，由于玻色子-玻色子相互作用，足以引起所期望的过渡态的激发。这些到达的入射α粒子由于它们在到达单个量子物体之前的碰撞历史不同而具有不同的能量。当那些入射α粒子（其能量状态与一系列可能的“D+D→He+γ”反应中各种可能的α粒子的能量相对应）在所述相应点的反应距离内，所述（具有不同的能量的）入射α粒子将扰动这些具有相同或相似能量的相应的状态，从而激发并增加He+γ的生成概率。这些子粒子（daughter particles）随后可以继续下去并激发额外的下一代子He+γ的生成。这些子粒子的生成中的每一个都可以被称为“事件”——这也是必要条件。当α源被移除时，过剩的热量的产生也会停止。

中子的生成也不是必需的，这至少部分归因于本实施例的固态模式。在固态中，尽管H、D及He可以漂移，但这种漂移速度慢，并且因此时间显著地比状态A→B的时间（例如D+D→He+γ反应的时间）更长。因此，该效应可能相当于莫斯鲍尔效应（Mossbauer effect）的变种，这种效应在固体中可以看到，但在气体中看不到。在这里还可以假设整个钯晶体可以被认为参与其中，并且在生成子He+γ后，当“子α粒子”及钯“阴极+子γ”互相朝相反方向运动，动量得以守恒。在这种情况下，不需要中子以守恒动量。

另外，在金属中，正离子处于电子海中，因此正离子之间没有库仑斥力。可能存在金属键，该金属键本质上是金属原子/离子与离域电子之间的静电吸引。因此，正离子之间没有斥力；并且间隙D与入射D之间没有斥力。被认为可以保持间隙D与入射D之间的分离的库仑斥力，在金属中可能无关紧要。换句话说，正离子（例如在这种情况下的间隙D及入射D）处于电子海中，因此它们不受任何库仑斥力的影响。

上述原因还可以指明为什么在成功生成He、γ或过剩能量的实验中没有发现中子，以及为什么入射D与间隙D之间的库仑斥力可以被忽略。此外，γ发射源及α发射源两者都是必要的，因为移除任何一个都会停止反应，而且D源是必要的，因为用H源（例如水）代替它会停止反应。

实验进一步表明，由于α粒子（例如从²¹⁰Po衰变的α粒子）的穿透能力低，尤其是在实验的He源到钯阴极的途中的多次碰撞后（上述初始反应主要发生在阴极的表面）。因此，较大表面积的阴极可能能更好的用于这一目的。增加入射γ及α的数量可能会进一步扩大最终产物的规模，而增加电解电压以使得D拥有更高的能量可能会适得其反。然而，这种性质的实验可以提供最佳电压。此外，在合适的定时器基础上安装自动反转电压机制可以帮助“刷新”阴极，以允许最终产物（例如热量等）的更连续地生产。

此外，还注意到，获自从Sargent & Welch盘的²¹⁰Po衰变的发射α，特别是在到达钯阴极的途中发生碰撞后，能量较低，因此具有长的德布罗意波长。最终到达钯靶的α粒子的能量范围不同，因为这取决于每个α粒子从盘到靶途中碰撞的次数。然而，这些能量都非常低，以至于基本上没有钯靶的穿透。因此，如前所述，预期的相互作用将在钯的表面。

还可以假设，被激发的子α也具有与入射α一样的数量级的能量。因此，因为动量守恒，任何初始产生的子α在从钯中逃逸时很可能朝向重水侧，而那些产生/逃逸的子α的动量将由整个钯阴极及子γ在相反方向上的反冲平衡。因此，如上所述，由此在这个阶段不需要产生中子以守恒动量。

同时，也如上所述，γ将被引导向相反方向，例如钯的方向，以使得γ能量可以通过钯中的对生成耗散，或转化为热量，或逃逸。在这个阶段也不需要产生中子以守恒动量。

换句话说，入射α，由于例如玻色子-玻色子相互作用，可以激发并通过D+D→He+γ将He+γ带入HSS现实空间，这本质上将是非常低概率的反应。然而，考虑到费曼的PIF，其中所有中间通道（又名状态B）具有相等的概率，任何通过玻色子-玻色子相互作用的某些特定中间通道的概率增强将显著增加其相比于所有其他中间通道的产量。因此，那个通道，以及其他类似地被激发的通道，将不再能够参与状态A→C（例如“D+D→D+D”）的全部路径中的破坏性干涉。

因此，如本文多次提到的：“体验” 引起量子物体的投影转化为HSS的P视图。而且当量子物体处于P视图中时，激发（例如玻色子-玻色子相互作用）可以充分增加某些通道的概率，将其提高到先前的费曼的所有中间通道的等概率情况之上，因此“事件”（例如观察或测量）可以影响投影返回到HSS中的D视图中的特定状态，从而显示出特定期望结果的概率的这种增加。

图3示出根据本文所讨论的各示例和实施例的被激发的过渡态300的附加应用的流程图。

在图框310中，过渡态（初始包括电解质的组分）可以通过应氏单元系统被激发。根据上述示例，电解质可以是氧化氘，而且所激发/提取的过渡态可以是He+γ及/或过剩产生的能量。初始状态及过渡态可以通过改变一个或多个电源、D源、α源及γ源被操纵并调整。因此，可以生成一定体积的氦及/或过剩产生的能量，用于例如使用本文所讨论的各种原理及概念的提取或其他应用。

在图框320中，α源被移除以控制所期望的过渡态的生成。如本文所述，α源是激发子“He+γ及/或过剩产生的能量”的生成所必需的。因此，基于α源的应用或移除，可以生成所期望的量或目标量的过渡态组分。例如，α源可以被移除一段时间以，例如停止生成，或仅生成所期望的量或目标量的某些特定过渡态，等等诸如此类。

在图框330中，γ源被移除以控制热量的产生。γ源是生成“体验”并允许系统从D视图转化为P视图所必需的。所述“移除”是为了减少热量的产生。因此，基于γ源的应用或移除，可以达到所期望的温度或目标温度。例如，γ源可以被移除一段时间以，例如停止进一步生成，或仅生成系统的所期望的温度或目标温度，等等诸如此类。

在图框340中，可以追踪温度，并且可以基于温度调整电源，以生成目标量及/或所期望的量的某些特定过渡态组分。在各示例中，这可以是，初始地，状态A=D+D；并且最终地，某些特定过渡态组分，例如“氦或γ及/或过剩产生的能量”以用于提取。

可以实施D源、α源、γ源及电源中的一个或多个的应用或移除的任何组合，以实现所期望的量的某些特定过渡态及/或某些特定过渡态组分。在各示例中，一种或多种源可以被应用或移除一段时间，以激发所期望的状态。一种或多种状态组分可以被提取，并被应用于各种应用及其组合中的任何一个。

多个方面

以下多个方面仅为说明性，并不用于限制本公开或所附权利要求的范围。

方面1. 一种用于激发过渡态组分的生成及/或提取过渡态组分的系统，包括：包括电解质的可密封容器；连接于可密封容器的阳极；连接于可密封容器的阴极；连接于阳极及阴极的电源；位于可密封容器内部的α源；位于可密封容器外部或内部的γ源；包括可密封容器的法拉第笼；包括法拉第笼及可密封容器的绝缘容器；以及位于法拉第笼内部的第一热电偶对，以及位于可密封容器外部的第二热电偶对。

方面2. 方面1所述的系统，其中阳极是铂棒，阴极是钯箔。

方面3. 方面1-2中任一方面所述的系统，其中电源是极性可反向的15V直流（DC）电源。

方面4. 方面1-3中任一方面所述的系统，其中γ源是⁶⁰Co盘。

方面5. 方面4所述的系统，其中⁶⁰Co盘是1微居里的盘。

方面6. 方面1-5中任一方面所述的系统，其中α源是²¹⁰Po盘。

方面7. 方面6所述的系统，其中²¹⁰Po盘是0.1微居里的盘。

方面8. 方面1-7中任一方面所述的系统，进一步包括：位于绝缘容器内部且在法拉第笼外部的第二热电偶对。

方面9. 方面1-8中任一方面所述的系统，其中电解质是氧化氘。

方面10. 一种通过方面1所述的系统激发氦生成及/或过剩产生的能量生成的方法，包括：在可密封容器内部提供氧化氘；通过电源电解氧化氘，以在钯阴极内部，生成/提供D+D，提供将系统从D视图转换到P视图的路径，并且当在P视图中时通过激发提取一个或多个所期望的中间过渡通道状态，所述所期望的中间过渡通道状态包括氦+γ及过剩产生的能量。

方面11. 方面10所述的方法，进一步包括：对可密封容器、所述阴极及所述阳极施加反向电压，以“清洁并重新激活”系统，以使得所述系统能够再次激发以下至少其中之一：氧化氘向氦+γ的转化，或过剩产生的能量。

方面12. 方面10-11中任一方面所述的方法，进一步包括：移除α源以停止氧化氘向D+D、氦+γ及/或过剩产生的能量的转化。

方面13. 方面10-12中任一方面所述的方法，进一步包括：移除γ源以停止热量的产生。

方面14. 方面10-13中任一方面所述的方法，进一步包括：通过热电偶对追踪温度；并且基于温度调整电源，以激发目标量的氦及/或过剩产生的能量以用于提取。

方面15. 方面10 -15中任一方面所述的方法，其中电解氧化氘持续一段时间。

方面16. 方面10-16中任一方面所述的方法，进一步包括从系统中提取氦及过剩产生的能量。

Claims (16)

1.一种用于激发过渡态组分的生成及/或提取过渡态组分的系统，包括：

包括电解质的可密封容器；

连接于所述可密封容器的阳极；

连接于所述可密封容器的阴极；

连接于所述阳极及所述阴极的电源；

位于所述可密封容器内部的α源；

位于所述可密封容器外部或内部的γ源；

包括所述可密封容器的法拉第笼；

包括所述法拉第笼及所述可密封容器的绝缘容器；以及

位于所述法拉第笼内部的第一热电偶对，以及位于所述可密封容器外部的第二热电偶对。

2.根据权利要求1所述的系统，其中所述阳极是铂棒，所述阴极是钯箔。

3.根据权利要求1所述的系统，其中所述电源是极性可反向的15V直流（DC）电源。

4.根据权利要求1所述的系统，其中所述γ源是⁶⁰Co盘。

5.根据权利要求4所述的系统，其中所述⁶⁰Co盘为1微居里的盘。

6.根据权利要求1所述的系统，其中所述α源是²¹⁰Po盘。

7.根据权利要求6所述的系统，其中所述²¹⁰Po盘为0.1微居里的盘。

8.根据权利要求1所述的系统，进一步包括：位于所述绝缘容器内部且在所述法拉第笼外部的第二热电偶对。

9.根据权利要求1所述的系统，其中所述电解质是氧化氘。

10.一种通过权利要求1所述的系统激发氦生成及/或过剩产生的能量生成的方法，包括：

在所述可密封容器内部提供氧化氘；

通过所述电源电解所述氧化氘，以在所述钯阴极内部：

生成D+D；及/或

提供将系统从D视图转换到P视图的路径，并且当在所述P视图中时通过激发提取一个或多个所述所期望的中间过渡通道状态，所述所期望的中间过渡通道状态包括氦+γ及过剩产生的能量。

11.根据权利要求10所述的方法，进一步包括：

对所述可密封容器、所述阴极及所述阳极施加反向电压，以清洁并重新激活所述系统，以使得所述系统能够再次激发以下至少其中之一：所述氧化氘向氦+γ的转化，或过剩产生的能量。

12.根据权利要求10所述的方法，进一步包括：

移除所述α源以停止所述氧化氘向D+D、氦+γ及/或过剩产生的能量的转化。

13.根据权利要求10所述的方法，进一步包括：

移除所述γ源以停止热量的产生。

14.根据权利要求10所述的方法，进一步包括：

通过所述热电偶对追踪温度；并且

基于所述温度调整所述电源，以激发目标量的氦及/或过剩产生的能量以用于提取。

15.根据权利要求10所述的方法，其中电解所述氧化氘持续一段时间。

16.根据权利要求10所述的方法，进一步包括从所述系统中提取氦及过剩产生的能量。