CN102829884B - 具有强吸收结构的高速snspd及其制备方法 - Google Patents
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Abstract
具有强吸收结构的高速SNSPD及其制备方法，该SNSPD基于高折射率入射介质和空气腔结构，可以进一步提高超导纳米线的光子吸收率，与现有技术相比，本发明用相同材料和厚度的超导超薄膜制成纳米线的条件下，用更低的占空比就可以实现接近于100％的吸收率，这使得电子束曝光步骤的难度大大降低，这尤其对于超细纳米线的制备来说更为有利，而SOI衬底的采用则可以同时保证超导薄膜的高质量生长，不影响探测器的本征量子效率，另外，在保证同样大的有效探测面积的条件下，由于需要的纳米线的总长度显著减小，探测器的最高计数率可以得到提升，制备过程中发生缺陷的概率显著降低。
Description
技术领域
本发明属于单光子探测领域，适用于在近红外波段实现超快速以及高效率的单光子探测，涉及一种具有强吸收结构的高速SNSPD及其制备方法。
背景技术
近年来，G.N.Gol’tsman et al.,“Picosecond superconductingsingle-photon optical detector,”Applied Physics Letter,vol.79,pp.705–707,2001.记载的超导纳米线单光子探测器（SNSPD），由于其在可见光和红外波段优异的单光子探测能力、超高计数率、低的暗计数、很小的时间抖动越来越受到人们广泛的关注，尤其是其在近红外波段能实现的量子效率和最高计数率均已超过已有的基于复合半导体材料的雪崩光电二极管，使得其已经成为量子通讯和远程光通信等领域最有力的候选探测器。目前，由最常用的氮化铌（NbN）超导材料做成的SNSPD的本征量子效率可以达到90％以上，但它有限的光吸收率成了限制SNSPD总系统量子效率的一个瓶颈。由于SNSPD的核心感光区域是由超薄的纳米线构成的，所以它对入射光子的吸收率非常有限，光子会以相当一部分的概率从纳米线之间的间隙穿过，或者直接穿过薄膜，又或者从超导薄膜反射回去。K.M.Rosfjord et al.,“Nanowire single-photon detector with an integrated optical cavityand anti-reflection coating,”Optics Express,vol.14,pp.527–534,2006.记载着给SNSPD增加光学谐振腔结构来显著提高其光子吸收率的方法。但对于比较典型的4nm厚、50％占空比的NbN纳米线来说，用这种方法只能得到70％左右的吸收率。如果要进一步提高吸收率，则需要增加纳米线的占空比或者厚度，但前者在样品制备上提出了更苛刻的要求，而后者会导致探测器本征量子效率的下降。US 2012/0077680A1“Nanowire-based detector”K.K.Berggren,X.Hu,D.Masciarelli等人提出的基于纳米天线增加吸收率的方法可以在4nm厚、50％占空比NbN纳米线的条件下，可以实现接近于100％的吸收率，但这种方案同样在样品制备上提出了比较高的要求，最终实验结果表明其成品率并不高。
发明内容
为了克服上述现有技术的不足，本发明的目的在于提供一种具有强吸收结构的高速SNSPD及其制备方法，可在低占空比的条件下实现高吸收率，具有结构简单、工艺可控的特点。
为了实现上述目的，本发明采用的技术方案分别是：
一种具有强吸收结构的高速SNSPD，包括底层Si衬底一1，在底层Si衬底一1沉积有多层Si/SiO2周期排布构成的布拉格反射镜2，布拉格反射镜2顶端设置有外延单晶Si形成的底层谐振腔一3，在底层谐振腔一3上方有超导纳米线一4，超导纳米线一4上有上层空气谐振腔5，上层空气谐振腔5上方有Si片6，Si片6上有防反射膜一7。
所述布拉格反射镜2由多层Si/SiO2间隔周期排列而成，周期数在3以上，每一层的厚度等于入射光在该介质内等效波长的四分之一，最下方的一层SiO2在Si衬底一1上。
所述超导纳米线的厚度一般在4-6nm之间，宽度一般在20-200nm之间，采用的超导材料为NbN、NbTiN、TaN、NbSi、Nb或者WxSi1-x。
所述底层谐振腔一3由SOI衬底的外延单晶Si层担当，厚度需要事先通过仿真来优化，优化值为入射光在该介质内等效波长的二分之一左右，但会根据超导纳米线的材料、厚度及占空比不同有稍微的差异。
所述上层空气谐振腔5由Au-Au键合工艺完成，，厚度需要事先通过仿真来优化，优化值为入射光波长的四分之一左右，但会根据超导纳米线的材料、厚度及占空比不同有稍微的差异。
所述防反射膜一7折射率在1.7-2.0之间，厚度等于入射光在该介质内等效波长的四分之一，可以用Al2O3等材料。
本发明同时提供了制备权利上述结构高速SNSPD的方法，包括如下步骤：
（a）准备SOI衬底，事先通过仿真得到所需要的外延单晶Si层的精确厚度，机械减薄背面的Si层；
（b）氧化SOI衬底，过程中控制SiO2的厚度；
（c）用CVD方法生长多晶Si层，并部分氧化Si层，得到SiO2层，如此反复n次，得到n+1个周期的Si/SiO2布拉格反射镜；
（d）用Si-Si键合的方法，把上述衬底和另一个Si片键合在一起，作为新的衬底；
（e）分别用氢氟酸缓冲腐蚀液和KOH腐蚀液依次腐蚀SOI衬底背面的SiO2和Si层，再用氢氟酸缓冲腐蚀液去掉单晶Si层底部的SiO2埋层，露出单晶Si层；
（f）在单晶Si层上生长超导薄膜，并用电子束曝光以及反应离子刻蚀形成超导纳米线；
（g）在超导纳米线上方制作Au/Ti图形，作为探测器的共面波导读出电路，同时为后续的Au-Au键合做准备；
（h）再准备一个双面抛光的Si片，先在其中一面用ALD或者溅射等方法制备Al2O3薄膜，在另一面，制作Au/Ti图形；
（i）通过Au-Au键合的方法，最终形成上层空气谐振腔，上层空气谐振腔的厚度通过控制两边Au/Ti层的厚度决定。
本发明一种具有强吸收结构的高速SNSPD的第二种结构，包括金属薄膜反射镜8，金属薄膜反射镜8下方有透明介质材料构成的上层谐振腔9，上层谐振腔9下方为超导纳米线二10，超导纳米线二10下方为外延单晶Si层11，外延单晶Si层11下方为Si衬底二12，Si衬底二12朝向外延单晶Si层11开有底层谐振腔二13，Si衬底二12下方有防反射膜二14。
所述透明介质材料为SiO2，上层谐振腔9厚度需要事先通过仿真来优化，优化值为入射光在该介质内等效波长的四分之一左右，但会根据超导纳米线的材料、厚度及占空比不同有稍微的差异。
所述金属薄膜反射镜8由60nm以上厚度的Au膜构成，与构成上层谐振腔9的介质材料之间有1-2nm厚度的Ti作为粘附层。
所述底层谐振腔二13由外延单晶Si层11和空气层构成，空气层的厚度为入射光波长的四分之一，外延单晶Si层11的厚度需要事先通过仿真来优化，优化值为入射光波长的二分之一左右，但会根据超导纳米线的材料、厚度及占空比不同有稍微的差异。
制备上述第二种结构高速SNSPD的方法，包括如下步骤：
（a）准备一个双面抛光的Si片，在其中一面刻出凹槽；
（b）准备SOI衬底，事先通过仿真得到所需要的外延单晶Si层的精确厚度，机械减薄背面的Si层，用Si-Si键合的方法，把SOI衬底和上述带有凹槽的Si片键合在一起；
（c）用KOH腐蚀液腐蚀SOI衬底的背Si层，再用氢氟酸缓冲腐蚀液去掉SiO2埋层，露出单晶Si层；
（d）在单晶Si层上溅射生长超导薄膜，并用电子束曝光以及反应离子刻蚀形成超导纳米线；衬底的另一面用制备Al2O3薄膜作为防反射膜；
（e）在超导纳米线上制作Au/Ti图形，作为探测器的共面波导读出电路；最后制作上层谐振腔和反射镜。
与现有技术相比，本发明的有益效果是：
基于高折射率入射介质和空气腔结构进一步提高超导纳米线光子的吸收率，同样，在4nm厚的NbN纳米线条件下，仿真结果表明，用这两种方案，仅用25％左右的纳米线占空比，就可以达到接近于100％的吸收率，这使得电子束曝光步骤的难度大大降低，这尤其对于超细纳米线（宽度在50nm以下）的制备来说更为有利。而SOI衬底的采用则可以同时保证超导薄膜的高质量生长，不影响探测器的本征量子效率。另外，在保证同样大的有效探测面积的条件下，由于我们需要的纳米线的总长度显著减小，探测器的最高计数率可以得到提升，制备过程中发生缺陷的概率显著降低。
附图说明
图1为所述第一种具有强吸收结构的SNSPD结构示意图。
图2为所述第二种具有强吸收结构的SNSPD结构示意图。
图3为所述第一种具有强吸收结构的SNSPD制备流程图。
图4为所述第二种具有强吸收结构的SNSPD制备流程图。
图5为所述第一种具有强吸收结构的SNSPD光子吸收率随纳米线占空比的变化仿真结果。
图6为所述第一种具有强吸收结构的SNSPD光子反射率和透射率随纳米线占空比的变化仿真结果。
图7为所述两种具有强吸收结构的SNSPD光子吸收率与现有其它技术的比较。
具体实施方式
下面结合附图和实施例对本发明做进一步详细说明。
如图1所示为本发明第一种具有强吸收结构的超导纳米线单光子探测器，包括底层Si衬底一1，在底层Si衬底一1沉积有多层Si/SiO2周期排布构成的布拉格反射镜2，布拉格反射镜2顶端设置有外延单晶Si形成的底层谐振腔一3，在底层谐振腔一3上方有超导纳米线一4，超导纳米线一4上有上层空气谐振腔5，上层空气谐振腔5上方有Si片6，Si片6上有防反射膜一7。
由多层Si/SiO2周期排布的布拉格反射镜2，当它的周期数较大时（大于6），在相当大的波长范围内具有极高的反射率，反射率大于99％。并且由于空气和Si材料的折射率差异较大，空气谐振腔和上层Si片之间的界面也能形成一个很好的反射面。当上层的空气谐振腔和底层的Si谐振腔厚度正好合适的时候，入射光正好在两个反射面之间形成驻波，超导纳米线则正好处于光强最大的波腹位置，因此该结构可以显著地增加纳米线的光子吸收率。
如图3所示，其制备过程包括如下步骤：
（a）准备SOI衬底，事先通过仿真得到所需要的外延单晶Si层的精确厚度，机械减薄背面的Si层。
（b）氧化SOI衬底，需要精确控制SiO2的厚度。
（c）用CVD方法生长多晶Si层，并部分氧化Si层，得到SiO2层，如此反复n（n≥3）次，得到n+1个周期的Si/SiO2布拉格反射镜，需要精确控制每一层的厚度。
（d）用Si-Si键合的方法，把上述衬底和另一个Si片键合在一起，作为新的衬底。
（e）分别用氢氟酸（HF）缓冲腐蚀液和KOH腐蚀液依次腐蚀SOI衬底背面的SiO2和Si层，再用氢氟酸（HF）缓冲腐蚀液去掉单晶Si层底部的SiO2埋层，露出单晶Si层，单晶Si层构成底层谐振腔一，底层谐振腔一厚度近似于入射光在该介质内等效波长的二分之一，但会根据超导纳米线的材料、厚度及占空比不同有稍微的差异。
（f）在单晶Si层上用磁控溅射等方法生长高质量的超导薄膜，并用电子束曝光以及反应离子刻蚀（RIE）形成超导纳米线。超导纳米线的厚度一般在4-6nm之间，宽度一般在20-200nm之间，采用的超导材料为NbN、NbTiN、TaN、NbSi、Nb、WxSi1-x或者其它材料。
（g）通过光学曝光、溅射（或者电子束蒸发）、剥离等步骤形成Au/Ti图形，作为探测器的共面波导读出电路，同时为后续的Au-Au键合做准备。
（h）再准备一个双面抛光的Si片，先在其中一面用ALD或者溅射等方法制备Al2O3薄膜，折射率需要在1.7-2.0之间，厚度等于入射光在该介质内等效波长的四分之一，需要精确控制。在另一面，通过光学曝光、溅射（或者电子束蒸发）、剥离等步骤形成Au/Ti图形。
（i）通过Au-Au键合的方法，最终形成上层空气谐振腔，上层空气谐振腔的厚度可以通过控制两边Au/Ti层的厚度决定，近似于入射光波长的四分之一，根据超导纳米线的材料、厚度及占空比不同有稍微的差异。但需要事先考虑Au-Au键合前后厚度的变化。
如图2所示为本发明第二种具有强吸收结构的超导纳米线单光子探测器，包括金属薄膜反射镜8，金属薄膜反射镜8下方有透明介质材料构成的上层谐振腔9，上层谐振腔9下方为超导纳米线二10，超导纳米线二10下方为外延单晶Si层11，外延单晶Si层11下方为Si衬底二12，Si衬底二12朝向外延单晶Si层11开有底层谐振腔二13，Si衬底二12下方有防反射膜二14。
第二种结构和第一种结构提高光子吸收率的原理完全一样，只是在超导纳米线和光的入射介质之间，第二种结构比第一种结构多了一个谐振腔，而且反射镜由金属薄膜而不是布拉格反射镜构成，但仿真结果显示，如果不考虑入射光在金属薄膜内的损耗，两种结构的吸收率完全相同。
如图4所示，第二种结构的制备过程包括如下步骤：
（a）准备一个双面抛光的Si片，在其中一面用光学曝光、反应离子刻蚀（RIE）的方法（或者用传统的体硅腐蚀的方法）刻出凹槽，凹槽的厚度需要精确控制。
（b）准备SOI衬底，事先通过仿真得到所需要的外延单晶Si层的精确厚度，机械减薄背面的Si层，用Si-Si键合的方法，把SOI衬底和上述带有凹槽的Si片键合在一起。
（c）用KOH腐蚀液腐蚀SOI衬底的背Si层，再用氢氟酸（HF）缓冲腐蚀液去掉SiO2埋层，露出单晶Si层。SiO2构成上层谐振腔二，上层谐振腔二的厚度需要事先通过仿真来优化，优化值近似于入射光在该介质内等效波长的四分之一，但会根据超导纳米线的材料、厚度及占空比不同有稍微的差异。
（d）在单晶Si层上用磁控溅射等方法生长高质量的超导薄膜，并用电子束曝光以及反应离子刻蚀（RIE）形成超导纳米线；衬底的另一面用原子层淀积（ALD）或者溅射等方法制备Al2O3薄膜作为防反射膜，折射率需要在1.7-2.0之间，厚度等于入射光在该介质内等效波长的四分之一，需要精确控制。
（e）通过光学曝光、溅射（或者电子束蒸发）、剥离等步骤形成Au/Ti图形，作为探测器的共面波导读出电路；通过光学曝光、依次溅射（或者电子束蒸发）SiO2、Ti、Au以及剥离等步骤形成上层谐振腔和反射镜，SiO2介质层的厚度需要精确控制。
如图5所示，随着布拉格反射镜的周期数p的增加，上述第一种具有强吸收结构的SNSPD光子吸收率得到显著的提高。当p等于4时，仿真结果显示其吸收率已非常接近采用完全理想的反射层情况（p=∞），所以在实际制备的过程中，布拉格反射镜的周期数取为4或者其以上较为合适。如图6所示的反射率和透射率仿真结果也表明，随着周期数p的增加，布拉格反射镜的反射率确实得到增加，越接近理想的反射面，从而减少整个结构的透射率，最终纳米线的吸收率得到提高。
图7为上述两种具有强吸收结构的SNSPD光子吸收率与现有其它技术的比较。图中曲线“1”代表上述两种结构；曲线“2”代表E.A.Daul er et al.,“Superconducting nanowire single photon detectors,”IEEE PhotonicsConference(PHO),2011.记载的结构；曲线“3”代表B.Baek et al.,“Superconducting nanowire single-photon detector in an optical cavityfor front-side illumination,”Appled Physics Letters,vol.95,p.191110 2009.所记载的结构；曲线“4”代表K.M.Rosfjord et al.,“Nanowire single-photon detector with an integrated optical cavityand anti-reflection coating,”Optics Express,vol.14,pp.527–534,2006.记载的结构；曲线“5”和“6”分别代表不带任何附加结构的NbN纳米线在背照光和前照光条件下得到的吸收率，采用的衬底均为最常用的蓝宝石衬底。在仿真过程中，未考虑光在Au金属反射镜内的损耗（小于4％），如果要消除这部分的损耗，可以用周期数较高的布拉格反射镜代替金属薄膜。
图5-7所有的仿真及优化只针对最常用的1550nm通信波长，采用的超导材料为NbN，入射光垂直入射于纳米线，并且电场偏振方向平行于纳米线的方向。NbN纳米线的厚度为4nm，且仿真结果显示，吸收率只和NbN纳米线的占空比有关，而和纳米线本身的宽度无关。从仿真结果的比较可以清楚地看到，在同样的占空比条件下，本发明提出的两种结构吸收率显著高于目前现有的所有技术，可以用非常低的纳米线占空比（25％左右）就可以实现接近于100％的光子吸收率，这使得纳米线制备过程中电子束曝光步骤的难度大大降低，这尤其对于超细纳米线（宽度在50nm以下）的制备来说更为有利。另外，在保证同样大的有效探测器面积的条件下，由于我们需要的纳米线的总长度只有50％占空比时候的一半，所以探测器的最高计数率可以提升一倍，制备过程中发生缺陷的概率降低为一半。
Claims (1)
1.一种制备具有强吸收结构的高速SNSPD的方法，所述SNSPD包括底层Si衬底一(1)，在底层Si衬底一(1)沉积有多层Si/SiO2周期排布构成的布拉格反射镜(2)，布拉格反射镜(2)顶端设置有外延单晶Si形成的底层谐振腔一(3)，在底层谐振腔一(3)上方有超导纳米线一(4)，超导纳米线一(4)上有上层空气谐振腔(5)，上层空气谐振腔(5)上方有Si片(6)，Si片(6)上有防反射膜一(7)，
其特征在于，包括如下步骤：
(a)准备SOI衬底，事先通过仿真得到所需要的外延单晶Si层的精确厚度，机械减薄背面的Si层；
(b)氧化SOI衬底，过程中控制SiO2的厚度；
(c)用CVD方法生长多晶Si层，并部分氧化Si层，得到SiO2层，如此反复n次，得到n+1个周期的Si/SiO2布拉格反射镜；
(d)用Si-Si键合的方法，把上述SOI衬底和另一个Si片键合在一起，作为新的衬底；
(e)分别用氢氟酸缓冲腐蚀液和KOH腐蚀液依次腐蚀SOI衬底背面的SiO2和Si层，再用氢氟酸缓冲腐蚀液去掉单晶Si层底部的SiO2埋层，露出单晶Si层；
(f)在单晶Si层上生长超导薄膜，并用电子束曝光以及反应离子刻蚀形成超导纳米线；
(g)在超导纳米线上方制作Au/Ti图形，作为探测器的共面波导读出电路，同时为后续的Au-Au键合做准备；
(h)再准备一个双面抛光的Si片，先在其中一面用ALD或者溅射方法制备Al2O3薄膜，在另一面，制作Au/Ti图形；
(i)通过Au-Au键合的方法，最终形成上层空气谐振腔，上层空气谐振腔的厚度通过控制两边Au/Ti层的厚度决定。
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| PB01 | Publication | ||
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| C14 | Grant of patent or utility model | ||
| GR01 | Patent grant |